ಅವುಗಳ ಮೇಲೆ ನಿರಂತರ ಬಾಗುವಿಕೆ ಇದೆ. ವಸ್ತುಗಳ ಬಲದ ಮೇಲೆ ವಿಶಿಷ್ಟ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವುದು. ನೇರ ಬೆಂಡ್ಗಾಗಿ ಕಾರ್ಯದ ಉದಾಹರಣೆ - ವಿನ್ಯಾಸ ಯೋಜನೆ

ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪ್ಲೇನ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಉದಾಹರಣೆಯೊಂದಿಗೆ ವಿವರಿಸಬಹುದು: ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳದ ಕಿರಣದ ಬದಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ (ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ) ನೇರ ರೇಖೆಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಗ್ರಿಡ್ ಅನ್ನು ನಾವು ಅನ್ವಯಿಸೋಣ. ಕಿರಣವನ್ನು ಬಾಗಿಸುವ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ರೇಖಾಂಶದ ರೇಖೆಗಳು ಬಾಗಿದ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅಡ್ಡ ರೇಖೆಗಳು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ನೇರವಾಗಿ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತವೆ.

ಸಮತಲ ವಿಭಾಗದ ಊಹೆಯ ಸೂತ್ರೀಕರಣ: ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು, ಮೊದಲು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಲಂಬವಾಗಿ, ಅದರ ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಲಂಬವಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತದೆ.

ಈ ಸನ್ನಿವೇಶವು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ: ಪೂರೈಸಿದಾಗ ವಿಮಾನ ವಿಭಾಗದ ಕಲ್ಪನೆ, ಜೊತೆಗೆ ಮತ್ತು

ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯ ಜೊತೆಗೆ, ಊಹೆಯನ್ನು ಅಂಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಬಾಗಿದಾಗ ಪರಸ್ಪರ ಒತ್ತುವುದಿಲ್ಲ.

ಪ್ಲೇನ್ ವಿಭಾಗದ ಊಹೆ ಮತ್ತು ಊಹೆಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಊಹೆ.

ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಗಾಗುವ ಆಯತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ (). ಉದ್ದದೊಂದಿಗೆ ಕಿರಣದ ಅಂಶವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ (Fig. 7.8. a). ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ತಿರುಗುತ್ತವೆ, ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತವೆ. ಮೇಲಿನ ಫೈಬರ್ಗಳು ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಕೆಳಗಿನ ಫೈಬರ್ಗಳು ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತವೆ. ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ನ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ನಾವು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕವಾಗಿ, ಫೈಬರ್ಗಳು ನೇರವಾಗಿ ಉಳಿದಿರುವಾಗ ಅವುಗಳ ಉದ್ದವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸುತ್ತೇವೆ (Fig. 7.8. b). ನಂತರ ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್‌ನಿಂದ y ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಫೈಬರ್‌ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮತ್ತು ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿಸ್ತರಣೆಗಳು:

ಕಿರಣವು ಬಾಗಿದಾಗ ಉದ್ವೇಗ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಅನುಭವಿಸದ ರೇಖಾಂಶದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷ x ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತವೆ ಎಂದು ತೋರಿಸೋಣ.

ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಉದ್ದವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ, ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುವ ರೇಖಾಂಶದ ಬಲ (N) ಶೂನ್ಯವಾಗಿರಬೇಕು. ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಉದ್ದದ ಬಲ.

ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ನೀಡಲಾಗಿದೆ :

ಅಂಶವನ್ನು ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಚಿಹ್ನೆಯಿಂದ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು (ಏಕೀಕರಣ ವೇರಿಯಬಲ್ ಅನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲ).

ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ತಟಸ್ಥ x- ಅಕ್ಷದ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ. ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋದಾಗ ಅದು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಕಿರಣವು ಬಾಗಿದಾಗ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ (ಶೂನ್ಯ ರೇಖೆ) ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.

ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ: ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ರಾಡ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಉಂಟಾಗುವ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ. ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಬಲದಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ:

,

ತಟಸ್ಥ x- ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಅಕ್ಷೀಯ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಅನುಪಾತವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ವಕ್ರತೆಯಾಗಿದೆ.

ಬಿಗಿತ ಬಾಗುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳು(ದೊಡ್ಡದು, ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ).

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸೂತ್ರ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ರಾಡ್‌ಗಾಗಿ ಬಾಗುವ ಹುಕ್‌ನ ನಿಯಮ: ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ವಕ್ರತೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಬಗ್ಗಿಸುವಾಗ ಮತ್ತು ಅದರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಬದಲಿಸುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ರಾಡ್‌ಗಾಗಿ ಹುಕ್‌ನ ನಿಯಮದ ಸೂತ್ರದಿಂದ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುವುದು () , ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ y ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಹಂತದಲ್ಲಿ ನಾವು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ () ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ x: .

ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ () ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯಗಳು () ಮತ್ತು ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ (y ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳು) ಅಂತರವನ್ನು ಬದಲಿಸಬೇಕು. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು ಕರ್ಷಕವಾಗಿದೆಯೇ ಅಥವಾ ಸಂಕುಚಿತವಾಗಿದೆಯೇ ಎಂಬುದನ್ನು ಕಿರಣದ ವಿರೂಪತೆಯ ಸ್ವರೂಪದಿಂದ ಅಥವಾ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರದಿಂದ ಸುಲಭವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು, ಇವುಗಳ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ಕಿರಣದ ಸಂಕುಚಿತ ಫೈಬರ್‌ಗಳ ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೀವು ನೋಡಬಹುದು: ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ() ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ. 7.8, ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಒತ್ತಡಗಳು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ತಟಸ್ಥ x ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ರೇಖೆಯನ್ನು ಎಳೆಯಿದರೆ, ಅದರ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸಮಾನವಾದ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ.

ಸರಳ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳುಕಿರಣವು ಬಾಗಿದಾಗ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಳಿ ಇರುವ ವಸ್ತುವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕಿರಣದ ತೂಕವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು, ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಲು ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ವಸ್ತುಗಳನ್ನು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ತೆಗೆದುಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ I- ವಿಭಾಗ.

ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಈ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಇರುವ ವಿರೂಪವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವಿಕೆ. ತಿಳಿಸಲಾದ ಪಡೆಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲವಾಗಿದ್ದರೆ – ಮುಖ್ಯ ಸಮತಲ, ನಂತರ ನೇರ (ಫ್ಲಾಟ್) ಅಡ್ಡ ಬೆಂಡ್ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಬೆಂಡ್ ಅನ್ನು ಓರೆಯಾದ ಅಡ್ಡ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರಧಾನವಾಗಿ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುವ ಕಿರಣವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕಿರಣ 1 .

ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ, ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವುದು ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಕತ್ತರಿ ಸಂಯೋಜನೆಯಾಗಿದೆ. ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕತ್ತರಿಗಳ ಅಸಮ ವಿತರಣೆಯಿಂದಾಗಿ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳ ವಕ್ರತೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸುವ ಸಾಧ್ಯತೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಪ್ರಶ್ನೆ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ σ X, ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವುದುಸಮತಲ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ.

