ಯಾವ ಬೆಂಡ್ ಅನ್ನು ಅಡ್ಡ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ವರ್ಗ ಆರ್ಕೈವ್ಸ್: ಬೆಂಡ್. ಬಾಗುವ ಚಲನೆಗಳು
ನಿರ್ಮಿಸುವಾಗ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳುಎಂ ನಲ್ಲಿ ಬಿಲ್ಡರ್ಸ್ಸ್ವೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುವ ಆರ್ಡಿನೇಟ್ಗಳು ಧನಾತ್ಮಕಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಪಕ್ಕಕ್ಕೆ ಇರಿಸಿ ವಿಸ್ತರಿಸಲಾಗಿದೆಫೈಬರ್ಗಳು, ಅಂದರೆ. - ಕೆಳಗೆ, ಎ ಋಣಾತ್ಮಕ - ಅಪ್ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದಿಂದ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಬಿಲ್ಡರ್ಗಳು ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಫೈಬರ್ಗಳ ಮೇಲೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತಾರೆ ಎಂದು ಅವರು ಹೇಳುತ್ತಾರೆ. ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರಬರಿಯ ಬಲ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಎರಡರ ಧನಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ ಮೇಲೆಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರವು ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತದೆ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆಫೈಬರ್ಗಳು.
ಪ್ರಧಾನ ಒತ್ತು ನೀಡುತ್ತಾರೆ ಬಾಗುವಾಗ. ಸಮಾನ ವೋಲ್ಟೇಜ್ಗಳು.
ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಾಮಾನ್ಯಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶಕಗಳು
ವೋಲ್ಟೇಜ್. ಈ ವೋಲ್ಟೇಜ್ಗಳು ಕಿರಣದ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ಎತ್ತರ ಎರಡರಲ್ಲೂ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ.
ಹೀಗಾಗಿ, ಬಾಗುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಿಮಾನ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿ.
ಕಿರಣವನ್ನು P ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಲೋಡ್ ಮಾಡುವ ಯೋಜನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ
ಶ್ರೇಷ್ಠ ಸಾಮಾನ್ಯಒತ್ತಡಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ ತೀವ್ರ,ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯಿಂದ ದೂರದ ಬಿಂದುಗಳು, ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಇರುವುದಿಲ್ಲ.ಆದ್ದರಿಂದ ವಿಪರೀತಫೈಬರ್ಗಳು ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಪ್ರಧಾನ ಒತ್ತಡಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಾಗಿವೆಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ.
ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ ದೊಡ್ಡ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡ,ಎ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಫೈಬರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಅರ್ಥ ತಟಸ್ಥಪದರ ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಯೋಜನೆಕಿರಣದ ಮೇಲ್ಭಾಗದ ನಾರುಗಳು ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಕೆಳಭಾಗದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಸಂಕೋಚನದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಪ್ರಮುಖ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು ಪ್ರಸಿದ್ಧ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ: 
ಪೂರ್ಣ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿಯ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ.
ಬಾಗುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿಯ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ
ಪ್ರಮುಖ ಒತ್ತಡ σ 1ಇದೆ ಮೇಲ್ಭಾಗತೀವ್ರ ಫೈಬರ್ಗಳು ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ತೀವ್ರ ಫೈಬರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಮುಖ ಒತ್ತಡ σ 3ಇದು ಹೊಂದಿದೆ ಕೆಳಗಿನ ಫೈಬರ್ಗಳ ಮೇಲೆ ದೊಡ್ಡ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯ.
ಪ್ರಧಾನ ಒತ್ತಡದ ಪಥಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಲೋಡ್ ಪ್ರಕಾರಮತ್ತು ಕಿರಣವನ್ನು ಸರಿಪಡಿಸುವ ಮಾರ್ಗ.
ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಾಗ, ಅದು ಸಾಕು ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿಪರಿಶೀಲಿಸಿ ಸಾಮಾನ್ಯಮತ್ತು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು.ಆದಾಗ್ಯೂ, ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅತ್ಯಂತ ಒತ್ತಡದಔಟ್ ಮಾಡಿ ಮಧ್ಯಂತರಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಫೈಬರ್ಗಳು. ಇದು ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಏಕಕಾಲದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಬಲ ಎರಡೂ ದೊಡ್ಡ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ- ಇದು ಕ್ಯಾಂಟಿಲಿವರ್ ಕಿರಣದ ಎಂಬೆಡಿಂಗ್‌ನಲ್ಲಿರಬಹುದು, ಕ್ಯಾಂಟಿಲಿವರ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಕಿರಣದ ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ, ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಬಲದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ತೀವ್ರವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತಿರುವ ಅಗಲವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿರಬಹುದು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, I- ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಅತ್ಯಂತ ಅಪಾಯಕಾರಿ ಶೆಲ್ಫ್ಗೆ ಗೋಡೆಯ ಜಂಕ್ಷನ್- ಇವೆ ಗಮನಾರ್ಹ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು.
ವಸ್ತುವು ಸಮತಲ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿದೆ ಮತ್ತು ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ ಸಮಾನ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಪರೀಕ್ಷೆ.
ಡಕ್ಟೈಲ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳುಮೂಲಕ ಮೂರನೆಯದು(ಅತ್ಯಂತ ಸ್ಪರ್ಶದ ಒತ್ತಡಗಳ ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳು) 
ಮತ್ತು ನಾಲ್ಕನೇ(ರೂಪ ಬದಲಾವಣೆಗಳ ಶಕ್ತಿಯ ಸಿದ್ಧಾಂತ) 
ಶಕ್ತಿ ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳು.
ನಿಯಮದಂತೆ, ಸುತ್ತಿಕೊಂಡ ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿ, ಸಮಾನವಾದ ಒತ್ತಡಗಳು ಮೀರುವುದಿಲ್ಲ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳುತೀವ್ರ ಫೈಬರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ವಿಶೇಷ ತಪಾಸಣೆ ಅಗತ್ಯವಿಲ್ಲ. ಮತ್ತೊಂದು ವಿಷಯ - ಸಂಯೋಜಿತ ಲೋಹದ ಕಿರಣಗಳು,ಯಾವುದು ತೆಳುವಾದ ಗೋಡೆಅದೇ ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ಸುತ್ತಿಕೊಂಡ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳಿಗಿಂತ. ಉಕ್ಕಿನ ಹಾಳೆಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಬೆಸುಗೆ ಹಾಕಿದ ಸಂಯೋಜಿತ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಶಕ್ತಿಗಾಗಿ ಅಂತಹ ಕಿರಣಗಳ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ: ಎ) ವಿಭಾಗದ ಆಯ್ಕೆ - ಎತ್ತರ, ದಪ್ಪ, ಅಗಲ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಸ್ವರಮೇಳಗಳ ದಪ್ಪ; ಬಿ) ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಪರೀಕ್ಷೆ; ಸಿ) ಸಮಾನ ಒತ್ತಡಗಳಿಂದ ಶಕ್ತಿಯ ಪರಿಶೀಲನೆ.
I- ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಐ-ಕಿರಣ. S x \u003d 96.9 cm 3; Yx=2030 cm 4; Q=200 kN
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಇದನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಸೂತ್ರ
, Q ಎಂಬುದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಅಡ್ಡ ಬಲವಾಗಿದೆ, S x 0 ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಪದರದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿದೆ, I x ಎಂಬುದು ಸಂಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, b ಎಂಬುದು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲವಾಗಿದೆ
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಗರಿಷ್ಠಬರಿಯ ಒತ್ತಡ:
ನಾವು ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡೋಣ ಮೇಲಿನ ಶೆಲ್ಫ್: 
ಈಗ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡೋಣ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ನಾವು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತಿದ್ದೇವೆ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರ:
ರೂಪದಲ್ಲಿ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಐ-ಕಿರಣಮತ್ತು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳುಅಡ್ಡ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ:
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣಗಳುಸರಳ ಅಂಕಿಅಂಶಗಳು: 
ಈ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸಹ ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಐ-ಕಿರಣ ಮತ್ತು ತೊಟ್ಟಿ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ, ಅರ್ಧ ವಿಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಬಳಸಿ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣದ ತಿಳಿದಿರುವ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸಾಲಿಗೆ ಕಳೆಯುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಎ 1 ಬಿ 1: 
ಗೋಡೆಯ ಬದಲಾವಣೆಗೆ ಚಾಚುಪಟ್ಟಿಯ ಜಂಕ್ಷನ್‌ನಲ್ಲಿ ಶಿಯರ್ ಒತ್ತುತ್ತದೆ ಸ್ಪಾಸ್ಮೊಡಿಕ್ ಆಗಿ, ಏಕೆಂದರೆ ಚೂಪಾದಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಟಿ ಸ್ಟಮೊದಲು ಬಿ.
ತೊಟ್ಟಿ, ಟೊಳ್ಳಾದ ಆಯತಾಕಾರದ ಮತ್ತು ಇತರ ವಿಭಾಗಗಳ ಗೋಡೆಗಳಲ್ಲಿನ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳ ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು I- ವಿಭಾಗದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಅದೇ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. X ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವಿಭಾಗದ ಮಬ್ಬಾದ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಸೂತ್ರವು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ, ಮತ್ತು ಛೇದವು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಪದರದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲ (ನಿವ್ವಳ) ಆಗಿದೆ.
ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ.
ವಿಭಾಗದ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಿಸಬೇಕು ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಗೆ ಸ್ಪರ್ಶಕ,ನಂತರ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಎಮತ್ತು INವ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ಯಾವುದೇ ಸ್ವರಮೇಳದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಎಬಿ,ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ತ್ರಿಜ್ಯ OA ಗೆ ಲಂಬವಾಗಿಮತ್ತು OVಆದ್ದರಿಂದ, ನಿರ್ದೇಶನಗಳುಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ಎ, ವಿ.ಸಿಕೆಲವು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒಮ್ಮುಖವಾಗುತ್ತವೆ ಎಚ್ Y ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ.
ಕಟ್-ಆಫ್ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ: 
ಅಂದರೆ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ಕಾನೂನು ಮತ್ತು ಯಾವಾಗ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತದೆ y 0 =0
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸೂತ್ರ (ಸೂತ್ರ) 
ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ
ದೂರದಲ್ಲಿ 0 ನಲ್ಲಿಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಸೆಳೆಯಿರಿ ವಿಭಾಗ 1-1ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ. ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ ಪ್ರದೇಶಭಾಗ ಕತ್ತರಿಸಿ:
ಇದನ್ನು ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ ಮನಸ್ಸಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು ಅಸಡ್ಡೆ, ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಿ ಮಬ್ಬಾದ ಅಥವಾ ವಿಶ್ರಾಂತಿಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ. ಎರಡೂ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣಗಳು ಸಮಾನ ಮತ್ತು ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಅವರು ಮೊತ್ತ,ಇದು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಇಡೀ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಅವುಗಳೆಂದರೆ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷ x, ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಶೂನ್ಯ.
ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ:
ನಂತರ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳುಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ
ವೇರಿಯೇಬಲ್ y 0 ಅನ್ನು ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ ಎರಡನೇಪದವಿಗಳು, ಅಂದರೆ. ಒಂದು ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನು.
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ತಲುಪಿದೆ ಗರಿಷ್ಠತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ, ಅಂದರೆ. ಯಾವಾಗ y 0 =0:
,
ಎಲ್ಲಿ A ಎಂಬುದು ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿತೋರುತ್ತಿದೆ:
, ಎಲ್ಲಿ ಎಸ್ x 0ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಪದರದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ನಾನು xಸಂಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಬಿ- ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲ, ಪ್ರ- ಅಡ್ಡ ಬಲ, τ
- ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ, [τ]
- ಅನುಮತಿಸುವ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ.
ಈ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ ಮೂರುಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಪ್ರಕಾರ (ಶಕ್ತಿ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯಲ್ಲಿ ಮೂರು ರೀತಿಯ ಸಮಸ್ಯೆಗಳು):
1. ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗಾಗಿ ಪರಿಶೀಲನೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಅಥವಾ ಶಕ್ತಿ ಪರೀಕ್ಷೆ:
2. ವಿಭಾಗದ ಅಗಲದ ಆಯ್ಕೆ (ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ): 
3. ಅನುಮತಿಸುವ ಅಡ್ಡ ಬಲದ ನಿರ್ಣಯ (ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ):
ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಸ್ಪರ್ಶಕಗಳುಒತ್ತಡಗಳು, ಬಲಗಳಿಂದ ತುಂಬಿದ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ.
ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಕಾರ್ಯವು ಯಾವಾಗಲೂ ಇರುತ್ತದೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟಮತ್ತು ಒಳಗೊಳ್ಳುವಿಕೆ ಅಗತ್ಯವಿದೆ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯಮತ್ತು ಭೌತಿಕಸಮೀಕರಣಗಳು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಒಬ್ಬರು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯ ಸ್ವರೂಪದ ಬಗ್ಗೆ ಕಲ್ಪನೆಗಳುಕಾರ್ಯ ಆಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಎರಡು ಅನಂತ ಮುಚ್ಚಿದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು 1-1 ಮತ್ತು 2-2 ಆಯ್ಕೆ dz ಅಂಶ,ಅದನ್ನು ದೊಡ್ಡ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಎಳೆಯಿರಿ, ನಂತರ ರೇಖಾಂಶದ ವಿಭಾಗ 3-3 ಅನ್ನು ಎಳೆಯಿರಿ.
ವಿಭಾಗಗಳು 1-1 ಮತ್ತು 2-2 ರಲ್ಲಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ σ 1, σ 2 ಒತ್ತಡಗಳು, ಇವುಗಳನ್ನು ಪ್ರಸಿದ್ಧ ಸೂತ್ರಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:
ಎಲ್ಲಿ ಎಂ - ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ dM - ಹೆಚ್ಚಳಉದ್ದ dz ಮೇಲೆ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ
ಕತ್ತರಿ ಬಲವಿಭಾಗಗಳು 1-1 ಮತ್ತು 2-2 ರಲ್ಲಿ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷ Y ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು, ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ವಿತರಿಸಲಾದ ಆಂತರಿಕ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳ ಲಂಬ ಘಟಕಗಳ ಮೊತ್ತ. ವಸ್ತುಗಳ ಬಲದಲ್ಲಿ, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲದ ಮೇಲೆ ಅವುಗಳ ಏಕರೂಪದ ವಿತರಣೆಯ ಊಹೆ.
ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡದ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು 0 ನಲ್ಲಿತಟಸ್ಥ X ಅಕ್ಷದಿಂದ, ಈ ಹಂತದ ಮೂಲಕ ತಟಸ್ಥ ಪದರಕ್ಕೆ (3-3) ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಮತಲವನ್ನು ಎಳೆಯಿರಿ ಮತ್ತು ಕಟ್-ಆಫ್ ಅಂಶವನ್ನು ಹೊರತೆಗೆಯಿರಿ. ABSD ಸೈಟ್ನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ. 
Z ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಎಲ್ಲಾ ಬಲಗಳನ್ನು ಪ್ರಕ್ಷೇಪಿಸೋಣ
ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಆಂತರಿಕ ರೇಖಾಂಶದ ಬಲಗಳ ಫಲಿತಾಂಶವು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
ಎಲ್ಲಿ A 0 ಎಂಬುದು ಮುಂಭಾಗದ ಮುಖದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ, S x 0 X ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಕಟ್-ಆಫ್ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ಅದೇ ರೀತಿ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ:
ಎರಡೂ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ ಪರಸ್ಪರ,
ಏಕೆಂದರೆ ಅಂಶವು ಒಳಗಿದೆ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆಕಿರಣದ ವಲಯ. ಅವರ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಕಡಿಮೆ ಮುಖದ 3-3 ಮೇಲೆ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಶಕ್ತಿಗಳಿಂದ ಸಮತೋಲಿತವಾಗಿದೆ.