1 ಏಕ-ಸ್ಪ್ಯಾನ್ ಕಿರಣ, ಕ್ರಮವಾಗಿ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಸ್ಥಿರ ಬೆಂಬಲವನ್ನು ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಚಲಿಸಬಲ್ಲ ಒಂದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸರಳ. ಒಂದು ತುದಿಯನ್ನು ಕ್ಲ್ಯಾಂಪ್ ಮಾಡಿದ ಕಿರಣವನ್ನು ಮತ್ತು ಇನ್ನೊಂದು ಉಚಿತ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕನ್ಸೋಲ್. ಬೆಂಬಲದ ಮೇಲೆ ನೇತಾಡುವ ಒಂದು ಅಥವಾ ಎರಡು ಭಾಗಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸರಳ ಕಿರಣವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕನ್ಸೋಲ್.

ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಸ್ಥಳಗಳಿಂದ ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ (ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಅರ್ಧದಷ್ಟು ಎತ್ತರಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿಲ್ಲದ ದೂರದಲ್ಲಿ), ನಂತರ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯಂತೆ ಅದನ್ನು ಊಹಿಸಬಹುದು, ಫೈಬರ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ. ಇದರರ್ಥ ಪ್ರತಿ ಫೈಬರ್ ಏಕಾಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಎರಡು ಪಕ್ಕದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಅಡ್ಡ ಪಡೆಗಳು ಸಮಾನವಾದ ಮೊತ್ತದಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ qdx. ಆದ್ದರಿಂದ, ವಿಭಾಗಗಳ ವಕ್ರತೆಯು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಜೊತೆಗೆ, ಫೈಬರ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಬೀರುತ್ತವೆ. ಸಮಸ್ಯೆಯ ಸಂಪೂರ್ಣ ಅಧ್ಯಯನವು ಕಿರಣದ ಉದ್ದವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ ಎಲ್ಅದರ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಸಾಕಷ್ಟು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ ಗಂ (ಎಲ್/ ಗಂ> 5), ನಂತರ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಹ, ಈ ಅಂಶಗಳು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ಮೇಲೆ ಗಮನಾರ್ಹ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಲ್ಲಿ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಒಂದು ಬಿ ಸಿ

ಅಕ್ಕಿ. 10.5 ಚಿತ್ರ 10.6

ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಹೊರೆಗಳ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಬಳಿ, σ ನ ವಿತರಣೆ Xರೇಖೀಯ ನಿಯಮದಿಂದ ವಿಪಥಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ವಿಚಲನವು ಸ್ಥಳೀಯ ಸ್ವಭಾವವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ಒತ್ತಡಗಳಲ್ಲಿ (ಹೊರಗಿನ ಫೈಬರ್ಗಳಲ್ಲಿ) ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ ಇರುವುದಿಲ್ಲ, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಆಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ.

ಹೀಗಾಗಿ, ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ (ಸಮತಲದಲ್ಲಿ xy) ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ

σ X= – [M z(X)/Iz]ವೈ.

ಹೊರೆಯಿಂದ ಮುಕ್ತವಾಗಿರುವ ಕಿರಣದ ಒಂದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ನಾವು ಎರಡು ಪಕ್ಕದ ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸಿದರೆ, ಎರಡೂ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ವಿಭಾಗಗಳ ವಕ್ರತೆಯು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಫೈಬರ್ನ ಯಾವುದೇ ತುಂಡು ab(Fig. 10.5) ಹೊಸ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ a"b", ಹೆಚ್ಚುವರಿ ವಿಸ್ತರಣೆಗೆ ಒಳಗಾಗದೆ, ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸದೆ.

ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಅವರ ಜೋಡಿಯಾದ ಒತ್ತಡಗಳ ಮೂಲಕ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ.

ಮರದಿಂದ ಉದ್ದದ ಅಂಶವನ್ನು ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿ dx(ಚಿತ್ರ 10.7 ಎ). ದೂರದಲ್ಲಿ ಸಮತಲ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯೋಣ ನಲ್ಲಿತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ z, ಅಂಶವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುವುದು (ಚಿತ್ರ 10.7) ಮತ್ತು ಬೇಸ್ ಹೊಂದಿರುವ ಮೇಲಿನ ಭಾಗದ ಸಮತೋಲನವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ

ಅಗಲ ಬಿ. ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳ ಜೋಡಣೆಯ ನಿಯಮಕ್ಕೆ ಅನುಸಾರವಾಗಿ, ರೇಖಾಂಶದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ಸೈಟ್ನಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತುವ ಊಹೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಬಿΣХ = 0 ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾಗಿದೆ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

N * - (N * +dN *)+

ಅಲ್ಲಿ: N * ಎಂಬುದು "ಕಟ್ ಆಫ್" ಪ್ರದೇಶದ A * (Fig. 10.7 d) ಒಳಗೆ dx ಅಂಶದ ಎಡ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ σ ಸಾಮಾನ್ಯ ಬಲಗಳ ಫಲಿತಾಂಶವಾಗಿದೆ:

ಅಲ್ಲಿ: S = - ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ "ಕಟ್ ಆಫ್" ಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ (Fig. 10.7 c ನಲ್ಲಿ ಮಬ್ಬಾದ ಪ್ರದೇಶ). ಆದ್ದರಿಂದ, ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:

ನಂತರ ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:

ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು 19 ನೇ ಶತಮಾನದಲ್ಲಿ ರಷ್ಯಾದ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಮತ್ತು ಎಂಜಿನಿಯರ್ ಡಿ.ಐ. ಜುರಾವ್ಸ್ಕಿ ಮತ್ತು ಅವನ ಹೆಸರನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಮತ್ತು ಈ ಸೂತ್ರವು ಅಂದಾಜು ಆಗಿದ್ದರೂ, ಇದು ವಿಭಾಗದ ಅಗಲದ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಸರಾಸರಿ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಅದರಿಂದ ಪಡೆದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಡೇಟಾದೊಂದಿಗೆ ಉತ್ತಮ ಒಪ್ಪಂದದಲ್ಲಿದೆ.

z ಅಕ್ಷದಿಂದ y ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನೀವು ಹೀಗೆ ಮಾಡಬೇಕು:

ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಅಡ್ಡ ಬಲದ Q ಯ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ರೇಖಾಚಿತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಿ;

ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವ I z ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಹಾಕಿ;

ಈ ಹಂತದ ಮೂಲಕ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಸಮತಲವನ್ನು ಎಳೆಯಿರಿ xzಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ಅಗಲವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಬಿ;

ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಕ್ಲಿಪ್ ಮಾಡಿದ ಪ್ರದೇಶದ S ನ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಹಾಕಿ zಮತ್ತು ಕಂಡುಬರುವ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಜುರಾವ್ಸ್ಕಿ ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಬದಲಿಸಿ.

ಆಯತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ (Fig. 10.6, c) ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಉದಾಹರಣೆಯಾಗಿ ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ. ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣ z 1-1 ಸಾಲಿನ ಮೇಲಿನ ವಿಭಾಗದ ಭಾಗಗಳು, ಅದರ ಮೇಲೆ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಇದು ಚೌಕಾಕಾರದ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದ ಅಗಲ ವಿಒಂದು ಆಯತಾಕಾರದ ಕಿರಣವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ನಿಯಮವು ಸಹ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ (Fig. 10.6, c). y = ಮತ್ತು y = - ನಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ zಅವರು ತಮ್ಮ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತಾರೆ.

ನಾವು ಹೊಂದಿರುವ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ.

ರಾಡ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ನೇರ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಕೇವಲ ಒಂದು ಬಲದ ಅಂಶವು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ - ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಎಂ ಎಕ್ಸ್(ಚಿತ್ರ 1). ಏಕೆಂದರೆ Q y =dM x /dz=0,ಅದು ಎಂ ಎಕ್ಸ್= ರಾಡ್‌ನ ಕೊನೆಯ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಜೋಡಿ ಬಲಗಳೊಂದಿಗೆ ರಾಡ್ ಅನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡಿದಾಗ ಸ್ಥಿರ ಮತ್ತು ಶುದ್ಧ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಅರಿತುಕೊಳ್ಳಬಹುದು. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದಿಂದ ಎಂ ಎಕ್ಸ್ a-priory ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಕ್ಷಣಗಳು ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳುಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಓಹ್ಈ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಸ್ಟ್ಯಾಟಿಕ್ಸ್ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ಇದು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕ ಹೊಂದಿದೆ

ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ರಾಡ್ನ ಶುದ್ಧ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಆವರಣವನ್ನು ನಾವು ರೂಪಿಸೋಣ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ಕಡಿಮೆ-ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ರಾಡ್ ಮಾದರಿಯ ವಿರೂಪಗಳನ್ನು ನಾವು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸೋಣ, ಅದರ ಬದಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಗುರುತುಗಳ ಗ್ರಿಡ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 2). ಕೊನೆಯ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಜೋಡಿ ಬಲಗಳಿಂದ ರಾಡ್ ಬಾಗಿರುವಾಗ ಅಡ್ಡ ಅಪಾಯಗಳು ನೇರವಾಗಿ ಮತ್ತು ಬಾಗಿದ ರೇಖಾಂಶದ ಅಪಾಯಗಳಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಉಳಿಯುವುದರಿಂದ, ಇದು ನಮಗೆ ತೀರ್ಮಾನಿಸಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ ವಿಮಾನ ವಿಭಾಗದ ಕಲ್ಪನೆಗಳು,ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವದ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯ ಪರಿಹಾರದಿಂದ ತೋರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಂತೆ, ಒಂದು ಊಹೆಯಾಗಿ ನಿಲ್ಲುತ್ತದೆ, ಇದು ನಿಖರವಾದ ಸತ್ಯವಾಗಿದೆ ವಿಮಾನ ವಿಭಾಗಗಳ ಕಾನೂನು.ರೇಖಾಂಶದ ಅಪಾಯಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ರೇಖಾಂಶದ ನಾರುಗಳ ಒತ್ತಡವಿಲ್ಲದ ಬಗ್ಗೆ ಊಹೆಯು ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ಬರುತ್ತೇವೆ.

ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳುವ ಮೊದಲು ಮತ್ತು ನಂತರ ರೇಖಾಂಶದ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಗೀರುಗಳ ಆರ್ಥೋಗೋನಾಲಿಟಿ (ಪ್ಲೇನ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಕಾನೂನಿನ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರತಿಬಿಂಬವಾಗಿ) ರಾಡ್ನ ಅಡ್ಡ ಮತ್ತು ಉದ್ದದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶದ ಒತ್ತಡಗಳ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಸಹ ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ.

Fig.1.ಆಂತರಿಕ ಪ್ರಯತ್ನ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧ

ಚಿತ್ರ.2.ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವ ಮಾದರಿ

ಹೀಗಾಗಿ, ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ರಾಡ್ನ ಶುದ್ಧ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯು ಏಕಾಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಅಥವಾ ಒತ್ತಡಗಳಿಂದ ರೇಖಾಂಶದ ಫೈಬರ್ಗಳ ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ (ಸೂಚ್ಯಂಕ ಜಿನಾವು ಅದನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳಲ್ಲಿ ಬಿಟ್ಟುಬಿಡುತ್ತೇವೆ). ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಫೈಬರ್ಗಳ ಭಾಗವು ಒತ್ತಡದ ವಲಯದಲ್ಲಿದೆ (ಚಿತ್ರ 2 ರಲ್ಲಿ ಇವುಗಳು ಕಡಿಮೆ ಫೈಬರ್ಗಳು), ಮತ್ತು ಇತರ ಭಾಗವು ಸಂಕೋಚನ ವಲಯದಲ್ಲಿದೆ (ಮೇಲಿನ ಫೈಬರ್ಗಳು). ಈ ವಲಯಗಳನ್ನು ತಟಸ್ಥ ಪದರದಿಂದ ಬೇರ್ಪಡಿಸಲಾಗಿದೆ (ಪಿಪಿ),ಅದರ ಉದ್ದವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಇದರಲ್ಲಿ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮೇಲೆ ರೂಪಿಸಿದ ಆವರಣವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ರಾಡ್ನ ವಸ್ತುವು ರೇಖಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ, ಅಂದರೆ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಹುಕ್ ಕಾನೂನು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ: , ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ವಕ್ರತೆಯ (ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯ) ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ನಾವು ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ಪಡೆಯೋಣ. ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ರಾಡ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಸ್ಥಿರತೆ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ನಾವು ಮೊದಲು ಗಮನಿಸೋಣ (M x = const),ರಾಡ್ನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ವಕ್ರತೆಯ ನಿರಂತರ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 3, ಎ), ತಟಸ್ಥ ಪದರ (pp)ವೃತ್ತದ ಚಾಪದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಲಂಬವಾದ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ನೇರ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ (Fig. 3, a) ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ರಾಡ್ ಅನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ OUಈ ಸ್ಥಿತಿಯು ಅಂತಿಮ ಫಲಿತಾಂಶದ ಮೇಲೆ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ (ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆ ಸಾಧ್ಯವಾಗಬೇಕಾದರೆ, ಅಕ್ಷವು ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗಬೇಕು ಓಹ್ ಎಸ್ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಅಕ್ಷ, ಇದು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವಾಗಿದೆ). ಅಕ್ಷರೇಖೆ ಎತ್ತುಅದನ್ನು ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ಮೇಲೆ ಇರಿಸಿ, ಸ್ಥಾನ ಯಾರನ್ನುಮುಂಚಿತವಾಗಿ ತಿಳಿದಿಲ್ಲ.

ಎ) ವಿನ್ಯಾಸ ರೇಖಾಚಿತ್ರ, ಬಿ) ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡ

ಚಿತ್ರ 3.ಕ್ಲೀನ್ ಕಿರಣದ ಬೆಂಡ್ನ ತುಣುಕು

ಉದ್ದದೊಂದಿಗೆ ರಾಡ್ನಿಂದ ಕತ್ತರಿಸಿದ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ dz, ಇದು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ಸ್ಪಷ್ಟತೆಗಾಗಿ ವಿರೂಪಗೊಂಡ ಅನುಪಾತಗಳೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 3, ಬಿ. ಅಂಶದ ವಿರೂಪಗಳು, ಅದರ ಬಿಂದುಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸ್ಥಳಾಂತರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿರುವುದರಿಂದ, ಅಂಶದ ಅಂತಿಮ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಸ್ಥಾಯಿ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಅವುಗಳ ಸಣ್ಣತನದಿಂದಾಗಿ, ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಬಿಂದುಗಳು, ಈ ಕೋನದಿಂದ ತಿರುಗಿದಾಗ, ಆರ್ಕ್ಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅಲ್ಲ, ಆದರೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಸ್ಪರ್ಶಕಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸುತ್ತೇವೆ.