ಹಾಗೆ ನಟಿಸೋಣ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು τಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಬಿ ಅಗಲದ ಮೇಲೆ ವಿತರಿಸಲಾಗಿದೆ ಸಮವಾಗಿ. ಈ ಊಹೆಯು ಹೆಚ್ಚು ಸಾಧ್ಯತೆಯಿದೆ, ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅಗಲವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ನಂತರ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಫಲಿತಾಂಶ dTಮುಖದ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಗುಣಿಸಿದ ಒತ್ತಡದ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ: 
ಈಗ ರಚಿಸಿ ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣ Σz=0: 
ಅಥವಾ ಎಲ್ಲಿಂದ
ನೆನಪಿರಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಅವಲಂಬನೆಗಳು, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ 
ನಂತರ ನಾವು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸೂತ್ರಗಳು. ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು 1855 ರಲ್ಲಿ ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ. ಇಲ್ಲಿ S x 0 - ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಒಂದು ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ,ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಪದರದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿದೆ, I x - ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣಸಂಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ ಬಿ - ವಿಭಾಗದ ಅಗಲಅಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಪ್ರಶ್ನೆ - ಅಡ್ಡ ಬಲವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ.
ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ,ಎಲ್ಲಿ
- ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರದಿಂದ ಗರಿಷ್ಠ ಕ್ಷಣ (ಮಾಡ್ಯುಲೋ); 
- ಅಕ್ಷೀಯ ವಿಭಾಗ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್, ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಲಕ್ಷಣ; - ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡ (σadm)
- ಗರಿಷ್ಠ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ.
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದ್ದರೆ ಮಿತಿ ರಾಜ್ಯದ ವಿಧಾನ, ನಂತರ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡದ ಬದಲಿಗೆ ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ವಸ್ತುವಿನ ವಿನ್ಯಾಸ ಪ್ರತಿರೋಧ ಆರ್.
ಬಾಗುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ವಿಧಗಳು
1. ಪರಿಶೀಲಿಸಲಾಗುತ್ತಿದೆಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಯ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಅಥವಾ ಪರಿಶೀಲನೆ
2. ಯೋಜನೆಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಅಥವಾ ವಿಭಾಗದ ಆಯ್ಕೆ 
3. ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ ಅನುಮತಿಸಲಾಗಿದೆಲೋಡ್ಗಳು (ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ ಎತ್ತುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯಮತ್ತು ಅಥವಾ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆ ವಾಹಕಸಾಮರ್ಥ್ಯಗಳು) 
ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುವಾಗ, ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳು ಕಡಿಮೆಯಾದಾಗ ಅಂತಹ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಬಗ್ಗುವ ಸಮಯ, ಎ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬಾಗುವ ಈ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವುದು . ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಗಾಗುವ ಕಿರಣದ ಮಧ್ಯದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ.
ಲೋಡ್ ಮಾಡಿದಾಗ, ಕಿರಣವು ಬಾಗುತ್ತದೆ ಆದ್ದರಿಂದ ಅದು ಕೆಳಗಿನ ಫೈಬರ್ಗಳು ಉದ್ದವಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಮೇಲಿನ ಫೈಬರ್ಗಳು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಕಿರಣದ ಕೆಲವು ನಾರುಗಳು ವಿಸ್ತರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿರುವುದರಿಂದ ಮತ್ತು ಕೆಲವು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳ್ಳುವುದರಿಂದ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದಿಂದ ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತನೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಸರಾಗವಾಗಿ, ಜಿಗಿತಗಳಿಲ್ಲದೆ, ವಿ ಮಧ್ಯಮಕಿರಣದ ಭಾಗವಾಗಿದೆ ಫೈಬರ್ಗಳು ಮಾತ್ರ ಬಾಗುವ ಪದರ, ಆದರೆ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲ.ಅಂತಹ ಪದರವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ತಟಸ್ಥಪದರ. ತಟಸ್ಥ ಪದರವು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಛೇದಿಸುವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಅಥವಾ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವಿಭಾಗಗಳು. ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಕಟ್ಟಲಾಗುತ್ತದೆ. ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಎಂಬ ಸಾಲು ಇದರಲ್ಲಿದೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಕಿರಣದ ಬದಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಚಿತ್ರಿಸಿದ ರೇಖೆಗಳು ಉಳಿದಿವೆ ಫ್ಲಾಟ್ಬಾಗುವಾಗ. ಈ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಡೇಟಾವು ಸೂತ್ರಗಳ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನಗಳನ್ನು ಆಧರಿಸಿರಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ ಸಮತಟ್ಟಾದ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆ (ಕಲ್ಪನೆ). ಈ ಊಹೆಯ ಪ್ರಕಾರ, ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗುವ ಮೊದಲು ಅದರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಸಮತಟ್ಟಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಬಾಗಿದ ನಂತರ ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ಸೂತ್ರಗಳ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನದ ಊಹೆಗಳು: 1) ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯನ್ನು ಪೂರೈಸಲಾಗಿದೆ. 2) ರೇಖಾಂಶದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ಒತ್ತುವುದಿಲ್ಲ (ಒತ್ತಡ-ಅಲ್ಲದ ಊಹೆ) ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಫೈಬರ್ಗಳು ಏಕಾಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. 3) ಫೈಬರ್ಗಳ ವಿರೂಪಗಳು ವಿಭಾಗದ ಅಗಲದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ತಮ್ಮ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು, ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ, ಅಗಲದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ. 4) ಕಿರಣವು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಕನಿಷ್ಠ ಒಂದು ಸಮತಲವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಮತ್ತು ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳು ಈ ಸಮತಲದಲ್ಲಿವೆ. 5) ಕಿರಣದ ವಸ್ತುವು ಹುಕ್ನ ನಿಯಮವನ್ನು ಪಾಲಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಸಂಕೋಚನದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. 6) ಕಿರಣದ ಆಯಾಮಗಳ ನಡುವಿನ ಅನುಪಾತಗಳು ಅದು ವಾರ್ಪಿಂಗ್ ಅಥವಾ ಟ್ವಿಸ್ಟ್ ಇಲ್ಲದೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಬಾಗುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ.
ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಆದರೆ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. 
ಬಗ್ಗುವ ಸಮಯಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಆಂತರಿಕ ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಕ್ಷಣಅಪರಿಮಿತ ಸಣ್ಣ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಭಾಷೆಯಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು ಅವಿಭಾಜ್ಯರೂಪ: 
(1), ಇಲ್ಲಿ y ಎಂಬುದು x ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಬಲದ ತೋಳು
ಸೂತ್ರ (1) ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ ಸ್ಥಿರನೇರವಾದ ಪಟ್ಟಿಯನ್ನು ಬಾಗಿಸುವ ಸಮಸ್ಯೆಯ ಬದಿ, ಆದರೆ ತಿಳಿದಿರುವ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಪ್ರಕಾರ ಅದರ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅವುಗಳ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುವವರೆಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ಅಸಾಧ್ಯ.
ಮಧ್ಯಮ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿ ಮತ್ತು ಪರಿಗಣಿಸಿ dz ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗ,ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ. ಅದನ್ನು ಜೂಮ್ ಮಾಡೋಣ.
ವಿಭಾಗ dz ಅನ್ನು ಬಂಧಿಸುವ ವಿಭಾಗಗಳು, ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳುವ ಮೊದಲು ಪರಸ್ಪರ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ, ಮತ್ತು ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದ ನಂತರ ಒಂದು ಕೋನದಲ್ಲಿ ತಮ್ಮ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ತಿರುಗಿಸಿ . ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ಫೈಬರ್ಗಳ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.ಮತ್ತು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: 
, ಅದು ಎಲ್ಲಿದೆ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷ. ಆದರೆ ಯಾವುದೇ ಇತರ ಫೈಬರ್ ಸುಳ್ಳು ಕೆಳಗೆ ಅಥವಾ ಮೇಲೆತಟಸ್ಥ ಪದರ, ಅದರ ಉದ್ದವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತದೆ. ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ತಟಸ್ಥ ಪದರದಿಂದ y ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಫೈಬರ್ಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿಸ್ತರಣೆ.ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿಸ್ತರಣೆಯು ಮೂಲ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿರೂಪತೆಯ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ, ನಂತರ:
ನಾವು ಕಡಿಮೆಗೊಳಿಸುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆಗೊಳಿಸುತ್ತೇವೆ, ನಂತರ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ: (2) ಈ ಸೂತ್ರವು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯಶುದ್ಧ ಬಾಗುವ ಸಮಸ್ಯೆಯ ಬದಿ: ಫೈಬರ್ ವಿರೂಪಗಳು ತಟಸ್ಥ ಪದರದಿಂದ ಅವುಗಳ ಅಂತರಕ್ಕೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ.
ಈಗ ನಾವು ಮುಂದುವರಿಯೋಣ ಒತ್ತಿಹೇಳುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ ಭೌತಿಕಕಾರ್ಯದ ಬದಿ. ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಒತ್ತಡವಿಲ್ಲದ ಊಹೆಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ-ಸಂಕೋಚನದಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ನಂತರ, ಸೂತ್ರವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು (2)
ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ 
(3),
ಆ. ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳುವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬಾಗಿದಾಗ ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿಪರೀತ ಫೈಬರ್ಗಳ ಮೇಲೆ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ತಮ್ಮ ಗರಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ, ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬದಲಿ (3)
ಸಮೀಕರಣದೊಳಗೆ (1)
ಮತ್ತು ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಚಿಹ್ನೆಯ ಭಾಗವನ್ನು ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಿ, ನಂತರ ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ 
. ಆದರೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ x-ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಅಕ್ಷೀಯ ಕ್ಷಣ - ನಾನು x.
ಅದರ ಆಯಾಮ ಸೆಂ 4, ಮೀ 4
ನಂತರ 
, ಎಲ್ಲಿ 
(4), ಎಲ್ಲಿದೆ ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷದ ವಕ್ರತೆ, a ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಬಿಗಿತ.
ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬದಲಿಸಿ ವಕ್ರತೆ (4)ಒಂದು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಾಗಿ (3)
ಮತ್ತು ಪಡೆಯಿರಿ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವ ಸೂತ್ರ: 
(5)
ಅದು. ಗರಿಷ್ಠಒತ್ತಡಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ.ವರ್ತನೆ (6)
ಎಂದು ಕರೆದರು ಅಕ್ಷೀಯ ವಿಭಾಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್. ಅದರ ಆಯಾಮ ಸೆಂ 3, ಮೀ 3. ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣವು ಒತ್ತಡದ ಪರಿಮಾಣದ ಮೇಲೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಆಯಾಮಗಳ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ.
ನಂತರ ಗರಿಷ್ಠ ಒತ್ತಡಗಳು: 
(7)
ಬಾಗುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಸ್ಥಿತಿ: (8)
ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮಾತ್ರವಲ್ಲ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವೂ ಸಹ, ಏಕೆಂದರೆ ಲಭ್ಯವಿದೆ ಕತ್ತರಿ ಬಲ. ಶಿಯರ್ ಒತ್ತಡ ವಿರೂಪತೆಯ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಸಂಕೀರ್ಣಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ, ಅವರು ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ವಕ್ರತೆಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮತಟ್ಟಾದ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯನ್ನು ಉಲ್ಲಂಘಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಬರಿಯ ಮೂಲಕ ಪರಿಚಯಿಸಲಾದ ವಿರೂಪಗಳು ಒತ್ತಡವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅಧ್ಯಯನಗಳು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ ಸ್ವಲ್ಪಸೂತ್ರದಿಂದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲಾದ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ (5) . ಹೀಗಾಗಿ, ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವಾಗ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಸಾಕಷ್ಟು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ.
ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆ. ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಾನದ ಬಗ್ಗೆ ಪ್ರಶ್ನೆ.
ಬಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಉದ್ದದ ಬಲ, ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು 
ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ಬದಲಿಸಿ (3)
ಮತ್ತು ಪಡೆಯಿರಿ 
ಕಿರಣದ ವಸ್ತುವಿನ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷವು ವಕ್ರತೆಯ ಸೀಮಿತ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಇದು ಅವಿಭಾಜ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲು ಉಳಿದಿದೆ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣತಟಸ್ಥ ರೇಖೆ-ಅಕ್ಷ x ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ 
, ಮತ್ತು ಅಂದಿನಿಂದ ಇದು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.
ಸ್ಥಿತಿ (ಕ್ಷಣದ ಕೊರತೆ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳುತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಕ್ಷೇತ್ರ ಸಾಲು) ನೀಡುತ್ತದೆ 
ಅಥವಾ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು (3)
. ಅದೇ ಕಾರಣಗಳಿಗಾಗಿ (ಮೇಲೆ ನೋಡಿ) 
. ಸಮಗ್ರದಲ್ಲಿ - x ಮತ್ತು y ಅಕ್ಷಗಳ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಈ ಅಕ್ಷಗಳು ಮುಖ್ಯ ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರಮತ್ತು ಮೇಕಪ್ ಮಾಡಿ ನೇರಮೂಲೆಯಲ್ಲಿ. ಆದ್ದರಿಂದ, ನೇರ ಬೆಂಡ್‌ನಲ್ಲಿನ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಹೊಂದಿಸುವ ಮೂಲಕ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಸ್ಥಾನ, ನಿರ್ಮಿಸಲು ಸುಲಭ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದಿಂದ. ಅವಳು ರೇಖೀಯಪಾತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮೊದಲ ಪದವಿಯ ಸಮೀಕರಣ.
ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ σ ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಸ್ವರೂಪ, M<0
ಅಧ್ಯಾಯ 1
1.1. ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಮೂಲಭೂತ ಅವಲಂಬನೆಗಳು
ಕಿರಣಗಳುಅಡ್ಡ (ರಾಡ್ನ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯ) ಲೋಡ್ನ ಕ್ರಿಯೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಬಾಗುವಲ್ಲಿ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ರಾಡ್ಗಳನ್ನು ಕರೆಯುವುದು ವಾಡಿಕೆ. ಕಿರಣಗಳು ಹಡಗಿನ ರಚನೆಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅಂಶಗಳಾಗಿವೆ. ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷವು ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಅದರ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಸ್ಥಳವಾಗಿದೆ. ಅಕ್ಷವು ನೇರ ರೇಖೆಯಾಗಿದ್ದರೆ ಕಿರಣವನ್ನು ನೇರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಗಿದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಸ್ಥಳವನ್ನು ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಅಕ್ಷಗಳ ಕೆಳಗಿನ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಅಕ್ಷ OXಕಿರಣದ ಅಕ್ಷ, ಮತ್ತು ಅಕ್ಷದೊಂದಿಗೆ ಜೋಡಿಸಲಾಗಿದೆ OYಮತ್ತು oz- ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳೊಂದಿಗೆ (ಚಿತ್ರ 1.1).
ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಊಹೆಗಳನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ.
1. ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯನ್ನು ಅಂಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು, ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಅದರ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ನಂತರ ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಗೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ವಿರೂಪವನ್ನು ಬರಿಯ ವಿರೂಪವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಿಸದೆ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು, ಇದು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ವಿಮಾನಗಳ ಅಸ್ಪಷ್ಟತೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅವುಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.2, ಎ).
2. ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಅವುಗಳ ಸಣ್ಣತನದಿಂದಾಗಿ ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 1.2, ಬಿ).
3. ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಸಾಕಷ್ಟು ಕಠಿಣವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಕಿರಣಗಳ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅವುಗಳ ವಿಚಲನಗಳು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಏಕತೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ವಿಭಾಗಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಗಳು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 1.2, ವಿ).
4. ಒತ್ತಡಗಳು ಮತ್ತು ತಳಿಗಳು ರೇಖೀಯ ಸಂಬಂಧದಿಂದ ಸಂಪರ್ಕ ಹೊಂದಿವೆ, ಅಂದರೆ. ಹುಕ್ ಕಾನೂನು ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 1.2, ಜಿ).
ಅಕ್ಕಿ. 1.2. ಬೀಮ್ ಬೆಂಡಿಂಗ್ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಊಹೆಗಳು
ಅದರ ಉಳಿದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮಾನಸಿಕವಾಗಿ ತಿರಸ್ಕರಿಸಿದ ಕಿರಣದ ಭಾಗದ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಅದರ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುವ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ.
ಮುಖ್ಯ ಅಕ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಕಿರಣದ ತಿರಸ್ಕರಿಸಿದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಶಕ್ತಿಗಳ (ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಮತ್ತು ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ) ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ವಿಭಾಗದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ.
ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲಗಳ ಮುಖ್ಯ ವೆಕ್ಟರ್ ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣವನ್ನು ಬರಿಯ ಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ಕಿರಣದ ತಿರಸ್ಕರಿಸಿದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಶಕ್ತಿಗಳ (ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ) ವಿಭಾಗೀಯ ಸಮತಲದ ಮೇಲಿನ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ..
ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಲು ನಾವು ನಮ್ಮನ್ನು ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ XOZ.ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಲೋಡ್ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದಾಗ ಅಂತಹ ಬಾಗುವಿಕೆ ನಡೆಯುತ್ತದೆ XOZ, ಮತ್ತು ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅದರ ಫಲಿತಾಂಶವು ವಿಭಾಗದ ಬೆಂಡ್ನ ಕೇಂದ್ರ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಎರಡು ಅಕ್ಷಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಕಿರಣಗಳ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ, ಬಾಗುವ ಕೇಂದ್ರವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಒಂದು ಅಕ್ಷದ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ, ಇದು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಇರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಹಡಗಿನ ಹಲ್‌ನಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾದ ಕಿರಣಗಳ ಹೊರೆಯನ್ನು ವಿತರಿಸಬಹುದು (ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಮವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗಬಹುದು), ಅಥವಾ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಕ್ಷಣಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಬಹುದು.
ನಾವು ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸೋಣ (ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಉದ್ದದ ಲೋಡ್) ಮೂಲಕ q(X), ಬಾಹ್ಯ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಶಕ್ತಿ - ಹಾಗೆ ಆರ್, ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಎಂ. ಅವುಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ದಿಕ್ಕುಗಳು ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗಿದ್ದರೆ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆ ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಬಲವು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ. oz(ಚಿತ್ರ 1.3, ಎ,ಬಿ) ಬಾಹ್ಯ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.3, ವಿ).
ಅಕ್ಕಿ. 1.3 ಬಾಹ್ಯ ಲೋಡ್ಗಳಿಗೆ ಸೈನ್ ನಿಯಮ
ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಬಾಗಿದಾಗ ನೇರ ಕಿರಣದ ವಿಚಲನವನ್ನು ನಾವು ಸೂಚಿಸೋಣ XOZಮೂಲಕ ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ಮತ್ತು θ ಮೂಲಕ ವಿಭಾಗದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ. ಬಾಗುವ ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಚಿಹ್ನೆಗಳ ನಿಯಮವನ್ನು ನಾವು ಸ್ವೀಕರಿಸುತ್ತೇವೆ (ಚಿತ್ರ 1.4):
1) ವಿಚಲನವು ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ oz(ಚಿತ್ರ 1.4, ಎ):
2) ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ವಿಭಾಗವು ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ತಿರುಗಿದರೆ ವಿಭಾಗದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.4, ಬಿ);
3) ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಅವುಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣವು ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ಪೀನದೊಂದಿಗೆ ಬಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.4, ವಿ);
4) ಆಯ್ದ ಕಿರಣದ ಅಂಶವನ್ನು ಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ತಿರುಗಿಸಿದರೆ ಬರಿಯ ಬಲಗಳು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 1.4, ಜಿ).
ಅಕ್ಕಿ. 1.4 ಬೆಂಡ್ ಅಂಶಗಳಿಗೆ ಸೈನ್ ನಿಯಮ
ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಫೈಬರ್ ε ನ ತುಲನಾತ್ಮಕ ಉದ್ದವನ್ನು ನೋಡಬಹುದು (ಚಿತ್ರ 1.5). X, ನಲ್ಲಿ ಇದೆ zತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ, ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ
ε X= −z/ρ ,(1.1)
ಎಲ್ಲಿ ρ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ.
ಅಕ್ಕಿ. 1.5 ಬೀಮ್ ಬಾಗುವ ಯೋಜನೆ
ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ಬಿಂದುಗಳ ಸ್ಥಳವಾಗಿದೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯ ವಿರೂಪತೆಯು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಕ್ರತೆ ಮತ್ತು ಉತ್ಪನ್ನಗಳ ನಡುವೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂ(X) ಅವಲಂಬನೆ ಇದೆ
ಸಾಕಷ್ಟು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ತಿರುಗುವ ಕೋನಗಳ ಸಣ್ಣತನದ ಬಗ್ಗೆ ಅಂಗೀಕರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಊಹೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಮೌಲ್ಯಏಕತೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು ಅದನ್ನು ಊಹಿಸಬಹುದು
ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿ 1/ ρ (1.2) ರಿಂದ (1.1), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಸಾಮಾನ್ಯ ಬಾಗುವಿಕೆ ಒತ್ತಡಗಳು σ Xಹುಕ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ
ಕಿರಣಗಳ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾದ ರೇಖಾಂಶದ ಬಲವಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುವುದರಿಂದ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಮುಖ್ಯ ವೆಕ್ಟರ್ ಕಣ್ಮರೆಯಾಗಬೇಕು, ಅಂದರೆ.
ಎಲ್ಲಿ ಎಫ್ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.
(1.5) ನಿಂದ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. ಇದರರ್ಥ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ಅದರ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.
ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣ, ಎಂ ವೈತಿನ್ನುವೆ
ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಾವು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ OYಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು (1.6) ನಲ್ಲಿ ಬದಲಿಸಿ, ನಂತರ ನಾವು ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಮೂಲ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುವ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣ ozತಿನ್ನುವೆ
ಅಕ್ಷಗಳು ರಿಂದ OYಮತ್ತು ozಷರತ್ತಿನ ಮೂಲಕ ವಿಭಾಗದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳು, ನಂತರ 
.
ಮುಖ್ಯ ಬಾಗುವ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಹೊರೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯು ಸಮತಟ್ಟಾದ ವಕ್ರರೇಖೆಯಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಬೆಂಡ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಫ್ಲಾಟ್. ಅವಲಂಬನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ (1.4) ಮತ್ತು (1.7), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಕಿರಣಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ಬಾಗುವ ಒತ್ತಡಗಳು ಕಿರಣದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಸೂತ್ರ (1.8) ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ, ಇದು ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಲ್ಲಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ
ಎಲ್ಲಿ | z| ಗರಿಷ್ಠವು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಅತ್ಯಂತ ದೂರದ ಫೈಬರ್ನ ಅಂತರದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ.
ಮತ್ತಷ್ಟು ಸಬ್‌ಸ್ಕ್ರಿಪ್ಟ್‌ಗಳು ವೈಸರಳತೆಗಾಗಿ ಬಿಟ್ಟುಬಿಡಲಾಗಿದೆ.
ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ, ಕತ್ತರಿಸುವ ಬಲ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಲೋಡ್ನ ತೀವ್ರತೆಯ ನಡುವೆ ಸಂಪರ್ಕವಿದೆ, ಇದು ಕಿರಣದಿಂದ ಮಾನಸಿಕವಾಗಿ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಅಂಶದ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.
ಉದ್ದದೊಂದಿಗೆ ಕಿರಣದ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ dx (ಚಿತ್ರ 1.6). ಇಲ್ಲಿ ಅಂಶದ ವಿರೂಪಗಳು ಅತ್ಯಲ್ಪವೆಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಅಂಶದ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒಂದು ಕ್ಷಣ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ ಎಂಮತ್ತು ಕತ್ತರಿಸುವ ಶಕ್ತಿ ಎನ್, ನಂತರ ಅದರ ಬಲ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅನುಗುಣವಾದ ಪಡೆಗಳು ಏರಿಕೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ರೇಖೀಯ ಏರಿಕೆಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಪರಿಗಣಿಸಿ 
.
ಚಿತ್ರ.1.6. ಕಿರಣದ ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಪಡೆಗಳು
ಅಕ್ಷದ ಮೇಲಿನ ಪ್ರೊಜೆಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮೀಕರಿಸುವುದು ozಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಯತ್ನಗಳು ಮತ್ತು ಸರಿಯಾದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಯತ್ನಗಳ ಕ್ಷಣ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಈ ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ, ಸಣ್ಣತನದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕ್ರಮದ ಮೌಲ್ಯಗಳವರೆಗೆ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
(1.11) ಮತ್ತು (1.12) ರಿಂದ ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ
ಸಂಬಂಧಗಳು (1.11)–(1.13) ಅನ್ನು ಝುರಾವ್ಸ್ಕಿ-ಶ್ವೆಡ್ಲರ್ ಪ್ರಮೇಯ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಈ ಸಂಬಂಧಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಬರಿಯ ಬಲ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು q:
ಎಲ್ಲಿ ಎನ್ 0 ಮತ್ತು ಎಂ 0 - ಅನುಗುಣವಾದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಬಲ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣx=X 0 , ಇದು ಮೂಲವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ; ξ,ξ 1 - ಏಕೀಕರಣ ಅಸ್ಥಿರ.
ಶಾಶ್ವತ ಎನ್ 0 ಮತ್ತು ಎಂಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ 0 ಅನ್ನು ಅವುಗಳ ಸ್ಥಿರ ಸಮತೋಲನದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು.
ಕಿರಣವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಿದರೆ, ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು (1.14) ನಿಂದ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು, ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯನ್ನು ಡಿಫರೆನ್ಷಿಯಲ್ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1.7) ಎರಡು ಬಾರಿ ಸಂಯೋಜಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಹಡಗು ಹಲ್ ರಚನೆಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಕಿರಣಗಳು ಅತ್ಯಂತ ಅಪರೂಪ. ಹಡಗಿನ ರಚನೆಗಳ ಭಾಗವಾಗಿರುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕಿರಣಗಳು ಪದೇ ಪದೇ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಸಮೀಕರಣವು (1.7) ಅನಾನುಕೂಲವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ನಾಲ್ಕನೇ ಕ್ರಮಾಂಕದ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಹೋಗಲು ಸಲಹೆ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ.
1.2. ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಡಿಫರೆನ್ಷಿಯಲ್ ಸಮೀಕರಣ
ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವು ಒಂದು ಕಾರ್ಯವಾದಾಗ ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1.7) ಭೇದಿಸುವುದು X, ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು (1.11) ಮತ್ತು (1.12), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಅಲ್ಲಿ ಡ್ಯಾಶ್‌ಗಳು ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತವೆ X.
ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಅಂದರೆ. ಸ್ಥಿರ ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಗಳು, ನಾವು ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಕೆಳಗಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಸಾಮಾನ್ಯ ಅಸಮಂಜಸವಾದ ನಾಲ್ಕನೇ ಕ್ರಮಾಂಕದ ರೇಖೀಯ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1.18) ನಾಲ್ಕು ಮೊದಲ-ಕ್ರಮಾಂಕದ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣಗಳ ಗುಂಪಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು:
ಕಿರಣದ ವಿಚಲನ (ಅದರ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆ) ಮತ್ತು ಎಲ್ಲಾ ಅಜ್ಞಾತ ಬಾಗುವ ಅಂಶಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1.18) ಅಥವಾ ಸಮೀಕರಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು (1.19) ಬಳಸುತ್ತೇವೆ: ಡಬ್ಲ್ಯೂ(X), θ (X), ಎಂ(X), ಎನ್(X).
(1.18) ಸತತವಾಗಿ 4 ಬಾರಿ (ಕಿರಣದ ಎಡ ತುದಿಯು ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ)X= x a ), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಏಕೀಕರಣದ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ನೋಡುವುದು ಸುಲಭ ಎನ್ / ಎ ,ಎಂ ಎ,θ ಎ , w a ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಅವುಗಳೆಂದರೆ:
ಎನ್ / ಎ- ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಬಲವನ್ನು ಕತ್ತರಿಸುವುದು, ಅಂದರೆ. ನಲ್ಲಿ x=x a ;
ಎಂ ಎ- ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ;
θ ಎ - ಮೂಲದಲ್ಲಿ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ;
w a - ಅದೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವಿಚಲನ.
ಈ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾಲ್ಕು ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಮಾಡಲು ಯಾವಾಗಲೂ ಸಾಧ್ಯವಿದೆ - ಏಕ-ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಕಿರಣದ ಪ್ರತಿ ತುದಿಗೆ ಎರಡು. ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ, ಗಡಿಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳ ಜೋಡಣೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಸರಳವಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ರಿಜಿಡ್ ಸಪೋರ್ಟ್ ಅಥವಾ ರಿಜಿಡ್ ಲಗತ್ತಿನಲ್ಲಿ ಹಿಂಗ್ಡ್ ಬೆಂಬಲಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಕಿರಣದ ತುದಿಯನ್ನು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ಕೀಲು ಮಾಡಿದಾಗ (ಚಿತ್ರ 1.7, ಎ) ಕಿರಣದ ವಿಚಲನ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಿನ ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಮುಕ್ತಾಯದೊಂದಿಗೆ (Fig. 1.7, ಬಿ) ವಿಚಲನ ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
ಕಿರಣದ (ಕನ್ಸೋಲ್) ಅಂತ್ಯವು ಮುಕ್ತವಾಗಿದ್ದರೆ (ಚಿತ್ರ 1.7, ವಿ), ನಂತರ ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿಸುವ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
ಸ್ಲೈಡಿಂಗ್ ಅಥವಾ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಮುಕ್ತಾಯಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯು ಸಾಧ್ಯ (ಚಿತ್ರ 1.7, ಜಿ) ಇದು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ:
ವಿಚಲನಗಳು ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು (1.26) ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿ ಚಲನಶೀಲ, ಮತ್ತು ಷರತ್ತುಗಳು (1.27) ಶಕ್ತಿ.
ಅಕ್ಕಿ. 1.7. ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ವಿಧಗಳು
ಹಡಗಿನ ರಚನೆಗಳಲ್ಲಿ, ಒಬ್ಬರು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚು ಸಂಕೀರ್ಣವಾದ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಎದುರಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲ ಅಥವಾ ತುದಿಗಳ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮುಕ್ತಾಯದ ಮೇಲೆ ಕಿರಣದ ಬೆಂಬಲಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲ (ಚಿತ್ರ 1.8, ಎ) ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಡ್ರಾಡೌನ್ ಹೊಂದಿರುವ ಬೆಂಬಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ ಆರ್ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕಿನ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ oz. ನಂತರ ನೀವು ಬರೆಯಬಹುದು:
w =AR,(1.29)
ಎಲ್ಲಿ ಎ- ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲದ ಅನುಸರಣೆಯ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಈ ಗುಣಾಂಕವು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲದ ಡ್ರಾಡೌನ್ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ R= 1, ಅಂದರೆ A=ಡಬ್ಲ್ಯೂ ಆರ್ = 1 .
ಹಡಗಿನ ರಚನೆಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲಗಳು ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣನೆಯಡಿಯಲ್ಲಿ ಬಲಪಡಿಸುವ ಕಿರಣಗಳಾಗಿರಬಹುದು, ಅಥವಾ ಕಂಬಗಳು ಮತ್ತು ಸಂಕೋಚನದಲ್ಲಿ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಇತರ ರಚನೆಗಳು.
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲದ ಅನುಸರಣೆ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಎಅನುಗುಣವಾದ ರಚನೆಯನ್ನು ಯುನಿಟ್ ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಲೋಡ್ ಮಾಡುವುದು ಮತ್ತು ಬಲದ ಅನ್ವಯದ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಕುಸಿತದ (ಡಿಫ್ಲೆಕ್ಷನ್) ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಬೆಂಬಲವು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲದ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವಾಗಿದೆ A= 0.
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮುದ್ರೆ (ಚಿತ್ರ 1.8, ಬಿ) ಅಂತಹ ಬೆಂಬಲ ರಚನೆಯಾಗಿದ್ದು ಅದು ವಿಭಾಗದ ಮುಕ್ತ ತಿರುಗುವಿಕೆಯನ್ನು ತಡೆಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ θ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಅವಲಂಬನೆ ಇದೆ
θ = Â ಎಂ.(1.30)
ಅನುಪಾತ ಗುಣಕ Â ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮುದ್ರೆಯ ಅನುಸರಣೆಯ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮುದ್ರೆಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು M= 1, ಅಂದರೆ Â = θ M= 1 .
ನಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಎಂಬೆಡಿಂಗ್ನ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣ Â = 0 ಕಠಿಣವಾದ ಮುಕ್ತಾಯವಾಗಿದೆ. ಹಡಗಿನ ರಚನೆಗಳಲ್ಲಿ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಎಂಬೆಡಿಂಗ್ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಒಂದಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಿರಣಗಳಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ಅದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮಲಗಿರುತ್ತವೆ.ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕಿರಣಗಳು, ಇತ್ಯಾದಿ, ಚೌಕಟ್ಟುಗಳ ಮೇಲೆ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕವಾಗಿ ಹುದುಗಿದೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು.
ಅಕ್ಕಿ. 1.8 ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲ ( ಎ) ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಎಂಬೆಡಿಂಗ್ ( ಬಿ)
ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳು ಉದ್ದವಾಗಿದ್ದರೆ ಎಲ್ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲಗಳ ಮೇಲೆ ಬೆಂಬಲಿತವಾಗಿದೆ (Fig. 1.9), ನಂತರ ಅಂತಿಮ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಕತ್ತರಿ ಬಲಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಬರೆಯಬಹುದು:
ಮೊದಲ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿರುವ (1.31) ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಅಂಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಎಡ ಉಲ್ಲೇಖ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಧನಾತ್ಮಕ ಬರಿಯ ಬಲವು ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಮೇಲಿನಿಂದ ಕೆಳಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಕೆಳಗಿನಿಂದ ಮೇಲಿನ ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ.
ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳು ಉದ್ದವಾಗಿದ್ದರೆ ಎಲ್ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕವಾಗಿ ಹುದುಗಿದೆ(Fig. 1.9), ನಂತರ ಉಲ್ಲೇಖ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ, ತಿರುಗುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಕೋನಗಳಿಗೆ ಸೈನ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:
ಎರಡನೇ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ (1.32) ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಅಳವಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಕಿರಣದ ಬಲ ಉಲ್ಲೇಖ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಧನಾತ್ಮಕ ಕ್ಷಣದೊಂದಿಗೆ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬಾಂಧವ್ಯದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಧನಾತ್ಮಕ ಕೋನವನ್ನು ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. , ಅಂದರೆ ಕ್ಷಣದ ದಿಕ್ಕುಗಳು ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವು ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಡಿಫರೆನ್ಷಿಯಲ್ ಸಮೀಕರಣ (1.18) ಮತ್ತು ಎಲ್ಲಾ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ಪರಿಗಣನೆಯು ವಿಚಲನಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಅವುಗಳ ಉತ್ಪನ್ನಗಳು ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಹೊರೆಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅವು ರೇಖೀಯವಾಗಿವೆ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ರೇಖೀಯತೆಯು ಹುಕ್ನ ಕಾನೂನಿನ ಸಿಂಧುತ್ವ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ವಿಚಲನಗಳ ಸಣ್ಣತನದ ಬಗ್ಗೆ ಊಹೆಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ.
ಅಕ್ಕಿ. 1.9 ಒಂದು ಕಿರಣ, ಅದರ ಎರಡೂ ತುದಿಗಳು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕವಾಗಿ ಬೆಂಬಲಿತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕವಾಗಿ ಹುದುಗಿದೆ ( ಎ);
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಬೆಂಬಲಗಳು ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮುದ್ರೆಗಳಲ್ಲಿನ ಬಲಗಳು ಧನಾತ್ಮಕಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ
ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಬಲದ ದಿಕ್ಕುಗಳು ( ಬಿ)
ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಹಲವಾರು ಲೋಡ್‌ಗಳು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದಾಗ, ಪ್ರತಿ ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ಅಂಶ (ಡಿಫ್ಲೆಕ್ಷನ್, ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ, ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಬಲ) ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಲೋಡ್ಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ ಬಾಗುವ ಅಂಶಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿದೆ. ಸೂಪರ್‌ಪೊಸಿಷನ್ ತತ್ವ ಅಥವಾ ಲೋಡ್ಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಂಕಲನದ ತತ್ವ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಈ ಪ್ರಮುಖ ನಿಬಂಧನೆಯನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ, ಕಿರಣಗಳ ಸ್ಥಿರ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟತೆಯನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
1.3 ಆರಂಭಿಕ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿಧಾನ
ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣದ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯವನ್ನು ಏಕ-ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಬಳಸಬಹುದು ಕಿರಣದ ಹೊರೆಯು ಸ್ಪ್ಯಾನ್‌ನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ನಿರಂತರ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ. ಲೋಡ್ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಪಡೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ಕ್ಷಣಗಳು ಅಥವಾ ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.10), ನಂತರ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (1.24) ಅನ್ನು ನೇರವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಿಭಾಗ 1, 2 ಮತ್ತು 3 ಮೂಲಕ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಸೂಚಿಸುವ ಮೂಲಕ ಇದು ಸಾಧ್ಯ ಡಬ್ಲ್ಯೂ 1 , ಡಬ್ಲ್ಯೂ 2 , ಡಬ್ಲ್ಯೂ 3 , ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಯೊಂದಕ್ಕೂ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ರೂಪದಲ್ಲಿ (1.24) ಬರೆಯಿರಿ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ತುದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ಮತ್ತು ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿಗಳಲ್ಲಿನ ಸಂಯೋಗದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ಎಲ್ಲಾ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ ಸಂಯೋಗದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ:
ನಲ್ಲಿ x=a 1
ನಲ್ಲಿ x=a 2
ನಲ್ಲಿ x=a 3
ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವ ಅಂತಹ ವಿಧಾನವು 4 ಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ನೋಡುವುದು ಸುಲಭ. ಎನ್, ಎಲ್ಲಿ ಎನ್- ಕಿರಣದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವಿಭಾಗಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ.
ಅಕ್ಕಿ. 1.10. ಬೀಮ್, ಅದರ ಕೆಲವು ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ವಿವಿಧ ರೀತಿಯ ಲೋಡ್‌ಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ
ರೂಪದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಲು ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ
ಡಬಲ್ ಲೈನ್‌ನ ಹಿಂದಿನ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಯಾವಾಗ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ X³ ಎ 1, X³ ಎ 2 ಇತ್ಯಾದಿ.
ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, δ 1 ಡಬ್ಲ್ಯೂ(X)=ಡಬ್ಲ್ಯೂ 2 (X)−ಡಬ್ಲ್ಯೂ 1 (X); δ2 ಡಬ್ಲ್ಯೂ(X)=ಡಬ್ಲ್ಯೂ 3 (X)−ಡಬ್ಲ್ಯೂ 2 (X); ಇತ್ಯಾದಿ
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆ δ ಗೆ ತಿದ್ದುಪಡಿಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ವಿಭಿನ್ನ ಸಮೀಕರಣಗಳು iಡಬ್ಲ್ಯೂ (X) ಆಧರಿಸಿ (1.18) ಮತ್ತು (1.32) ಎಂದು ಬರೆಯಬಹುದು
ಯಾವುದೇ ತಿದ್ದುಪಡಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯ δ iಡಬ್ಲ್ಯೂ (X) ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಗೆ (1.24) ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬರೆಯಬಹುದು x a = a i . ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ನಿಯತಾಂಕಗಳು ಎನ್ / ಎ ,ಎಂ ಎ,θ ಎ , w a ಬದಲಾವಣೆಗಳು (ಜಂಪ್) ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಅರ್ಥಪೂರ್ಣವಾಗಿವೆ: ಬರಿಯ ಬಲದಲ್ಲಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ, ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನ ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಪರಿವರ್ತನೆಯಲ್ಲಿ ವಿಚಲನ ಬಾಣ x=a i . ಈ ತಂತ್ರವನ್ನು ಆರಂಭಿಕ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿಧಾನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಬಹುದು. 1.10, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವು ಇರುತ್ತದೆ
ಹೀಗಾಗಿ, ಆರಂಭಿಕ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿಧಾನವು ಲೋಡ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಗಿತದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿಯೂ ಸಹ, ಕೇವಲ ನಾಲ್ಕು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಬರೆಯಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಎನ್ 0 , ಎಂ 0 , θ 0 , ಡಬ್ಲ್ಯೂ 0, ಇದು ಕಿರಣದ ತುದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ.
ಆಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ಎದುರಾಗುವ ಏಕ-ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಕಿರಣಗಳ ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗಾಗಿ, ವಿವರವಾದ ಬಾಗುವ ಕೋಷ್ಟಕಗಳನ್ನು ಸಂಕಲಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅದು ವಿಚಲನಗಳು, ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ಬಾಗುವ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದನ್ನು ಸುಲಭಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ.
1.4 ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ನಿರ್ಣಯ
ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದಲ್ಲಿ ಅಂಗೀಕರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಸಮತಟ್ಟಾದ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯು ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಬರಿಯ ವಿರೂಪವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹುಕ್ನ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಮಗೆ ಅವಕಾಶವಿಲ್ಲ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಬರಿಯ ಪಡೆಗಳು ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವುದರಿಂದ, ಅವುಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಉದ್ಭವಿಸಬೇಕು. ಈ ವಿರೋಧಾಭಾಸವನ್ನು (ಇದು ಸಮತಟ್ಟಾದ ವಿಭಾಗಗಳ ಸ್ವೀಕೃತ ಊಹೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ) ಸಮತೋಲನ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವ ಮೂಲಕ ತಪ್ಪಿಸಬಹುದು. ತೆಳುವಾದ ಪಟ್ಟಿಗಳಿಂದ ಕೂಡಿದ ಕಿರಣವು ಬಾಗಿದಾಗ, ಈ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪಟ್ಟಿಗಳ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ದಪ್ಪದ ಮೇಲೆ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯ ಉದ್ದನೆಯ ಬದಿಗಳಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸುತ್ತೇವೆ. ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ನಿಖರವಾದ ಪರಿಹಾರಗಳಿಂದ ಈ ಸ್ಥಾನವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ದೃಢೀಕರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ. ತೆರೆದ ತೆಳುವಾದ ಗೋಡೆಯ I- ಕಿರಣದ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ. ಅಂಜೂರದ ಮೇಲೆ. 1.11 ಕಿರಣದ ಗೋಡೆಯ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬೆಲ್ಟ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿ ನಾನು-Iಮತ್ತು ಎರಡು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳ ಅಂಶ ಉದ್ದ dx (ಚಿತ್ರ 1.12).
ನಾವು ಸೂಚಿಸಲಾದ ರೇಖಾಂಶದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ τ ಎಂದು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸೂಚಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಆರಂಭಿಕ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಬಲಗಳು ಟಿ. ಅಂತಿಮ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳು ಏರಿಕೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ರೇಖೀಯ ಏರಿಕೆಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಂತರ .
ಅಕ್ಕಿ. 1.12. ಉದ್ದದ ಬಲಗಳು ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು
ಕಿರಣದ ಕವಚದ ಅಂಶದಲ್ಲಿ
ಕಿರಣದಿಂದ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ಅಂಶದ ಸ್ಥಿರ ಸಮತೋಲನದ ಸ್ಥಿತಿ (ಅಕ್ಷದ ಮೇಲಿನ ಬಲಗಳ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನತೆ OX) ತಿನ್ನುವೆ
ಎಲ್ಲಿ ; f- ರೇಖೆಯಿಂದ ಕತ್ತರಿಸಿದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ ನಾನು-I; δ ಎಂಬುದು ವಿಭಾಗದ ಸೈಟ್‌ನಲ್ಲಿನ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ದಪ್ಪವಾಗಿದೆ.
(1.36) ರಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ:
ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಂದ σ Xಸೂತ್ರದಿಂದ (1.8) ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ, ನಂತರ
ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕಿರಣವು ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ಭಾವಿಸುತ್ತೇವೆ. ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ಒಂದು ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ (ಕಟ್-ಆಫ್ ಲೈನ್ ನಾನು-I) ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ OYಒಂದು ಅವಿಭಾಜ್ಯವಾಗಿದೆ
ನಂತರ (1.37) ಒತ್ತಡಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕಾಗಿ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಸ್ವಾಭಾವಿಕವಾಗಿ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸೂತ್ರವು ಯಾವುದೇ ರೇಖಾಂಶದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಸಹ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ II -II(ಚಿತ್ರ 1.11 ನೋಡಿ), ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ ಎಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳದೆ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಕಿರಣದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಪ್ರದೇಶದ ಕಟ್-ಆಫ್ ಭಾಗಕ್ಕೆ ots ಅನ್ನು ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಸೂತ್ರ (1.38), ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಯ ಅರ್ಥದ ಪ್ರಕಾರ, ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ವಸ್ತುಗಳ ಬಲದ ಕೋರ್ಸ್‌ನಿಂದ ತಿಳಿದಿರುವ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಜೋಡಣೆಯ ಪ್ರಮೇಯದಿಂದ, ಅದೇ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಅನುಗುಣವಾದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ನೈಸರ್ಗಿಕವಾಗಿ, ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಮುಖ್ಯ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡದ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ ozಬರಿಯ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು ಎನ್ಕಿರಣದ ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ. ಈ ಪ್ರಕಾರದ ಕವಚದ ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿ, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ. 1.11, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ OY, ಅಂದರೆ ಹೊರೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸಮತೋಲಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಕಿರಣದ ವೆಬ್‌ನಲ್ಲಿನ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಂದ ಬರಿಯ ಬಲವನ್ನು ಸಮತೋಲನಗೊಳಿಸಬೇಕು. ಗೋಡೆಯ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ವಿತರಣೆಯು ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಎಸ್ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರದೇಶದ ಭಾಗವನ್ನು ಕತ್ತರಿಸಿ (ಸ್ಥಿರವಾದ ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪದೊಂದಿಗೆ δ).
ಕವಚದ ಪ್ರದೇಶದೊಂದಿಗೆ ಐ-ಕಿರಣದ ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಎಫ್ 1 ಮತ್ತು ಗೋಡೆಯ ಪ್ರದೇಶ ω = hδ (ಚಿತ್ರ 1.13).