ರೇಖಾಂಶದ ಫೈಬರ್ನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿರೂಪವನ್ನು ನಾವು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡೋಣ ಎಬಿ,ತಟಸ್ಥ ಪದರದಿಂದ ಅಂತರವಿದೆ ವೈ:

ತ್ರಿಕೋನಗಳ ಹೋಲಿಕೆಯಿಂದ C00 1ಮತ್ತು 0 1 ಬಿಬಿ 1ಅದನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ

ರೇಖಾಂಶದ ವಿರೂಪತೆಯು ತಟಸ್ಥ ಪದರದಿಂದ ದೂರದ ರೇಖೀಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮಿತು, ಇದು ಸಮತಲ ವಿಭಾಗಗಳ ಕಾನೂನಿನ ನೇರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿದೆ

ಈ ಸೂತ್ರವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಬಳಕೆಗೆ ಸೂಕ್ತವಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಇದು ಎರಡು ಅಜ್ಞಾತಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ: ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ವಕ್ರತೆ ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಸ್ಥಾನ ಓಹ್, ಇದರಿಂದ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಯು.ಈ ಅಜ್ಞಾತಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು ಸ್ಥಿರತೆಯ ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ. ಮೊದಲನೆಯದು ರೇಖಾಂಶದ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು ಎಂಬ ಅಗತ್ಯವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ

ಈ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (2) ಅನ್ನು ಬದಲಿಸುವುದು

ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಅದನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಈ ಸಮೀಕರಣದ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಅವಿಭಾಜ್ಯವು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ರಾಡ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಓಹ್,ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಮಾತ್ರ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರಬಹುದು. ಆದ್ದರಿಂದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ ಓಹ್ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.

ಎರಡನೇ ಸ್ಥಿರ ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣವು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ (ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪರಿಭಾಷೆಯಲ್ಲಿ ಸುಲಭವಾಗಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ). ಕಾಪುಲಾ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬದಲಿಸುವುದು. ವೋಲ್ಟೇಜ್, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ನೀಡಲಾಗಿದೆ ಎಲ್ಲಿ ಜೆ ಎಕ್ಸ್ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಜಡತ್ವದ ಪ್ರಮುಖ ಕೇಂದ್ರ ಕ್ಷಣ ಓಹ್,ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ವಕ್ರತೆಗಾಗಿ ನಾವು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

Fig.4.ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡ ವಿತರಣೆ

ಇದನ್ನು ಮೊದಲು 1773 ರಲ್ಲಿ ಸಿ. ಕೂಲಂಬ್ ಪಡೆದರು. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಚಿಹ್ನೆಗಳನ್ನು ಸಂಘಟಿಸಲು ಎಂ ಎಕ್ಸ್ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು, ಒಂದು ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಸೂತ್ರದ ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (5), ಯಾವಾಗಿನಿಂದ M x >0ನಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ವೈ> 0 ಸಂಕುಚಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಲ್ಲಿ ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ, ಚಿಹ್ನೆಗಳ ಔಪಚಾರಿಕ ನಿಯಮವನ್ನು ಅನುಸರಿಸದೆ, ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಮತ್ತು ಅದರ ಅರ್ಥದ ಪ್ರಕಾರ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ನಿಯೋಜಿಸಲು. ಪ್ರಿಸ್ಮಾಟಿಕ್ ರಾಡ್ನ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ರೇಖೀಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ ನಲ್ಲಿಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ (ಚಿತ್ರ 4) ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಫೈಬರ್ಗಳಲ್ಲಿ ಅತ್ಯಧಿಕ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

ಇಲ್ಲಿ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಲಕ್ಷಣವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ , ಮೀ 3 ಆಯಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮತ್ತು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ.ಕೊಟ್ಟಿದ್ದಕ್ಕಾಗಿ ರಿಂದ ಎಂ ಎಕ್ಸ್ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಗರಿಷ್ಠ?ಕಡಿಮೆ, ಹೆಚ್ಚು Wx,ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಬಾಗುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣ.ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳ ಸರಳ ಆಕಾರಗಳಿಗೆ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವ ಉದಾಹರಣೆಗಳನ್ನು ನಾವು ನೀಡೋಣ. ಆಯತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ (ಚಿತ್ರ 5, ಎ) ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ J x =bh 3 /12,y ಗರಿಷ್ಠ = ಗಂ/2ಮತ್ತು W x = J x /y ಗರಿಷ್ಠ = bh 2/6.ಅದೇ ರೀತಿ ವೃತ್ತಕ್ಕೆ (ಚಿತ್ರ 5 ,ಎ ಜೆ ಎಕ್ಸ್ =d 4 /64, y ಗರಿಷ್ಠ =d/2) ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ W x =d 3/32, ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಾರ್ಷಿಕ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ (ಚಿತ್ರ 5, ವಿ),ಯಾವುದು

ನೇರ ಬೆಂಡ್. ಸಮತಲ ಅಡ್ಡ ಬಾಗುವಿಕೆ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಆಂತರಿಕ ಬಲದ ಅಂಶಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು Q ಮತ್ತು M ನ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು (ಪಾಯಿಂಟ್‌ಗಳು) ಬಳಸಿಕೊಂಡು Q ಮತ್ತು M ನ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವುದು ಕಿರಣಗಳ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಗಾಗಿ ಶಕ್ತಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪ್ರಮುಖ ಒತ್ತಡಗಳು. ಕಿರಣಗಳ ಬಲದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಪರಿಶೀಲನೆ ಬಾಗುವ ಕೇಂದ್ರವನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ಕಿರಣಗಳ ವಿರೂಪತೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಬಿಗಿತದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷದ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಮೀಕರಣ ನೇರ ಏಕೀಕರಣದ ವಿಧಾನ ನೇರ ಏಕೀಕರಣದ ವಿಧಾನದಿಂದ ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಉದಾಹರಣೆಗಳು ಏಕೀಕರಣದ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥ ಆರಂಭಿಕ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿಧಾನ ಕಿರಣದ ಬಾಗಿದ ಅಕ್ಷ). ಆರಂಭಿಕ ನಿಯತಾಂಕಗಳ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಿರಣದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಉದಾಹರಣೆಗಳು ಮೊಹ್ರ್ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ಎ.ಕೆ ಅವರ ನಿಯಮ ವೆರೆಶ್ಚಾಗಿನ್. ಎ.ಕೆ ಪ್ರಕಾರ ಮೊಹ್ರ್ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ Vereshchagin ಮೊಹ್ರ್ನ ಸಮಗ್ರ ಗ್ರಂಥಸೂಚಿ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಮೂಲಕ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ನಿರ್ಣಯದ ಉದಾಹರಣೆಗಳು. ಫ್ಲಾಟ್ ಟ್ರಾನ್ಸ್ವರ್ಸ್ ಬೆಂಡ್. 1.1. ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಆಂತರಿಕ ಬಲದ ಅಂಶಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸುವುದು ನೇರ ಬಾಗುವುದು ಒಂದು ರೀತಿಯ ವಿರೂಪವಾಗಿದ್ದು, ಇದರಲ್ಲಿ ಬಾರ್‌ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಎರಡು ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿ ಅಂಶಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ: ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಬಲ. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಬೆಂಡ್ ಅನ್ನು ಶುದ್ಧ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಫ್ಲಾಟ್ ಟ್ರಾನ್ಸ್ವರ್ಸ್ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಎಲ್ಲಾ ಪಡೆಗಳು ರಾಡ್ನ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ವಿಮಾನಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ಅದರ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಕ್ಷಣಗಳು ಒಂದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿವೆ (ಚಿತ್ರ 1.1, ಎ, ಬಿ). ಅಕ್ಕಿ. 1.1 ಕಿರಣದ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಬಲ m-n ಕಿರಣಗಳು (Fig. 1.2, a) ವಿಭಾಗದ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಫಲಿತಾಂಶವು ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ಮತ್ತು ಬಲಕ್ಕೆ - ಕೆಳಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ - ವಿರುದ್ಧ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ (Fig. 1.2, b) ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಕ್ಕಿ. 1.2 ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ, ವಿಭಾಗದ ಎಡಕ್ಕೆ ಇರುವ ಬಾಹ್ಯ ಬಲಗಳನ್ನು ಮೇಲಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಪ್ಲಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯೊಂದಿಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕೆಳಮುಖವಾಗಿದ್ದರೆ ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯೊಂದಿಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಬಲಭಾಗಕ್ಕೆ - ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. 5 ಕಿರಣದ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ವಿಭಾಗದ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷದ z ಬಗ್ಗೆ ಕ್ಷಣಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ m-n ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ (Fig. 1.3, a) ವಿಭಾಗದ ಎಡಕ್ಕೆ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಫಲಿತಾಂಶದ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಮತ್ತು ಬಲಕ್ಕೆ - ಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ - ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ರಕರಣ (ಚಿತ್ರ 1.3, ಬಿ). ಅಕ್ಕಿ. 1.3 ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ, ವಿಭಾಗದ ಎಡಕ್ಕೆ ಮಲಗಿರುವ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಧನಾತ್ಮಕವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಬಲಭಾಗಕ್ಕೆ - ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. ಕಿರಣದ ವಿರೂಪತೆಯ ಸ್ವಭಾವದಿಂದ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಕಿರಣದ ಕಟ್-ಆಫ್ ಭಾಗವು ಕೆಳಮುಖವಾಗಿ ಪೀನದೊಂದಿಗೆ ಬಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಕೆಳಗಿನ ಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸಿದರೆ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ M, ಅಡ್ಡ ಬಲ Q ಮತ್ತು ಲೋಡ್ q ನ ತೀವ್ರತೆಯ ನಡುವೆ, ವಿಭಿನ್ನ ಅವಲಂಬನೆಗಳು ಇವೆ. 1. ವಿಭಾಗದ ಅಬ್ಸಿಸ್ಸಾದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅಡ್ಡ ಬಲದ ಮೊದಲ ಉತ್ಪನ್ನವು ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. . (1.1) 2. ವಿಭಾಗದ ಅಬ್ಸಿಸ್ಸಾದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಮೊದಲ ಉತ್ಪನ್ನವು ಅಡ್ಡ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. (1.2) 3. ವಿಭಾಗದ ಅಬ್ಸಿಸ್ಸಾಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಎರಡನೇ ಉತ್ಪನ್ನವು ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. (1.3) ಮೇಲಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾದ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆ ಧನಾತ್ಮಕ ಎಂದು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ. M, Q, q ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಅವಲಂಬನೆಗಳಿಂದ ಹಲವಾರು ಪ್ರಮುಖ ತೀರ್ಮಾನಗಳು ಅನುಸರಿಸುತ್ತವೆ: 1. ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿದ್ದರೆ: a) ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ; ಬೌ) ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ; ಸಿ) ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ (ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವುದು); 6 d) ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಪ್ಲಸ್‌ನಿಂದ ಮೈನಸ್‌ಗೆ ಬದಲಾಯಿಸುತ್ತದೆ, ಗರಿಷ್ಠ M M, ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ M Mmin. 2. ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. 3. ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ ಇದ್ದರೆ, ನಂತರ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ - ಚೌಕದ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಲೋಡ್ನ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪೀನ (ಇನ್ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ನಾರುಗಳ ಬದಿಯಿಂದ M ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ಸಂದರ್ಭ). 4. ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಬಲದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ಒಂದು ಜಂಪ್ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (ಬಲದ ಪ್ರಮಾಣದಿಂದ), ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ಬಲದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ವಿರಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. 5. ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ಈ ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಜಂಪ್ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಇದು Q ಪ್ಲಾಟ್‌ನಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಫಲಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಸಂಕೀರ್ಣ ಲೋಡಿಂಗ್ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಕಿರಣಗಳು ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತವೆ Q ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು M. ಪ್ಲಾಟ್ Q (M) ಕಿರಣದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅಡ್ಡ ಬಲದಲ್ಲಿ (ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ) ಬದಲಾವಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ತೋರಿಸುವ ಗ್ರಾಫ್ ಆಗಿದೆ. M ಮತ್ತು Q ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಕಿರಣದ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. Q ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಧನಾತ್ಮಕ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ಚಿತ್ರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ಕಿರಣದ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಎಳೆಯಲಾದ ಮೂಲ ರೇಖೆಯಿಂದ ಕೆಳಕ್ಕೆ ಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ. ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ನ ಧನಾತ್ಮಕ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ಹಾಕಲಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕ ಆರ್ಡಿನೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ಮೇಲ್ಮುಖವಾಗಿ ಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ಅನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಫೈಬರ್‌ಗಳ ಬದಿಯಿಂದ ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕಿರಣಗಳಿಗೆ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳ ನಿರ್ಮಾಣವು ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗಬೇಕು. ಒಂದು ಸ್ಥಿರ ತುದಿ ಮತ್ತು ಇನ್ನೊಂದು ಮುಕ್ತ ತುದಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಎಂಬೆಡ್‌ಮೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸದೆಯೇ Q ಮತ್ತು M ಅನ್ನು ಮುಕ್ತ ತುದಿಯಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಬಹುದು. 