ಅಕ್ಕಿ. 1.13. ಐ-ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗ
ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಬೇರ್ಪಟ್ಟ ಪ್ರದೇಶದ ಕಟ್-ಆಫ್ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ zತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ, ತಿನ್ನುವೆ
ಅವಲಂಬನೆಯಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾದಂತೆ (1.39), ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ zಕ್ವಾಡ್ರಾಟಿಕ್ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ. ಅತ್ಯಧಿಕ ಮೌಲ್ಯ ಎಸ್ ots , ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು τ , ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ z= 0:
ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವೆಬ್‌ನಲ್ಲಿನ ಅತಿ ದೊಡ್ಡ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ
ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ
ನಂತರ ದೊಡ್ಡ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ಇರುತ್ತದೆ
ವರ್ತನೆ ಎನ್/ω ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿನ ಸರಾಸರಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಬೇರೇನೂ ಅಲ್ಲ, ಒತ್ತಡಗಳ ಏಕರೂಪದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ω = 2 ಅನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಎಫ್ 1 , ಸೂತ್ರದ ಮೂಲಕ (1.41) ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಹೀಗಾಗಿ, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕೆ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿನ ಅತಿ ದೊಡ್ಡ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವು ಕೇವಲ 12.5% ಆಗಿದೆ. ಈ ಒತ್ತಡಗಳ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಮೀರುತ್ತದೆ. ಹಡಗಿನ ಹಲ್‌ನಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುವ ಬಹುಪಾಲು ಕಿರಣದ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳಿಗೆ, ಸರಾಸರಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡವು 10-15% ಆಗಿದೆ ಎಂದು ಗಮನಿಸಬೇಕು.
ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ. 1.14, ಅವರು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಒಂದು ಕ್ಷಣವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತಾರೆ ಎಂದು ನೋಡಬಹುದು. ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಅಂತಹ ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆ XOZತಿರುಚುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ.
ಲೋಡ್ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಿದರೆ ಬೀಮ್ ಬಾಗುವಿಕೆಯು ತಿರುಚುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುವುದಿಲ್ಲ XOZಬೆಂಡ್ನ ಮಧ್ಯಭಾಗ ಎಂಬ ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದ ಈ ಹಂತವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಅಕ್ಕಿ. 1.14. ಚಾನಲ್ ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು (ಪಾಯಿಂಟ್ ಎ - ಬೆಂಡ್ ಸೆಂಟರ್)
ಬೆಂಡ್ನ ಮಧ್ಯಭಾಗದ ಅಂತರವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ಎ ಕಿರಣದ ವೆಬ್ನ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಮೂಲಕ ಇ, ಬಿಂದುವಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣದ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ನಾವು ಬರೆಯುತ್ತೇವೆ ಎ:
ಎಲ್ಲಿ ಪ್ರ 2 - ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶ ಶಕ್ತಿ, ಬರಿಯ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಪ್ರ 2 =ಎನ್;
ಪ್ರ 1 =ಪ್ರ 3 - ಕವಚದಲ್ಲಿನ ಬಲ, ಅವಲಂಬನೆಯಿಂದ (1.38) ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ
ಬರಿಯ ಸ್ಟ್ರೈನ್ (ಅಥವಾ ಕತ್ತರಿ ಕೋನ) γ ಕಿರಣದ ವೆಬ್ನ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬರಿಯ τ ಒತ್ತಡದಂತೆಯೇ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. , ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ಅದರ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ.
ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಕಾರ್ಬೆಲ್ಗಳೊಂದಿಗಿನ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಗೋಡೆಯ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯು ಬಹಳ ಅತ್ಯಲ್ಪವಾಗಿದೆ. ಇದು ಕಿರಣದ ವೆಬ್‌ನಲ್ಲಿ ಕೆಲವು ಸರಾಸರಿ ಬರಿಯ ಕೋನವನ್ನು ಮತ್ತಷ್ಟು ಪರಿಗಣಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ
ಬರಿಯ ವಿರೂಪತೆಯು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಗೆ ಸ್ಪರ್ಶಕದ ನಡುವಿನ ಲಂಬ ಕೋನವು γ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. cfಕಿರಣದ ಅಂಶದ ಬರಿಯ ವಿರೂಪತೆಯ ಸರಳೀಕೃತ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.15.
ಅಕ್ಕಿ. 1.15. ಬೀಮ್ ಎಲಿಮೆಂಟ್ ಶಿಯರ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರ
ಬರಿಯ ಮೂಲಕ ಉಂಟಾದ ವಿಚಲನ ಬಾಣವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂ sdv, ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:
ಬರಿಯ ಬಲಕ್ಕೆ ಸೈನ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು ಎನ್ಮತ್ತು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ
ಏಕೆಂದರೆ,
ಇಂಟಿಗ್ರೇಟಿಂಗ್ (1.47), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ನಿರಂತರ ಎ, (1.48) ನಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಕಿರಣದ ಸ್ಥಳಾಂತರವನ್ನು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ದೇಹವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಯಾವುದೇ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು, ಏಕೆಂದರೆ ಬಾಗುವಿಕೆಯಿಂದ ಒಟ್ಟು ವಿಚಲನ ಬಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವಾಗ ಡಬ್ಲ್ಯೂ ಬಾಗಿ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಡಬ್ಲ್ಯೂ sdv
ಏಕೀಕರಣದ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳ ಮೊತ್ತವು ಕಾಣಿಸುತ್ತದೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂ 0 +ಎಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ಇಲ್ಲಿ ಡಬ್ಲ್ಯೂ 0 - ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವಿಕೆಯಿಂದ ವಿಚಲನ.
ನಾವು ಭವಿಷ್ಯದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಿದ್ದೇವೆ ಎ=0. ನಂತರ ಕತ್ತರಿಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಅಂತಿಮ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ರೂಪವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಬಾಗುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.16.
ಅಕ್ಕಿ. 1.16. ಫ್ಲೆಕ್ಸುರಲ್ ( ಎ) ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ( ಬಿ) ಕಿರಣದ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಅಂಶಗಳು
ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಬರಿಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಕತ್ತರಿಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ವಿಭಾಗಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಗಳು, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಬಲಗಳು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ರೇಖೆಯ ಉತ್ಪನ್ನಗಳೊಂದಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ. ಬಾಗುವಿಕೆಯಿಂದ:
ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ, ಇದು ಕೆಳಗೆ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಬರಿಯ ವಿಚಲನಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ತಿರುಗುವಿಕೆಗೆ ಮಾತ್ರ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.
ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಬೆಂಬಲಗಳ ಮೇಲೆ ಮುಕ್ತವಾಗಿ ಬೆಂಬಲಿತವಾದ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಅದರ ಎಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ನಟನೆಯ ಕ್ಷಣ ಎಂ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿಸುವ ಶಕ್ತಿ ಇರುತ್ತದೆಸ್ಥಿರ ಮತ್ತು ಸಮಾನ
ಸರಿಯಾದ ಉಲ್ಲೇಖ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಕ್ರಮವಾಗಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
.(1.52)
ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳು (1.51) ಮತ್ತು (1.52) ಹೀಗೆ ಪುನಃ ಬರೆಯಬಹುದು
ಆವರಣದಲ್ಲಿರುವ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳು ಕತ್ತರಿಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ವಿಭಾಗದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿತ ಸೇರ್ಪಡೆಯನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತವೆ.
ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಬಲದಿಂದ ಅದರ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾದ ಮುಕ್ತವಾಗಿ ಬೆಂಬಲಿತ ಕಿರಣ ಆರ್(Fig. 1.18), ನಂತರ ಬಲದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವಿಚಲನವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ
ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ಕೋಷ್ಟಕಗಳಿಂದ ಬಾಗುವ ವಿಚಲನವನ್ನು ಕಾಣಬಹುದು. ಬರಿಯ ವಿಚಲನವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ (1.50) ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ 
.
ಅಕ್ಕಿ. 1.18. ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾದ ಮುಕ್ತವಾಗಿ ಬೆಂಬಲಿತ ಕಿರಣದ ಯೋಜನೆ
ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾದಂತೆ (1.55), ಕತ್ತರಿಯಿಂದಾಗಿ ಕಿರಣದ ವಿಚಲನಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿತ ಸೇರ್ಪಡೆಯು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿತ ಸೇರ್ಪಡೆಯಂತೆಯೇ ಅದೇ ರಚನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಆದರೆ ವಿಭಿನ್ನ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಗುಣಾಂಕದೊಂದಿಗೆ.
ನಾವು ಸಂಕೇತವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತೇವೆ
ಅಲ್ಲಿ β ಒಂದು ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದ್ದು, ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕಾರ್ಯ, ಬೆಂಬಲಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.
ಗುಣಾಂಕದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ನಾವು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸೋಣ ಕೆವಿವಿಧ ಅಂಶಗಳಿಂದ.
ನಾವು ಅದನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ನಾವು (1.56) ಬದಲಿಗೆ ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಯಾವಾಗಲೂ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು
,(1.58)
ಇಲ್ಲಿ α ಕ್ರಾಸ್ ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಐ-ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ (1.40) ω = 2 ನೊಂದಿಗೆ ಎಫ್ 1 ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ I= ωh 2/3, ಅಂದರೆ. α=1/3.
ಕಿರಣದ ಕಾರ್ಬೆಲ್ಗಳ ಆಯಾಮಗಳ ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ, ಗುಣಾಂಕ α ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿ.
(1.57) ಬದಲಿಗೆ (1.58) ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:
ಹೀಗಾಗಿ, ಗುಣಾಂಕದ ಮೌಲ್ಯ ಕೆಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಉದ್ದದ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಅದರ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ, ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರದಲ್ಲಿ (ಗುಣಾಂಕ α ಮೂಲಕ), ಬೆಂಬಲಗಳ ಸಾಧನ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಹೊರೆ (ಗುಣಾಂಕ β ಮೂಲಕ) ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಉದ್ದವಾದ ಕಿರಣ ( ಗಂ/ಎಲ್ಚಿಕ್ಕದು), ಬರಿಯ ವಿರೂಪತೆಯ ಪರಿಣಾಮವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ರೋಲ್ಡ್ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಗಂ/ಎಲ್ 1/10÷1/8 ಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ, ಶಿಫ್ಟ್ ತಿದ್ದುಪಡಿಯನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಆದಾಗ್ಯೂ, ಅಗಲವಾದ ಸುತ್ತಳತೆ ಹೊಂದಿರುವ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕೀಲ್‌ಗಳು, ಸ್ಟ್ರಿಂಗರ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಮಹಡಿಗಳು ಕೆಳಭಾಗದ ಚಪ್ಪಡಿಗಳ ಭಾಗವಾಗಿ, ಕತ್ತರಿ ಪರಿಣಾಮ ಮತ್ತು ಸೂಚಿಸಿದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಗಂ/ಎಲ್ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಬಹುದು.
ಬರಿಯ ವಿರೂಪಗಳು ಕಿರಣದ ವಿಚಲನಗಳ ಹೆಚ್ಚಳದ ಮೇಲೆ ಮಾತ್ರ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಗಮನಿಸಬೇಕು, ಆದರೆ ಕೆಲವು ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳು ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಸ್ಥಿರ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟತೆಯ ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸುವಿಕೆಯ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು.
ಕಾರ್ಯ. ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ.ಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ನಾವು ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ:
ಎನ್= Σ ಆರ್- ಡಬ್ಲ್ಯೂ— 3 = 4 — 0 — 3 = 1
ಕಿರಣ ಒಮ್ಮೆಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ ಒಂದುಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಆಗಿದೆ "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ತಿಳಿದಿಲ್ಲ. "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಅಜ್ಞಾತಕ್ಕಾಗಿ ನಾವು ಬೆಂಬಲದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ IN — ಆರ್ ಬಿ.
"ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಸಂಪರ್ಕವನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕುವ ಮೂಲಕ ನೀಡಿದ ಒಂದರಿಂದ ಪಡೆಯಲಾದ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಕಿರಣವನ್ನು ಮುಖ್ಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. (ಬಿ)
ಈಗ ಈ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಬೇಕು ಸಮಾನನೀಡಿದ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಮುಖ್ಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡಿ ನೀಡಿದಲೋಡ್, ಮತ್ತು ಹಂತದಲ್ಲಿ IN ಅನ್ವಯಿಸು "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ ಆರ್ ಬಿ(ಅಕ್ಕಿ. ವಿ).
ಆದಾಗ್ಯೂ, ಫಾರ್ ಸಮಾನತೆಇದು ಸಾಕಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಅಂತಹ ಕಿರಣದಲ್ಲಿ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ IN ಇರಬಹುದು ಲಂಬವಾಗಿ ಸರಿಸಿ, ಮತ್ತು ಕೊಟ್ಟಿರುವ ಕಿರಣದಲ್ಲಿ (ಚಿತ್ರ. ಎ ) ಇದು ಸಂಭವಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ನಾವು ಸೇರಿಸುತ್ತೇವೆ ಸ್ಥಿತಿ, ಏನು ವಿಚಲನ ಟಿ. INಮುಖ್ಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ 0 ಗೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು. ಡಿಫ್ಲೆಕ್ಷನ್ ಟಿ. IN ಒಳಗೊಂಡಿದೆ ನಟನೆಯ ಹೊರೆಯಿಂದ ವಿಚಲನ Δ ಎಫ್ ಮತ್ತು ಇಂದ "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ವಿಚಲನ Δ ಆರ್.
ನಂತರ ನಾವು ಸಂಯೋಜನೆ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಹೊಂದಾಣಿಕೆಯ ಸ್ಥಿತಿ:
Δ ಎಫ್ + Δ ಆರ್=0 (1)
ಈಗ ಇವುಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಉಳಿದಿದೆ ಚಲನೆಗಳು (ವಿಚಲನಗಳು).
ಲೋಡ್ ಆಗುತ್ತಿದೆ ಮೂಲಭೂತವ್ಯವಸ್ಥೆ ಲೋಡ್ ನೀಡಲಾಗಿದೆ(ಅಕ್ಕಿ .ಜಿ) ಮತ್ತು ನಿರ್ಮಿಸಿ ಸರಕು ರೇಖಾಚಿತ್ರಎಂ ಎಫ್ (ಅಕ್ಕಿ. ಡಿ ).
IN ಟಿ. IN ep ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿ ಮತ್ತು ನಿರ್ಮಿಸಿ. (ಅಕ್ಕಿ. ಮುಳ್ಳುಹಂದಿ ).
ಸಿಂಪ್ಸನ್ ಸೂತ್ರದ ಮೂಲಕ, ನಾವು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ ಲೋಡ್ ವಿಚಲನ.
ಈಗ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ವಿಚಲನ ಆರ್ ಬಿ , ಇದಕ್ಕಾಗಿ ನಾವು ಮುಖ್ಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ ಆರ್ ಬಿ (ಅಕ್ಕಿ. ಗಂ ) ಮತ್ತು ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಿ ಎಂ ಆರ್ (ಅಕ್ಕಿ. ಮತ್ತು ).
ರಚಿಸಿ ಮತ್ತು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಸಮೀಕರಣ (1):
ಕಟ್ಟೋಣ ಸಂಚಿಕೆ ಪ್ರ
ಮತ್ತು ಎಂ
(ಅಕ್ಕಿ. ಗೆ, ಎಲ್
).
ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಪ್ರ.
ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸೋಣ ಎಂ ವಿಧಾನ ವಿಶಿಷ್ಟ ಬಿಂದುಗಳು. ನಾವು ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಬಿಂದುಗಳನ್ನು ಜೋಡಿಸುತ್ತೇವೆ - ಇವುಗಳು ಕಿರಣದ ಪ್ರಾರಂಭ ಮತ್ತು ಅಂತ್ಯದ ಬಿಂದುಗಳಾಗಿವೆ ( ಡಿ, ಎ ), ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣ ( ಬಿ ), ಮತ್ತು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಹೊರೆಯ ಮಧ್ಯಭಾಗವನ್ನು ವಿಶಿಷ್ಟ ಬಿಂದುವಾಗಿ ಗಮನಿಸಿ ( ಕೆ ) ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಕರ್ವ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಬಿಂದುವಾಗಿದೆ.
ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ. ಚಿಹ್ನೆಗಳ ನಿಯಮಸೆಂ -.
ಒಳಗೆ ಕ್ಷಣ IN ಕೆಳಗಿನಂತೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗುವುದು. ಮೊದಲು ನಾವು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ:
ಪಾಯಿಂಟ್ TO ಒಳಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳೋಣ ಮಧ್ಯಮಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ರದೇಶ.
ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಎಂ . ಕಥಾವಸ್ತು ಎಬಿ – ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಕರ್ವ್("ಛತ್ರಿ" ನಿಯಮ), ಕಥಾವಸ್ತು ಬಿಡಿ – ನೇರ ಓರೆಯಾದ ರೇಖೆ.
ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ಲಾಟ್ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ( ಎಂ) ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಪಡೆಗಳು ( ಪ್ರ).
- ನಾವು ಗೊತ್ತುಪಡಿಸುತ್ತೇವೆ ಬೆಂಬಲಿಸುತ್ತದೆಅಕ್ಷರಗಳು ಎ ಮತ್ತು IN ಮತ್ತು ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ದೇಶಿಸಿ ಆರ್ ಎ ಮತ್ತು ಆರ್ ಬಿ .
ಕಂಪೈಲಿಂಗ್ ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣಗಳು.
ಪರೀಕ್ಷೆ
ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಬರೆಯಿರಿ ಆರ್ ಎ ಮತ್ತು ಆರ್ ಬಿ ಮೇಲೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಯೋಜನೆ.
2. ಸಂಚು ಅಡ್ಡ ಶಕ್ತಿಗಳುವಿಧಾನ ವಿಭಾಗಗಳು. ನಾವು ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಇರಿಸುತ್ತೇವೆ ವಿಶಿಷ್ಟ ಪ್ರದೇಶಗಳು(ಬದಲಾವಣೆಗಳ ನಡುವೆ). ಆಯಾಮದ ಥ್ರೆಡ್ ಪ್ರಕಾರ - 4 ವಿಭಾಗಗಳು, 4 ವಿಭಾಗಗಳು.
ಸೆಕೆಂಡು 1-1 ಸರಿಸಲು ಬಿಟ್ಟರು.
ವಿಭಾಗವು ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್, ಗಾತ್ರವನ್ನು ಗಮನಿಸಿ z 1 ವಿಭಾಗದ ಎಡಕ್ಕೆ ವಿಭಾಗದ ಆರಂಭದ ಮೊದಲು. ಪ್ಲಾಟ್ ಉದ್ದ 2 ಮೀ. ಚಿಹ್ನೆಗಳ ನಿಯಮಫಾರ್ ಪ್ರ - ಸೆಂ.
ನಾವು ಕಂಡುಕೊಂಡ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಪ್ರ.
ಸೆಕೆಂಡು 2-2 ಬಲಕ್ಕೆ ಸರಿಸಿ.
ವಿಭಾಗವು ಮತ್ತೊಮ್ಮೆ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ನೊಂದಿಗೆ ಪ್ರದೇಶದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಗಾತ್ರವನ್ನು ಗಮನಿಸಿ z 2 ವಿಭಾಗದ ಬಲಕ್ಕೆ ವಿಭಾಗದ ಆರಂಭಕ್ಕೆ. ಪ್ಲಾಟ್ ಉದ್ದ 6 ಮೀ.
ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಪ್ರ.
ಸೆಕೆಂಡು 3-3 ಬಲಕ್ಕೆ ಸರಿಸಿ.
ಸೆಕೆಂಡು 4-4 ಬಲಕ್ಕೆ ಸರಿಸಿ.
ನಾವು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತಿದ್ದೇವೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಪ್ರ.
3. ನಿರ್ಮಾಣ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು ಎಂವಿಧಾನ ವಿಶಿಷ್ಟ ಬಿಂದುಗಳು.
ವಿಶಿಷ್ಟ ಬಿಂದು- ಒಂದು ಬಿಂದು, ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಯಾವುದೇ ಗಮನಾರ್ಹ. ಇವು ಚುಕ್ಕೆಗಳು ಎ, IN, ಇದರೊಂದಿಗೆ, ಡಿ , ಹಾಗೆಯೇ ಪಾಯಿಂಟ್ TO , ಇದರಲ್ಲಿ ಪ್ರ=0 ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಸಹ ಮಧ್ಯಮಕನ್ಸೋಲ್ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಪಾಯಿಂಟ್ ಅನ್ನು ಹಾಕುತ್ತದೆ ಇ, ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡಿ ಎಂವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ ವಕ್ರವಾದಸಾಲು, ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ, ಕನಿಷ್ಠ, ಪ್ರಕಾರ 3 ಅಂಕಗಳು.
ಆದ್ದರಿಂದ, ಅಂಕಗಳನ್ನು ಇರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅವುಗಳಲ್ಲಿನ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಾವು ಮುಂದುವರಿಯುತ್ತೇವೆ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು. ಚಿಹ್ನೆಗಳ ನಿಯಮ - ನೋಡಿ..
ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು NA, ಕ್ರಿ.ಶ – ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಕರ್ವ್(ಯಾಂತ್ರಿಕ ವಿಶೇಷತೆಗಳಿಗಾಗಿ "ಛತ್ರಿ" ನಿಯಮ ಅಥವಾ ನಿರ್ಮಾಣಕ್ಕಾಗಿ "ಪಟ ನಿಯಮ"), ವಿಭಾಗಗಳು DC, SW – ನೇರ ಓರೆಯಾದ ರೇಖೆಗಳು.
ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕ್ಷಣ ಡಿ ನಿರ್ಧರಿಸಬೇಕು ಎಡ ಮತ್ತು ಬಲ ಎರಡೂಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಡಿ . ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಹಳ ಕ್ಷಣ ಹೊರಗಿಡಲಾಗಿದೆ. ಹಂತದಲ್ಲಿ ಡಿ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಎರಡುನಿಂದ ಮೌಲ್ಯಗಳು ವ್ಯತ್ಯಾಸಮೊತ್ತದಿಂದ ಮೀ – ನೆಗೆಯುವುದನ್ನುಅದರ ಗಾತ್ರಕ್ಕೆ.
ಈಗ ನಾವು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬೇಕು TO (ಪ್ರ=0). ಆದಾಗ್ಯೂ, ಮೊದಲು ನಾವು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ ಪಾಯಿಂಟ್ ಸ್ಥಾನ TO , ಅಜ್ಞಾತದಿಂದ ವಿಭಾಗದ ಆರಂಭಕ್ಕೆ ಅದರಿಂದ ದೂರವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ X .
ಟಿ. TO ಸೇರಿದೆ ಎರಡನೇವಿಶಿಷ್ಟ ಪ್ರದೇಶ, ಬರಿಯ ಬಲದ ಸಮೀಕರಣ(ಮೇಲೆ ನೋಡು)
ಆದರೆ t ನಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲ. TO ಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ 0 , ಎ z 2 ಅಜ್ಞಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿದೆ X .
ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:
ಈಗ ತಿಳಿಯುತ್ತಿದೆ X, ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ TO ಬಲ ಭಾಗದಲ್ಲಿ.
ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಎಂ . ನಿರ್ಮಾಣ ಕಾರ್ಯಸಾಧ್ಯವಾಗಿದೆ ಯಾಂತ್ರಿಕವಿಶೇಷತೆಗಳು, ಧನಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಮುಂದೂಡುವುದು ಮೇಲೆಶೂನ್ಯ ರೇಖೆಯಿಂದ ಮತ್ತು "ಛತ್ರಿ" ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿ.
ಕ್ಯಾಂಟಿಲಿವರ್ ಕಿರಣದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಯೋಜನೆಗಾಗಿ, ಅಡ್ಡ ಬಲದ Q ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ M ನ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಯೋಜಿಸಲು ಇದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ವಿನ್ಯಾಸ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸಿ.
ವಸ್ತು - ಮರ, ವಸ್ತುವಿನ ವಿನ್ಯಾಸ ಪ್ರತಿರೋಧ R=10MPa, M=14kN m, q=8kN/m
ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಎಂಬೆಡಿಂಗ್ನೊಂದಿಗೆ ಕ್ಯಾಂಟಿಲಿವರ್ಡ್ ಕಿರಣದಲ್ಲಿ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಎರಡು ಮಾರ್ಗಗಳಿವೆ - ಸಾಮಾನ್ಯವಾದದ್ದು, ಹಿಂದೆ ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ, ಮತ್ತು ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸದೆ, ನಾವು ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ, ಕಿರಣದ ಮುಕ್ತ ತುದಿಯಿಂದ ಹೋಗಿ ಮತ್ತು ತಿರಸ್ಕರಿಸುವುದು ಎಂಬೆಡಿಂಗ್ನೊಂದಿಗೆ ಎಡಭಾಗ. ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸೋಣ ಸಾಮಾನ್ಯದಾರಿ.
1. ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿ ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳು.
ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ qಷರತ್ತುಬದ್ಧ ಬಲವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಿ Q= q 0.84=6.72 kN
ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾದ ಎಂಬೆಡ್‌ಮೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ, ಮೂರು ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಿವೆ - ಲಂಬ, ಅಡ್ಡ ಮತ್ತು ಕ್ಷಣ, ನಮ್ಮ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಮತಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯು 0 ಆಗಿದೆ.
ಕಂಡುಹಿಡಿಯೋಣ ಲಂಬವಾದಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ ಆರ್ ಎಮತ್ತು ಉಲ್ಲೇಖದ ಕ್ಷಣ ಎಂ ಎಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ.
ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಮೊದಲ ಎರಡು ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಯಾವುದೇ ಅಡ್ಡ ಬಲವಿಲ್ಲ. ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ ಹೊಂದಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ (ಬಲ) ಪ್ರಶ್ನೆ=0, ಹಿಂಭಾಗದಲ್ಲಿ - ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರಮಾಣ ಆರ್.ಎ.
3. ನಿರ್ಮಿಸಲು, ನಾವು ವಿಭಾಗಗಳ ಮೇಲೆ ಅವರ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಕ್ಕಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ಫೈಬರ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಕ್ಷಣ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತೇವೆ, ಅಂದರೆ. ಕೆಳಗೆ. 
(ಏಕ ಕ್ಷಣಗಳ ಕಥಾವಸ್ತುವನ್ನು ಈಗಾಗಲೇ ಮೊದಲೇ ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ)
ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1) ಪರಿಹರಿಸುತ್ತೇವೆ, EI ಯಿಂದ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ
ಸ್ಥಿರ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯನ್ನು ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ, "ಹೆಚ್ಚುವರಿ" ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮೌಲ್ಯವು ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ ನೀವು Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಯೋಜಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಬಹುದು... ನಾವು ನೀಡಿದ ಕಿರಣದ ಸ್ಕೀಮ್ ಅನ್ನು ಸ್ಕೆಚ್ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ Rb. ಈ ಕಿರಣದಲ್ಲಿ, ನೀವು ಬಲಕ್ಕೆ ಹೋದರೆ ಮುಕ್ತಾಯದಲ್ಲಿನ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಕಟ್ಟಡ ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು Qಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ
ಕಥಾವಸ್ತು Q.
ಪ್ಲಾಟಿಂಗ್ ಎಂ
ನಾವು ಎಂ ಅನ್ನು ಎಕ್ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ - ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ TO. ಮೊದಲಿಗೆ, ಅದರ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ. ನಾವು ಅದರ ದೂರವನ್ನು ಅಜ್ಞಾತ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ " X". ನಂತರ
ನಾವು ಎಂ.
I- ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಐ-ಕಿರಣ. S x \u003d 96.9 cm 3; Yx=2030 cm 4; Q=200 kN
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಇದನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಸೂತ್ರ, Q ಎಂಬುದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಅಡ್ಡ ಬಲವಾಗಿದೆ, S x 0 ಎಂಬುದು ಪದರದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, I x ಎಂಬುದು ಸಂಪೂರ್ಣ ಶಿಲುಬೆಯ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗ, b ಎಂಬುದು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲವಾಗಿದೆ
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಗರಿಷ್ಠಬರಿಯ ಒತ್ತಡ:
ನಾವು ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡೋಣ ಮೇಲಿನ ಶೆಲ್ಫ್:
ಈಗ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡೋಣ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು:
ನಾವು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತಿದ್ದೇವೆ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರ:
ವಿನ್ಯಾಸ ಮತ್ತು ಪರಿಶೀಲನೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು. ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ನಿರ್ಮಿಸಿದ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳೊಂದಿಗೆ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ಎರಡು ಚಾನಲ್ಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿ. ಬರಿಯ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಸ್ಥಿತಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಮಾನದಂಡವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಿರಣದ ಬಲವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಿ. ನೀಡಿದ:
ನಿರ್ಮಿಸಿದ ಕಿರಣವನ್ನು ತೋರಿಸೋಣ ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು Q ಮತ್ತು M 
ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ, ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗ ಸಿ,ಯಾವುದರಲ್ಲಿ M C \u003d M ಗರಿಷ್ಠ \u003d 48.3 kNm.
ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಈ ಕಿರಣವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ σ ಗರಿಷ್ಠ \u003d M C / W X ≤σ adm .ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡುವುದು ಅವಶ್ಯಕ ಎರಡು ಚಾನಲ್‌ಗಳಿಂದ.
ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಅಕ್ಷೀಯ ವಿಭಾಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್:
ಸ್ವೀಕರಿಸುವ ಪ್ರಕಾರ ಎರಡು ಚಾನಲ್ಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಒಂದು ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಎರಡು ಚಾನಲ್‌ಗಳು №20a, ಪ್ರತಿ ಚಾನಲ್‌ನ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ I x =1670cm 4, ನಂತರ ಇಡೀ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಅಕ್ಷೀಯ ಕ್ಷಣ:
ಅಧಿಕ ವೋಲ್ಟೇಜ್ (ಅಂಡರ್ವೋಲ್ಟೇಜ್)ಅಪಾಯಕಾರಿ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ, ನಾವು ಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ: ನಂತರ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಕಡಿಮೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್:
ಈಗ ಅದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಕಿರಣದ ಬಲವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸೋಣ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು.ಈ ಪ್ರಕಾರ ಬರಿಯ ಪಡೆಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಅಪಾಯಕಾರಿವಿಭಾಗಗಳಾಗಿವೆ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ BC ಮತ್ತು ವಿಭಾಗ D.ರೇಖಾಚಿತ್ರದಿಂದ ನೋಡಬಹುದಾದಂತೆ, Q ಗರಿಷ್ಠ \u003d 48.9 kN.
ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿತೋರುತ್ತಿದೆ:
ಚಾನಲ್ ಸಂಖ್ಯೆ 20 a ಗಾಗಿ: S x 1 \u003d 95.9 cm 3 ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ, I x 1 \u003d 1670 cm 4 ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ, ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪ d 1 \u003d 5.2 mm, ಸರಾಸರಿ ಶೆಲ್ಫ್ ದಪ್ಪ t 1 \u003d 9.7 mm , ಚಾನಲ್ ಎತ್ತರ h 1 \u003d 20 cm, ಶೆಲ್ಫ್ ಅಗಲ b 1 \u003d 8 cm.
ಅಡ್ಡಹಾಯುವಿಕೆಗಾಗಿ ಎರಡು ಚಾನಲ್ಗಳ ವಿಭಾಗಗಳು:
S x \u003d 2S x 1 \u003d 2 95.9 \u003d 191.8 cm 3,
I x \u003d 2I x 1 \u003d 2 1670 \u003d 3340 cm 4,
b \u003d 2d 1 \u003d 2 0.52 \u003d 1.04 cm.
ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ಗರಿಷ್ಠ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ:
τ ಗರಿಷ್ಠ \u003d 48.9 10 3 191.8 10 -6 / 3340 10 -8 1.04 10 -2 \u003d 27 MPa.
ಕಂಡಂತೆ, τmax<τ adm (27MPa<75МПа).
ಆದ್ದರಿಂದ, ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪೂರೈಸಲಾಗಿದೆ.
ಶಕ್ತಿಯ ಮಾನದಂಡದ ಪ್ರಕಾರ ನಾವು ಕಿರಣದ ಬಲವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುತ್ತೇವೆ.
ಪರಿಗಣನೆಗೆ ಹೊರಗಿದೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು Q ಮತ್ತು Mಅದನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಸೆಕ್ಷನ್ ಸಿ ಅಪಾಯಕಾರಿಯಾವುದರಲ್ಲಿ M C =M max =48.3 kNm ಮತ್ತು Q C =Q max =48.9 kN.
ಖರ್ಚು ಮಾಡೋಣ ವಿಭಾಗದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿಯ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ С
ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳುಹಲವಾರು ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ (ವಿಭಾಗದ ರೇಖಾಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ)
ಹಂತ 1-1: y 1-1 =h 1 /2=20/2=10cm.
ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶಕ ವೋಲ್ಟೇಜ್:
ಮುಖ್ಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್:
ಹಂತ 2-2: y 2-2 \u003d h 1 / 2-t 1 \u003d 20 / 2-0.97 \u003d 9.03 cm.
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು:
ಹಂತ 3-3: y 3-3 \u003d h 1 / 2-t 1 \u003d 20 / 2-0.97 \u003d 9.03 cm.
ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು:
ವಿಪರೀತ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು:
ಹಂತ 4-4: y 4-4 =0.
(ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳ ಶಕ್ತಿ ಪರೀಕ್ಷೆಯಲ್ಲಿ ಅವು ಕಂಡುಬಂದಿವೆ)
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ವಿಪರೀತ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು:
ಹಂತ 5-5:
ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು:
ವಿಪರೀತ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ಹಂತ 6-6:
ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು:
ವಿಪರೀತ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು: 
ಹಂತ 7-7:
ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು:
ಮುಖ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು:
ವಿಪರೀತ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು:
ನಿರ್ವಹಿಸಿದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು σ, τ, σ 1 , σ 3 , τ ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು τ ನಿಮಿಷಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ.
ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಇವು ರೇಖಾಚಿತ್ರ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿದೆ ಅಪಾಯಕಾರಿ ಅಂಕಗಳು 3-3 (ಅಥವಾ 5-5) ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿವೆ), ಯಾವುದರಲ್ಲಿ:
ಬಳಸಿ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿಯ ಮಾನದಂಡ,ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಸಮಾನ ಮತ್ತು ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳ ಹೋಲಿಕೆಯಿಂದ, ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಸಹ ತೃಪ್ತವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ 
(135.3 MPa<150 МПа).
ನಿರಂತರ ಕಿರಣವನ್ನು ಎಲ್ಲಾ ಸ್ಪ್ಯಾನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರಂತರ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ.
1. ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿ ಸ್ಥಿರ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ಮಟ್ಟಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ಕಿರಣಗಳು:
n= ಸೋಪ್ -3= 5-3 =2,ಎಲ್ಲಿ ಸೋಪ್ - ಅಜ್ಞಾತ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ, 3 - ಸ್ಥಿರತೆಯ ಸಮೀಕರಣಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ. ಈ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು, ಇದು ಅಗತ್ಯವಿದೆ ಎರಡು ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಸಮೀಕರಣಗಳು.
2. ಸೂಚಿಸಿ ಸಂಖ್ಯೆಗಳು ಶೂನ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಬೆಂಬಲಿಸುತ್ತದೆಕ್ರಮವಾಗಿ ( 0,1,2,3 )
3. ಸೂಚಿಸಿ ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳು ಮೊದಲಿನಿಂದಕ್ರಮವಾಗಿ ( v 1, v 2, v 3)
4. ಪ್ರತಿ ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಸರಳ ಕಿರಣಮತ್ತು ಪ್ರತಿ ಸರಳ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ ಪ್ರಶ್ನೆ ಮತ್ತು ಎಂ.ಯಾವುದಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ ಸರಳ ಕಿರಣ, ನಾವು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ "0 ಸೂಚ್ಯಂಕದೊಂದಿಗೆ", ಇದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ನಿರಂತರಕಿರಣ, ನಾವು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ ಈ ಸೂಚ್ಯಂಕ ಇಲ್ಲದೆ.ಹೀಗಾಗಿ, ಇದು ಅಡ್ಡ ಬಲ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ ಸರಳ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ.
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಸರಳವಾದ ಪ್ರಕರಣದಿಂದ ನಾವು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತೇವೆ.
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವುದು ಬಾಗುವಿಕೆಯ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವಾಗಿದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಸ್ವಯಂ-ತೂಕವು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ ಅದರ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದು ಮಾತ್ರ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ ನಡೆಯುತ್ತದೆ. ಎರಡು ಬೆಂಬಲಗಳ ಮೇಲೆ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ನಿವ್ವಳವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಲೋಡ್ಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳು
ಬೆಂಡ್, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 88. ಈ ಕಿರಣಗಳ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಅಲ್ಲಿ Q \u003d 0 ಮತ್ತು, ಆದ್ದರಿಂದ, M \u003d const; ಶುದ್ಧ ಬೆಂಡ್ ಇದೆ.
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಕಿರಣದ ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಬಲಗಳು ಒಂದು ಜೋಡಿ ಪಡೆಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ, ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕ್ಷಣ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಕೆಳಗಿನ ಪರಿಗಣನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು.
1. ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಮೇಲೆ ಬಲಗಳ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಒಂದು ಜೋಡಿ ಪಡೆಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲವು ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಬಲವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಮೇಲಿನ ಕ್ರಿಯೆಯ ಫಲಿತಾಂಶವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ
ಕೇವಲ ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳು, ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಒತ್ತಡಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾದವುಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ.
2. ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವೇದಿಕೆಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಯತ್ನಗಳನ್ನು ಕೇವಲ ಒಂದೆರಡು ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಧನಾತ್ಮಕ ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕ ಎರಡೂ ಇರಬೇಕು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಒತ್ತಡದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ಕಿರಣದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬೇಕು.
3. ವಿಭಿನ್ನ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಬಲಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ, ವಿಭಾಗಗಳ ಅನುಗುಣವಾದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ.
ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಯಾವುದೇ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 89, a). ಕಿರಣದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವ ಅದರ ಕೆಳಗಿನ ಮುಖದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯಾವುದೇ ಬಲಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ, ಅದರ ಮೇಲೆ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಅಂಶದ ಮೇಲಿನ ಮುಖದ ಮೇಲೆ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ, ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಅಂಶವು ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ಅದರ ಪಕ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 89, ಬಿ), ನಾವು ತಲುಪುತ್ತೇವೆ
ಅದೇ ತೀರ್ಮಾನ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಸಮತಲ ಮುಖಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಸಮತಲ ಪದರವನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಕಿರಣದ ಮೇಲ್ಮೈ (ಚಿತ್ರ 90) ಬಳಿ ಇರುವ ಅಂಶದಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿ, ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಪಾರ್ಶ್ವದ ಲಂಬ ಮುಖಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ ಎಂದು ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ಬರುತ್ತೇವೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿ (Fig. 91, a), ಮತ್ತು ಫೈಬರ್ನ ಮಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬೇಕು. 91b, ಅಂದರೆ, ಇದು ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಅಕ್ಷೀಯ ಸಂಕೋಚನವಾಗಿರಬಹುದು.
4. ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಅನ್ವಯದ ಸಮ್ಮಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಇರುವ ವಿಭಾಗವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರಬೇಕು (ಚಿತ್ರ 92, ಎ). ಅದೇ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಕ್ವಾರ್ಟರ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳು ಚಪ್ಪಟೆಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ (ಚಿತ್ರ 92, ಬಿ) ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ವಿರೂಪತೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ ವಿಭಾಗಗಳು ಮಾತ್ರ ಚಪ್ಪಟೆಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದ್ದರೆ. ಇದೇ ರೀತಿಯ ತೀರ್ಮಾನವು ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಎಂಟನೇ ಭಾಗಕ್ಕೆ (ಚಿತ್ರ 92, ಸಿ) ಇತ್ಯಾದಿಗಳಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಅದು ಉಳಿದಿದೆ 
ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಅದು ಬಾಗಿದ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳುವುದು ನ್ಯಾಯೋಚಿತವಾಗಿದೆ. ಆದರೆ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅದರ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಿರಣದ ನಾರುಗಳ ಉದ್ದನೆಯ ಬದಲಾವಣೆಯು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಮಾತ್ರವಲ್ಲ, ಏಕತಾನತೆಯಿಂದ ಕೂಡ ಸಂಭವಿಸಬೇಕು ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ನಾವು ಪದರವನ್ನು ಒಂದೇ ಉದ್ದವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಫೈಬರ್ಗಳ ಗುಂಪನ್ನು ಕರೆದರೆ, ಕಿರಣದ ಹಿಗ್ಗಿಸಲಾದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ಫೈಬರ್ಗಳು ಪದರದ ಎದುರು ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ಇರಬೇಕು, ಇದರಲ್ಲಿ ಫೈಬರ್ ಉದ್ದಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗಿದೆ. ನಾವು ಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ಕರೆಯುತ್ತೇವೆ ಅದರ ಉದ್ದಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ತಟಸ್ಥವಾಗಿದೆ; ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಪದರ - ತಟಸ್ಥ ಪದರ; ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲದೊಂದಿಗೆ ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ಛೇದನದ ರೇಖೆ - ಈ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆ. ನಂತರ, ಹಿಂದಿನ ಪರಿಗಣನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಅದರ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಈ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ (ವಲಯಗಳು) ವಿಭಜಿಸುವ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯಿದೆ ಎಂದು ವಾದಿಸಬಹುದು: ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಫೈಬರ್ಗಳ ವಲಯ (ಒತ್ತಡದ ವಲಯ) ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ಫೈಬರ್ಗಳ ವಲಯ (ಸಂಕುಚಿತ ವಲಯ ). ಅಂತೆಯೇ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಕರ್ಷಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ವಲಯದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಬೇಕು, ಸಂಕುಚಿತ ವಲಯದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡಗಳು ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಹೀಗಾಗಿ, ನಿರಂತರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ:
1) ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಮಾತ್ರ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ;
2) ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಬಹುದು (ವಲಯಗಳು) - ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ; ವಲಯಗಳ ಗಡಿಯು ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯಾಗಿದೆ, ಅದರ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ;
3) ಕಿರಣದ ಯಾವುದೇ ರೇಖಾಂಶದ ಅಂಶವು (ಮಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಯಾವುದೇ ಫೈಬರ್) ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಪಕ್ಕದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುವುದಿಲ್ಲ;
4) ವಿರೂಪತೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ ವಿಭಾಗಗಳು ಚಪ್ಪಟೆಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದರ ಎಲ್ಲಾ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗಿದ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ.
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿ
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುವ ಕಿರಣದ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಮುಕ್ತಾಯಗೊಳಿಸುವುದು 
m-m ಮತ್ತು n-n ವಿಭಾಗಗಳ ನಡುವೆ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇವುಗಳು ಒಂದರಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಅಪರಿಮಿತವಾದ ಸಣ್ಣ ಅಂತರದಲ್ಲಿ dx (Fig. 93). ಹಿಂದಿನ ಪ್ಯಾರಾಗ್ರಾಫ್‌ನ (4) ನಿಬಂಧನೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳುವ ಮೊದಲು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳು m-m ಮತ್ತು n-n, ಬಾಗುವ ನಂತರ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ನಂತರ, ಕೋನ dQ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು C ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನೇರ ರೇಖೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಛೇದಿಸುತ್ತದೆ, ಅದು ಕೇಂದ್ರವಾಗಿದೆ. ವಕ್ರತೆಯ ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ NN. ನಂತರ ಅವುಗಳ ನಡುವೆ ಸುತ್ತುವರಿದ AB ಫೈಬರ್ನ ಭಾಗವು ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್‌ನಿಂದ z ದೂರದಲ್ಲಿದೆ (z ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಪೀನದ ಕಡೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ), ನಂತರ ಆರ್ಕ್ A "B" ಆಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ O1O2 ನ ಒಂದು ಭಾಗ, O1O2 ಆರ್ಕ್ ಆಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದು ಅದರ ಉದ್ದವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ AB ಫೈಬರ್ ಉದ್ದವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ:
ವಿರೂಪತೆಯ ಮೊದಲು
ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ
ಇಲ್ಲಿ p ಎಂಬುದು ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ನ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ.
ಆದ್ದರಿಂದ, AB ವಿಭಾಗದ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಸ್ತರಣೆಯಾಗಿದೆ
ಮತ್ತು ಉದ್ದನೆ
ಸ್ಥಾನ (3) ಪ್ರಕಾರ, ಫೈಬರ್ ಎಬಿ ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ವಿರೂಪದೊಂದಿಗೆ
ಇದರಿಂದ ಕಿರಣದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ನೋಡಬಹುದು (ಚಿತ್ರ 94). ವಿಭಾಗದ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವಿಭಾಗಗಳ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಯತ್ನಗಳ ಸಮಾನ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು
ಎಲ್ಲಿಂದ, ಮೌಲ್ಯವನ್ನು (5.8) ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ
ಆದರೆ ಕೊನೆಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯವು ಓಯ್ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸ್ಥಿರವಾದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಅದರ ಸಮಾನತೆಯ ಕಾರಣ, ಈ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರ O ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗಬೇಕು. ಹೀಗಾಗಿ, ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯು ನೇರ ರೇಖೆ yy, ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಂತರ (5.8) ನಿಂದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಒಂದೇ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.
ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪ್ರಕರಣ, ಇದರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಒಂದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ, ಆ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ, ಇದು ಸಮತಲ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ. ಹೆಸರಿಸಲಾದ ವಿಮಾನವು Oz ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದು ಹೋದರೆ, ಈ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರಯತ್ನಗಳ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು, ಅಂದರೆ.
(5.8) ನಿಂದ σ ನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ
ಈ ಸಮಾನತೆಯ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಅವಿಭಾಜ್ಯ, ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, y ಮತ್ತು z ಅಕ್ಷಗಳ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ
ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುವ ಅಕ್ಷಗಳನ್ನು ಈ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಅಕ್ಷಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಅವರು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದು ಹೋದರೆ, ನಂತರ ಅವುಗಳನ್ನು ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು. ಹೀಗಾಗಿ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲದ ದಿಕ್ಕು ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ನಂತರದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಾಗಿವೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಕಿರಣದ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಅದನ್ನು ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ: ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಅದನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಬೇಕು; ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಜಡತ್ವದ ಇತರ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಯಾವುದೇ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವು ಅದರ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಈ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕಿರಣದ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷ ಮತ್ತು ಅದರ ವಿಭಾಗದ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಸೂಕ್ತವಾದ ಅನಲೋಡ್‌ಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಾವು ಖಂಡಿತವಾಗಿಯೂ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನೇರ ರೇಖೆಯು ಈ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವಾಗಿದೆ.
ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ ನಂತರ, ವಿಭಾಗದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಕಷ್ಟವೇನಲ್ಲ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು, ನಂತರ
ಎಲ್ಲಿಂದ, (5.8) ನಿಂದ σ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ
ಅವಿಭಾಜ್ಯದಿಂದ 
ಇದೆ. y-ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ, ನಂತರ
ಮತ್ತು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ (5.8) ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ
ಉತ್ಪನ್ನ EI Y ಅನ್ನು ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ಬಿಗಿತ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದಲ್ಲಿನ ದೊಡ್ಡ ಕರ್ಷಕ ಮತ್ತು ದೊಡ್ಡ ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡಗಳು ವಿಭಾಗದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ z ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ. ಪದನಾಮಗಳೊಂದಿಗೆ, ಚಿತ್ರ. 95 ಹೊಂದಿವೆ
Jy / h1 ನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ವಿಸ್ತರಣೆಗೆ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ವೈರ್ನಿಂದ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಅಂತೆಯೇ, Jy/h2 ಅನ್ನು ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ
ಮತ್ತು Wyc ಅನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ
ಆದ್ದರಿಂದ
ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ h1 = h2 = h/2 ಮತ್ತು, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, Wyp = Wyc, ಆದ್ದರಿಂದ ಅವುಗಳ ನಡುವೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವ ಅಗತ್ಯವಿಲ್ಲ, ಮತ್ತು ಅವರು ಅದೇ ಹೆಸರನ್ನು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ:
W y ಅನ್ನು ಸರಳವಾಗಿ ವಿಭಾಗ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಎಂದು ಕರೆಯುವುದು. ಆದ್ದರಿಂದ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಭಾಗದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ,
ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು, ಬಾಗಿದಾಗ, ಅದರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ (ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆ) ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಊಹೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ತೀರ್ಮಾನಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ (ಅಂತ್ಯ) ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದ್ದರೆ ಮಾತ್ರ ಈ ಊಹೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮತ್ತೊಂದೆಡೆ, ಅಂತಹ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಬೇಕು ಎಂದು ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪಡೆದ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಸಿಂಧುತ್ವಕ್ಕಾಗಿ, ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವಿತರಿಸಲಾದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ (ಚಿತ್ರ 2). 96), ಇದು ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಗಳ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸೇಂಟ್-ವೆನಂಟ್ ತತ್ವದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ವಿಧಾನದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯು ಸ್ಥಳೀಯ ವಿರೂಪಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ವಾದಿಸಬಹುದು, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವು ಇವುಗಳಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದೂರದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ. ತುದಿಗಳು (ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ). ಕಿರಣದ ಉಳಿದ ಉದ್ದದಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳು ಸಮತಟ್ಟಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತವೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಯಾವುದೇ ವಿಧಾನದೊಂದಿಗೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಹೇಳಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಮಧ್ಯ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ತುದಿಗಳಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರವು ಕಿರಣದ ಅರ್ಧದಷ್ಟು ಉದ್ದ ಅಥವಾ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಮೀರಿದರೆ ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬುದು ಇದರಿಂದ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ.
"ಹಸ್ತಚಾಲಿತವಾಗಿ" ಬಾಗಲು ಕಿರಣದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವು ಹಳೆಯ-ಶೈಲಿಯ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ, ವಸ್ತುಗಳ ಶಕ್ತಿಯ ವಿಜ್ಞಾನದ ಪ್ರಮುಖ, ಸುಂದರವಾದ, ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಗಣಿತಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ಪರಿಶೀಲಿಸಿದ ಅಲ್ಗಾರಿದಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಕಲಿಯಲು ನಿಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. "ಆರಂಭಿಕ ಡೇಟಾವನ್ನು ನಮೂದಿಸಿದ ...
...– ಉತ್ತರವನ್ನು ಪಡೆಯಿರಿ” ಇಂದು ಆಧುನಿಕ ಇಂಜಿನಿಯರ್ ತನ್ನ ಹಿಂದಿನ ನೂರು, ಐವತ್ತು ಮತ್ತು ಇಪ್ಪತ್ತು ವರ್ಷಗಳ ಹಿಂದೆ ಹೆಚ್ಚು ವೇಗವಾಗಿ ಕೆಲಸ ಮಾಡಲು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಅಂತಹ ಆಧುನಿಕ ವಿಧಾನದೊಂದಿಗೆ, ಇಂಜಿನಿಯರ್ ಪ್ರೋಗ್ರಾಂನ ಲೇಖಕರನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ನಂಬುವಂತೆ ಒತ್ತಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ "ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವನ್ನು ಅನುಭವಿಸಲು" ನಿಲ್ಲಿಸುತ್ತದೆ. ಆದರೆ ಕಾರ್ಯಕ್ರಮದ ಲೇಖಕರು ಜನರು, ಮತ್ತು ಜನರು ತಪ್ಪುಗಳನ್ನು ಮಾಡುತ್ತಾರೆ. ಇದು ಹಾಗಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಯಾವುದೇ ಸಾಫ್ಟ್‌ವೇರ್‌ಗೆ ಹಲವಾರು ಪ್ಯಾಚ್‌ಗಳು, ಬಿಡುಗಡೆಗಳು, "ಪ್ಯಾಚ್‌ಗಳು" ಇರುತ್ತಿರಲಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಯಾವುದೇ ಎಂಜಿನಿಯರ್ ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು "ಕೈಯಾರೆ" ಪರಿಶೀಲಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ನನಗೆ ತೋರುತ್ತದೆ.
ಬಾಗಲು ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಸಹಾಯ (ಚೀಟ್ ಶೀಟ್, ಮೆಮೊ) ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಕೆಳಗೆ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಅದನ್ನು ಬಳಸಲು ಪ್ರಯತ್ನಿಸಲು ಸರಳ ದೈನಂದಿನ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸೋಣ. ಅಪಾರ್ಟ್ಮೆಂಟ್ನಲ್ಲಿ ಸಮತಲ ಬಾರ್ ಮಾಡಲು ನಾನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದೆ ಎಂದು ಹೇಳೋಣ. ಒಂದು ಸ್ಥಳವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗಿದೆ - ಒಂದು ಮೀಟರ್ ಇಪ್ಪತ್ತು ಸೆಂಟಿಮೀಟರ್ ಅಗಲದ ಕಾರಿಡಾರ್. ಪರಸ್ಪರ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ಎದುರು ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ, ಕಿರಣ-ಕಿರಣವನ್ನು ಜೋಡಿಸಲಾದ ಬ್ರಾಕೆಟ್ಗಳನ್ನು ನಾನು ಸುರಕ್ಷಿತವಾಗಿ ಜೋಡಿಸುತ್ತೇನೆ - ಮೂವತ್ತೆರಡು ಮಿಲಿಮೀಟರ್ಗಳ ಹೊರಗಿನ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ St3 ಉಕ್ಕಿನ ಬಾರ್. ಈ ಕಿರಣವು ನನ್ನ ತೂಕವನ್ನು ಮತ್ತು ವ್ಯಾಯಾಮದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುವ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಹೊರೆಗಳನ್ನು ಬೆಂಬಲಿಸುತ್ತದೆಯೇ?
ಬಾಗಲು ಕಿರಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ನಾವು ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತೇವೆ. ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ಬಾಹ್ಯ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಅತ್ಯಂತ ಅಪಾಯಕಾರಿ ಯೋಜನೆಯು ನಾನು ಮೇಲಕ್ಕೆ ಎಳೆಯಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿದಾಗ, ಒಂದು ಕೈಯಿಂದ ಅಡ್ಡಪಟ್ಟಿಯ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಅಂಟಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.
ಆರಂಭಿಕ ಡೇಟಾ:
F1 \u003d 900 n - ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳದೆ ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿ (ನನ್ನ ತೂಕ)
d \u003d 32 ಮಿಮೀ - ಕಿರಣವನ್ನು ತಯಾರಿಸಿದ ಬಾರ್‌ನ ಹೊರಗಿನ ವ್ಯಾಸ
E = 206000 n/mm^2 ಎಂಬುದು St3 ಉಕ್ಕಿನ ಕಿರಣದ ವಸ್ತುವಿನ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಆಗಿದೆ
[σi] = 250 n/mm^2 - St3 ಉಕ್ಕಿನ ಕಿರಣದ ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ ಅನುಮತಿಸಬಹುದಾದ ಬಾಗುವ ಒತ್ತಡಗಳು (ಇಳುವರಿ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ)
ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು:
Мx (0) = 0 n*m – ಪಾಯಿಂಟ್ z = 0 m ನಲ್ಲಿ ಕ್ಷಣ (ಮೊದಲ ಬೆಂಬಲ)
Мx (1.2) = 0 n*m – ಪಾಯಿಂಟ್ z = 1.2 m ನಲ್ಲಿ ಕ್ಷಣ (ಎರಡನೇ ಬೆಂಬಲ)
V (0) = 0 mm - ಪಾಯಿಂಟ್ z = 0 m ನಲ್ಲಿ ವಿಚಲನ (ಮೊದಲ ಬೆಂಬಲ)
V (1.2) = 0 mm - ಪಾಯಿಂಟ್ z = 1.2 m ನಲ್ಲಿ ವಿಚಲನ (ಎರಡನೇ ಬೆಂಬಲ)
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ:
1. ಮೊದಲಿಗೆ, ನಾವು ಜಡತ್ವ Ix ನ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧ Wx ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ. ಮುಂದಿನ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ ಅವು ನಮಗೆ ಉಪಯುಕ್ತವಾಗುತ್ತವೆ. ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ (ಇದು ಬಾರ್‌ನ ವಿಭಾಗ):
Ix = (π*d^4)/64 = (3.14*(32/10)^4)/64 = 5.147 cm^4
Wx = (π*d^3)/32 = ((3.14*(32/10)^3)/32) = 3.217 cm^3
2. R1 ಮತ್ತು R2 ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ನಾವು ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ:
Qy = -R1+F1-R2 = 0
Mx (0) = F1*(0-b2) -R2*(0-b3) = 0
ಎರಡನೇ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ: R2 = F1*b2/b3 = 900*0.6/1.2 = 450 n
ಮೊದಲ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ: R1 = F1-R2 = 900-450 = 450 n
3. ಎರಡನೇ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ವಿಚಲನ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ z = 0 ನಲ್ಲಿ ಮೊದಲ ಬೆಂಬಲದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಕೋನವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯೋಣ:
V (1.2) = V (0)+U (0)*1.2+(-R1*((1.2-b1)^3)/6+F1*((1.2-b2)^3)/6)/
U (0) = (R1*((1.2-b1)^3)/6 -F1*((1.2-b2)^3)/6)/(E*Ix)/1,2 =
= (450*((1.2-0)^3)/6 -900*((1.2-0.6)^3)/6)/
/(206000*5.147/100)/1.2 = 0.00764 ರಾಡ್ = 0.44˚
4.
ಮೊದಲ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ನಾವು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ (0 ಬರಿಯ ಬಲ: Qy (z) = -R1 ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ: Mx (z) = -R1*(z-b1) ತಿರುಗುವ ಕೋನ: Ux (z) = U (0)+(-R1*((z-b1)^2)/2)/(E*Ix) ವಿಚಲನ: Vy (z) = V (0)+U (0)*z+(-R1*((z-b1)^3)/6)/(E*Ix) z = 0 ಮೀ: Qy (0) = -R1 = -450 n Ux(0) = U(0) = 0.00764 rad Vy(0)=V(0)=0mm z = 0.6 ಮೀ: Qy (0.6) = -R1 = -450 n Mx (0.6) \u003d -R1 * (0.6-b1) \u003d -450 * (0.6-0) \u003d -270 n * m Ux (0.6) = U (0)+(-R1*((0.6-b1)^2)/2)/(E*Ix) = 0.00764+(-450*((0.6-0)^2)/2)/(206000*5.147/100) = 0 ರಾಡ್ Vy (0.6) = V (0)+U (0)*0.6+(-R1*((0.6-b1)^3)/6)/(E*Ix) = 0+0.00764*0.6+(-450*((0.6-0)^3)/6)/ (206000*5.147/100) = 0.003 ಮೀ ಕಿರಣವು ನನ್ನ ದೇಹದ ತೂಕದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ 3 ಮಿಮೀ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಕುಸಿಯುತ್ತದೆ. ಇದು ಸ್ವೀಕಾರಾರ್ಹ ವಿಚಲನ ಎಂದು ನಾನು ಭಾವಿಸುತ್ತೇನೆ. 5.
ನಾವು ಎರಡನೇ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬರೆಯುತ್ತೇವೆ (b2 ಬರಿಯ ಬಲ: Qy (z) = -R1+F1 ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ: Mx (z) = -R1*(z-b1)+F1*(z-b2) ತಿರುಗುವ ಕೋನ: Ux (z) = U (0)+(-R1*((z-b1)^2)/2+F1*((z-b2)^2)/2)/(E*Ix) ವಿಚಲನ: Vy (z) = V (0)+U (0)*z+(-R1*((z-b1)^3)/6+F1*((z-b2)^3)/6)/( ಇ*Ix) z = 1.2 ಮೀ: Qy (1,2) = -R1+F1 = -450+900 = 450 n Mx (1,2) = 0 n*m Ux (1,2) = U (0)+(-R1*((1,2-b1)^2)/2+F1*((1,2-b2)^2)/2)/(E* ix) = 0,00764+(-450*((1,2-0)^2)/2+900*((1,2-0,6)^2)/2)/ /(206000*5.147/100) = -0.00764 ರಾಡ್ Vy (1.2) = V (1.2) = 0 ಮೀ 6.
ಮೇಲೆ ಪಡೆದ ಡೇಟಾವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಾವು ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ. 7.
ನಾವು ಹೆಚ್ಚು ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ - ಕಿರಣದ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಕೆ ಮಾಡಿ: σi \u003d Mx ಗರಿಷ್ಠ / Wx \u003d (270 * 1000) / (3.217 * 1000) \u003d 84 n / mm ^ 2 σi = 84 n/mm^2< [σи] = 250 н/мм^2 ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವು ಸುರಕ್ಷತೆಯ ಮೂರು ಪಟ್ಟು ಅಂಚು ತೋರಿಸಿದೆ - ಮೂವತ್ತೆರಡು ಮಿಲಿಮೀಟರ್ ವ್ಯಾಸ ಮತ್ತು ಸಾವಿರದ ಇನ್ನೂರು ಮಿಲಿಮೀಟರ್ ಉದ್ದವಿರುವ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ ಬಾರ್ನಿಂದ ಸಮತಲ ಬಾರ್ ಅನ್ನು ಸುರಕ್ಷಿತವಾಗಿ ಮಾಡಬಹುದು. ಹೀಗಾಗಿ, ನೀವು ಈಗ "ಹಸ್ತಚಾಲಿತವಾಗಿ" ಬಾಗಲು ಕಿರಣವನ್ನು ಸುಲಭವಾಗಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಬಹುದು ಮತ್ತು ವೆಬ್‌ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಲಾದ ಯಾವುದೇ ಹಲವಾರು ಪ್ರೋಗ್ರಾಂಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ ಪಡೆದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಸಬಹುದು. ಲೇಖಕರ ಕೆಲಸವನ್ನು ಗೌರವಿಸುವವರಿಗೆ ಲೇಖನಗಳ ಪ್ರಕಟಣೆಗಳಿಗೆ ಚಂದಾದಾರರಾಗಲು ನಾನು ಕೇಳುತ್ತೇನೆ.
88 ಕಾಮೆಂಟ್‌ಗಳು "ಬಾಗುವಿಕೆಗಾಗಿ ಕಿರಣದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ - "ಹಸ್ತಚಾಲಿತವಾಗಿ"!"ಸಂಬಂಧಿತ ಲೇಖನಗಳು
ವಿಮರ್ಶೆಗಳು