1.2. ಬಾಲ್ಕ್ ಸಮೀಕರಣಗಳ ಪ್ರಕಾರ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳ ನಿರ್ಮಾಣವನ್ನು ವಿಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅದರೊಳಗೆ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಬಲದ ಕಾರ್ಯಗಳು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ (ಯಾವುದೇ ಸ್ಥಗಿತಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ). ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿಗಳು ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಪಡೆಗಳ ಅನ್ವಯದ ಬಿಂದುಗಳು, ಜೋಡಿ ಬಲಗಳು ಮತ್ತು ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಯ ಬದಲಾವಣೆಯ ಸ್ಥಳಗಳಾಗಿವೆ. ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಮೂಲದಿಂದ x ದೂರದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ Q ಮತ್ತು M ಗಾಗಿ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ. ಈ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು Q ಮತ್ತು M ಪ್ಲಾಟ್‌ಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆ 1.1 ಬರಿಯ ಪಡೆಗಳ ಪ್ಲಾಟ್‌ಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ Q ಮತ್ತು ಬಾಗುವುದು ಕೊಟ್ಟಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕ್ಷಣಗಳು M (Fig. 1.4a). ಪರಿಹಾರ: 1. ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ನಾವು ಸಮತೋಲನ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ: ಇದರಿಂದ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಸರಿಯಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕಿರಣವು ನಾಲ್ಕು ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಚಿತ್ರ. 1.4 ಲೋಡಿಂಗ್‌ಗಳು: CA, AD, DB, BE. 2. ಪ್ಲಾಟಿಂಗ್ Q. ಪ್ಲಾಟ್ SA. ವಿಭಾಗ CA 1 ನಲ್ಲಿ, ನಾವು ಕಿರಣದ ಎಡ ತುದಿಯಿಂದ x1 ದೂರದಲ್ಲಿ 1-1 ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತೇವೆ. ವಿಭಾಗ 1-1 ರ ಎಡಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ನಾವು Q ಅನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ: ವಿಭಾಗದ ಎಡಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲವು ಕೆಳಮುಖವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿರುವುದರಿಂದ ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. Q ಗಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ವೇರಿಯೇಬಲ್ x1 ಅನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಪ್ಲಾಟ್ Q ಅನ್ನು x-ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನೇರ ರೇಖೆಯಂತೆ ಚಿತ್ರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಥಾವಸ್ತು AD. ಸೈಟ್ನಲ್ಲಿ, ನಾವು ಕಿರಣದ ಎಡ ತುದಿಯಿಂದ x2 ದೂರದಲ್ಲಿ 2-2 ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತೇವೆ. ವಿಭಾಗ 2-2 ರ ಎಡಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ನಾವು Q2 ಅನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ: 8 Q ನ ಮೌಲ್ಯವು ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ವೇರಿಯಬಲ್ x2 ಅನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲ). ಕಥಾವಸ್ತುವಿನ ಮೇಲಿನ ಪ್ಲಾಟ್ Q x-ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ನೇರ ರೇಖೆಯಾಗಿದೆ. DB ಸೈಟ್. ಸೈಟ್ನಲ್ಲಿ, ನಾವು ಕಿರಣದ ಬಲ ತುದಿಯಿಂದ x3 ದೂರದಲ್ಲಿ 3-3 ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತೇವೆ. ವಿಭಾಗ 3-3 ರ ಬಲಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ನಾವು Q3 ಅನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ: ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ಇಳಿಜಾರಾದ ನೇರ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ಪ್ಲಾಟ್ ಬಿ.ಇ. ಸೈಟ್ನಲ್ಲಿ, ನಾವು ಕಿರಣದ ಬಲ ತುದಿಯಿಂದ x4 ದೂರದಲ್ಲಿ 4-4 ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯುತ್ತೇವೆ. ವಿಭಾಗ 4-4 ರ ಬಲಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ನಾವು Q ಅನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ: 4 ಇಲ್ಲಿ, ಪ್ಲಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ವಿಭಾಗ 4-4 ರ ಬಲಕ್ಕೆ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಕೆಳಕ್ಕೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪಡೆದ ಮೌಲ್ಯಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನಾವು ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ Q (Fig. 1.4, b). 3. ಪ್ಲಾಟಿಂಗ್ M. ಪ್ಲಾಟ್ m1. ನಾವು ವಿಭಾಗ 1-1 ರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ವಿಭಾಗ 1-1 ರ ಎಡಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ. ನೇರ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗ A 3 ವಿಭಾಗ 2-2 ರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ವಿಭಾಗ 2-2 ರ ಎಡಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿ. ನೇರ ರೇಖೆಯ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. ಕಥಾವಸ್ತು DB 4 ನಾವು ವಿಭಾಗ 3-3 ರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ವಿಭಾಗ 3-3 ರ ಬಲಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ. ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ. 9 ವಿಭಾಗದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ xk ನೊಂದಿಗೆ ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ ಮೂರು ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಹುಡುಕಿ, ಅಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗ BE 1 ವಿಭಾಗ 4-4 ರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವನ್ನು ವಿಭಾಗ 4- ಬಲಕ್ಕೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಬೀಜಗಣಿತ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಿ 4. - ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಸಮೀಕರಣವು ನಾವು M4 ನ ಮೂರು ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ: ಪಡೆದ ಮೌಲ್ಯಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನಾವು M (Fig. 1.4, c) ಅನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ. CA ಮತ್ತು AD ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಕಥಾವಸ್ತುವಿನ Q ಅಬ್ಸಿಸ್ಸಾ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ನೇರ ರೇಖೆಗಳಿಂದ ಮತ್ತು DB ಮತ್ತು BE ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಓರೆಯಾದ ನೇರ ರೇಖೆಗಳಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. ರೇಖಾಚಿತ್ರದ Q ಯಲ್ಲಿನ C, A ಮತ್ತು B ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅನುಗುಣವಾದ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಮಾಣದಿಂದ ಜಿಗಿತಗಳಿವೆ, ಇದು ರೇಖಾಚಿತ್ರದ Q ನ ನಿರ್ಮಾಣದ ನಿಖರತೆಯ ಪರಿಶೀಲನೆಯಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. Q  0 ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಕ್ಷಣಗಳು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತವೆ ಎಡದಿಂದ ಬಲಕ್ಕೆ. Q  0 ಇರುವ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಕ್ಷಣಗಳು ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಪಡೆಗಳ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಕಿಂಕ್ಸ್ ಇವೆ. ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಕ್ಷಣದ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಜಂಪ್ ಇರುತ್ತದೆ. ಇದು ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ನಿರ್ಮಾಣದ ಸರಿಯಾದತೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ M. ಉದಾಹರಣೆ 1.2 ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ Q ಮತ್ತು M ಅನ್ನು ಎರಡು ಬೆಂಬಲಗಳ ಮೇಲೆ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ, ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ನೊಂದಿಗೆ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ, ಅದರ ತೀವ್ರತೆಯು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ (Fig. 1.5, a). ಪರಿಹಾರ ಬೆಂಬಲ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ಫಲಿತಾಂಶವು ಲೋಡ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುವ ತ್ರಿಕೋನದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ತ್ರಿಕೋನದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. A ಮತ್ತು B ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಎಲ್ಲಾ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವನ್ನು ನಾವು ರೂಪಿಸುತ್ತೇವೆ: ಪ್ಲಾಟಿಂಗ್ Q. ಎಡ ಬೆಂಬಲದಿಂದ x ದೂರದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಸೆಳೆಯೋಣ. ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಲೋಡ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಆರ್ಡಿನೇಟ್ ಅನ್ನು ತ್ರಿಕೋನಗಳ ಹೋಲಿಕೆಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ವಿಭಾಗದ ಶೂನ್ಯದ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಲೋಡ್ನ ಆ ಭಾಗದ ಫಲಿತಾಂಶ: ಪ್ಲಾಟ್ Q ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.5, ಬಿ. ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಘನ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ: ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಗರಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯವು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ 0, ಅಂದರೆ ನಲ್ಲಿ. 1.5, ಸಿ. 1.3. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳ ಮೂಲಕ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳ ನಿರ್ಮಾಣ (ಅಂಕಗಳು) M, Q, q ಮತ್ತು ಅವುಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ತೀರ್ಮಾನಗಳ ನಡುವಿನ ಭೇದಾತ್ಮಕ ಸಂಬಂಧಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳ ಮೂಲಕ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲು ಸಲಹೆ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ (ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸದೆ). ಈ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, Q ಮತ್ತು M ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳು ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿ ವಿಭಾಗಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ನೀಡಿರುವ ಆಂತರಿಕ ಬಲದ ಅಂಶವು ವಿಪರೀತ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳು. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳ ನಡುವಿನ ಮಿತಿಯೊಳಗೆ, M, Q, q ಮತ್ತು ಅವುಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ತೀರ್ಮಾನಗಳ ನಡುವಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಅವಲಂಬನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರದ 12 ರ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆ 1.3 ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ. 1.6, ಎ. ಅಕ್ಕಿ. 1.6. ಪರಿಹಾರ: ನಾವು ಕಿರಣದ ಮುಕ್ತ ತುದಿಯಿಂದ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತೇವೆ, ಆದರೆ ಎಂಬೆಡ್‌ಮೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿನ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಬಿಟ್ಟುಬಿಡಬಹುದು. ಕಿರಣವು ಮೂರು ಲೋಡಿಂಗ್ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ: AB, BC, CD. AB ಮತ್ತು BC ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ವಿತರಣೆ ಲೋಡ್ ಇಲ್ಲ. ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಪ್ಲಾಟ್ Q ಅನ್ನು x-ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ಸರಳ ರೇಖೆಗಳಿಂದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. ಪ್ಲಾಟ್ M x-ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಇಳಿಜಾರಾದ ನೇರ ರೇಖೆಗಳಿಗೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗ ಸಿಡಿಯಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ ಇದೆ. ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳು ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪೀನದೊಂದಿಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. AB ಮತ್ತು BC ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ, ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಥಟ್ಟನೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. BC ಮತ್ತು CD ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಥಟ್ಟನೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. 1. ಪ್ಲಾಟಿಂಗ್ Q. ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಪಡೆಗಳ Q ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಾವು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ: ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳ ಫಲಿತಾಂಶಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನಾವು ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ Q ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ (Fig. 1, b). ಈ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರಾರಂಭದಿಂದ qa a q ಅಂತರದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗ CD ಯಲ್ಲಿನ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ನಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಗರಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. 2. ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಎಂ ನಿರ್ಮಾಣ. ನಾವು ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕುತ್ತೇವೆ: ಉದಾಹರಣೆ 1.4 ಕಿರಣಕ್ಕೆ (Fig. 1.7, a) ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ನೀಡಿದ ರೇಖಾಚಿತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ (Fig. 1.7, b), ನಟನೆಯ ಹೊರೆಗಳನ್ನು ಮತ್ತು ಕಥಾವಸ್ತುವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ Q. ವೃತ್ತವು ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಶೃಂಗವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿಹಾರ: ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಲೋಡ್ಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ. ವಿಭಾಗ AC ಅನ್ನು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಲೋಡ್‌ನೊಂದಿಗೆ ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ಒಂದು ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾ ಆಗಿದೆ. ಉಲ್ಲೇಖ ವಿಭಾಗ B ಯಲ್ಲಿ, ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ M ರೇಖಾಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ನಾವು ಕ್ಷಣದ ಪರಿಮಾಣದಿಂದ ಮೇಲಕ್ಕೆ ಜಿಗಿತವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ. NE ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಕಿರಣವನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡಲಾಗಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ M ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಇಳಿಜಾರಾದ ನೇರ ರೇಖೆಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. C ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಷರತ್ತಿನಿಂದ ಬೆಂಬಲ B ಯ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನಾವು ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ವಿಭಾಗ A ನಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ. ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಬಲಗಳು ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮೀಕರಿಸಿ ಈಗ ನಾವು ಬೆಂಬಲ A ಯ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ. ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಬಲಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವಾಗಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ರಚಿಸೋಣ. ಕಿರಣದ ವಿನ್ಯಾಸ ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.7, ಸಿ. ಕಿರಣದ ಎಡ ತುದಿಯಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿ, ವಿಭಾಗಗಳ ಗಡಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ನಾವು ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕುತ್ತೇವೆ: ಕಥಾವಸ್ತು Q ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.7, d. ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ M, Q ಗಾಗಿ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಅವಲಂಬನೆಗಳನ್ನು ಕಂಪೈಲ್ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಬಹುದು. ಕಿರಣದ ಎಡ ತುದಿಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೂಲವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ. AC ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಕಥಾವಸ್ತು M ಅನ್ನು ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಸಮೀಕರಣವು ಸ್ಥಿರವಾದ a, b, c ರೂಪದಲ್ಲಿದೆ, ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾವು ತಿಳಿದಿರುವ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳೊಂದಿಗೆ ಮೂರು ಬಿಂದುಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ: ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಬದಲಿಸುವುದು ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ ಅಂಕಗಳು, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ: ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ , ನಾವು ಅಡ್ಡ ಬಲದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ Q ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಿದ ನಂತರ, NE ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಯ ತೀವ್ರತೆಗೆ ನಾವು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ , ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ a ಮತ್ತು b ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಈ ರೇಖೆಯು ಎರಡು ಬಿಂದುಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತೇವೆ, ಅದರ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳು ತಿಳಿದಿರುತ್ತವೆ ನಾವು ಎರಡು ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ: ,b ಅದರಲ್ಲಿ ನಾವು 20 ಅನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ. NE ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ಸಮೀಕರಣವು M2 ನ ಎರಡು ಪಟ್ಟು ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ನಂತರ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ. M ಮತ್ತು Q ಯ ಕಂಡುಬರುವ ಮೌಲ್ಯಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನಾವು ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಬಲಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುತ್ತೇವೆ. ವಿತರಿಸಿದ ಹೊರೆಗೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಪಡೆಗಳನ್ನು ಮೂರು ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ Q ರೇಖಾಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಜಿಗಿತಗಳು ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ಜಂಪ್ ಇರುವ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಕ್ಷಣಗಳು ಇವೆ. ಉದಾಹರಣೆ 1.5 ಕಿರಣಕ್ಕೆ (Fig. 1.8, a), ಹಿಂಜ್ C ಯ ತರ್ಕಬದ್ಧ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ, ಇದರಲ್ಲಿ ಸ್ಪ್ಯಾನ್‌ನಲ್ಲಿನ ಅತಿದೊಡ್ಡ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಎಂಬೆಡ್‌ಮೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ (ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದಲ್ಲಿ) ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ Q ಮತ್ತು M. ಪರಿಹಾರ ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ಬೆಂಬಲ ಲಿಂಕ್ಗಳ ಒಟ್ಟು ಸಂಖ್ಯೆ ನಾಲ್ಕು ಎಂದು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಕಿರಣವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ಹಿಂಜ್ C ನಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ನಮಗೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಮಾಡಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುತ್ತದೆ: ಈ ಹಿಂಜ್ನ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಹಿಂಜ್ ಬಗ್ಗೆ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹಿಂಜ್ನ ಬಲಕ್ಕೆ ಎಲ್ಲಾ ಬಲಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವನ್ನು ರಚಿಸಿ C. ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ಒಂದು ಇಳಿಜಾರಾದ ನೇರ ರೇಖೆಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ q = const. ಕಿರಣದ ಗಡಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ: ವಿಭಾಗದ abscissa xK, ಅಲ್ಲಿ Q = 0, ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಅಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ M ಅನ್ನು ಚದರ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದಿಂದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳು, ಅಲ್ಲಿ Q = 0, ಮತ್ತು ಎಂಬೆಡ್‌ಮೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ ಕ್ರಮವಾಗಿ ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ: ಕ್ಷಣಗಳ ಸಮಾನತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ, ನಾವು ಬಯಸಿದ ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ x ಗೆ ಚತುರ್ಭುಜ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ: ನೈಜ ಮೌಲ್ಯ x2x 1.029 m. ಕಿರಣದ ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳು ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಚಿತ್ರ 1.8, b Q ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ. 1.8, c - ಕಥಾವಸ್ತು M. ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ ಹಿಂಗ್ಡ್ ಕಿರಣವನ್ನು ಅದರ ಘಟಕ ಅಂಶಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುವ ಮೂಲಕ ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಬಹುದು. 1.8, d. ಆರಂಭದಲ್ಲಿ, VC ಮತ್ತು VB ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು Q ಮತ್ತು M ಅನ್ನು ಅಮಾನತುಗೊಳಿಸುವ ಕಿರಣದ SV ಗಾಗಿ ಅದನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲಾದ ಲೋಡ್ನ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದ ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ. ನಂತರ ಅವರು ಮುಖ್ಯ ಕಿರಣದ AC ಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತಾರೆ, ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಬಲ VC ಯೊಂದಿಗೆ ಅದನ್ನು ಲೋಡ್ ಮಾಡುತ್ತಾರೆ, ಇದು ಕಿರಣದ AC ಯ ಮೇಲಿನ ಕಿರಣದ CB ಯ ಒತ್ತಡದ ಬಲವಾಗಿದೆ. ಅದರ ನಂತರ, AC ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.4 ಕಿರಣಗಳ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ. ಕಿರಣದ ನೇರ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಅದರ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 1.9). 18 ಚಿತ್ರ 1.9 ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಡ್ಡ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ. ನೇರವಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ, ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (1.4) ಅಲ್ಲಿ M ಎಂಬುದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ; Iz ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ z ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ; y ಎಂಬುದು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು ತಟಸ್ಥ z ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ದೂರವಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇರುವ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ. ವಿಭಾಗವು ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿದ್ದರೆ (ಚಿತ್ರ. 1.11), ನಂತರ ಚಿತ್ರ. 1.11 ಶ್ರೇಷ್ಠ ಕರ್ಷಕ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ,  - ಬಾಗುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಅಕ್ಷೀಯ ಕ್ಷಣ. ಅಗಲ b ಮತ್ತು ಎತ್ತರ h ಇರುವ ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ: (1.7) ವ್ಯಾಸದ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ d: (1.8) ವಾರ್ಷಿಕ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ   ಕ್ರಮವಾಗಿ ಉಂಗುರದ ಒಳ ಮತ್ತು ಹೊರ ವ್ಯಾಸಗಳು. ಪ್ಲ್ಯಾಸ್ಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಅತ್ಯಂತ ತರ್ಕಬದ್ಧವಾದವು ಸಮ್ಮಿತೀಯ 20 ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರಗಳು (I- ಕಿರಣ, ಬಾಕ್ಸ್-ಆಕಾರದ, ವಾರ್ಷಿಕ). ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಸಂಕೋಚನವನ್ನು ಸಮಾನವಾಗಿ ವಿರೋಧಿಸದ ದುರ್ಬಲವಾದ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ z (ta-br., U- ಆಕಾರದ, ಅಸಮವಾದ I- ಕಿರಣ) ಬಗ್ಗೆ ಅಸಮಪಾರ್ಶ್ವದ ವಿಭಾಗಗಳು ತರ್ಕಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರಗಳೊಂದಿಗೆ ಪ್ಲಾಸ್ಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಸ್ಥಿರ ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ: (1.10) ಅಲ್ಲಿ Mmax ಗರಿಷ್ಠ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣ ಮಾಡ್ಯೂಲೋ; - ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡ. ಅಸಮಪಾರ್ಶ್ವದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಆಕಾರಗಳೊಂದಿಗೆ ಪ್ಲಾಸ್ಟಿಕ್ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಸ್ಥಿರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ: (1.11) ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅಸಮಪಾರ್ಶ್ವದ ವಿಭಾಗಗಳೊಂದಿಗೆ ಸುಲಭವಾಗಿ ವಸ್ತುಗಳಿಂದ ಮಾಡಿದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಎಂ ನಿಸ್ಸಂದಿಗ್ಧವಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 1.12), ನೀವು ಎರಡು ಶಕ್ತಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಬರೆಯಬೇಕಾಗಿದೆ - ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಕ್ರಮವಾಗಿ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ವಲಯಗಳ ಅತ್ಯಂತ ದೂರದ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ದೂರ; ಪಿ - ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳು, ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಸಂಕೋಚನದಲ್ಲಿ. ಚಿತ್ರ.1.12. 21 ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ವಿಭಿನ್ನ ಚಿಹ್ನೆಗಳ ವಿಭಾಗಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ (ಚಿತ್ರ 1.13), ನಂತರ ವಿಭಾಗ 1-1 ಅನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದರ ಜೊತೆಗೆ, ಅಲ್ಲಿ Mmax ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ, ವಿಭಾಗ 2-2 ಗಾಗಿ ಗರಿಷ್ಠ ಕರ್ಷಕ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವುದು ಅವಶ್ಯಕ (ನೊಂದಿಗೆ ವಿರುದ್ಧ ಚಿಹ್ನೆಯ ದೊಡ್ಡ ಕ್ಷಣ). ಅಕ್ಕಿ. 1.13 ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಮೂಲ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಜೊತೆಗೆ, ಕೆಲವು ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿನ ಶಿಯರ್ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು D. I. ಝುರಾವ್ಸ್ಕಿ (1.13) ಸೂತ್ರದಿಂದ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ Q ಕಿರಣದ ಪರಿಗಣಿತ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲವಾಗಿದೆ; Szots ಎನ್ನುವುದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಮತ್ತು z ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಎಳೆಯಲಾದ ನೇರ ರೇಖೆಯ ಒಂದು ಬದಿಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ; b ಎಂಬುದು ಪರಿಗಣಿತ ಬಿಂದುವಿನ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲವಾಗಿದೆ; Iz ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ z ಬಗ್ಗೆ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ಅನೇಕ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಕಿರಣದ ತಟಸ್ಥ ಪದರದ (ಆಯತ, ಐ-ಕಿರಣ, ವೃತ್ತ) ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ (1. 14) ಅಲ್ಲಿ Qmax ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ಅತಿ ದೊಡ್ಡ ಅಡ್ಡ ಬಲ; - ವಸ್ತುಗಳಿಗೆ ಅನುಮತಿಸುವ ಬರಿಯ ಒತ್ತಡ. ಆಯತಾಕಾರದ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ, ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (1.15) A ಎಂಬುದು ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ. ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ, ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು (1.16) ಎಂದು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ I- ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ, ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ: (1.17) d ಎಂಬುದು I- ಕಿರಣದ ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪವಾಗಿದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಕಿರಣಗಳ ಬಲವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದು ಸಣ್ಣ ಕಿರಣಗಳು ಮತ್ತು ಯಾವುದೇ ಉದ್ದದ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಕಡ್ಡಾಯವಾಗಿದೆ, ಬೆಂಬಲಗಳ ಬಳಿ ದೊಡ್ಡ ಪ್ರಮಾಣದ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಶಕ್ತಿಗಳು ಇದ್ದಲ್ಲಿ, ಹಾಗೆಯೇ ಮರದ, ರಿವೆಟೆಡ್ ಮತ್ತು ವೆಲ್ಡ್ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ. ಉದಾಹರಣೆ 1.6 MPa ವೇಳೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗಾಗಿ ಬಾಕ್ಸ್-ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣದ (Fig. 1.14) ಬಲವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಿ. ಕಿರಣದ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ. ಅಕ್ಕಿ. 1.14 ನಿರ್ಧಾರ 23 1. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಿಂದ Q ಮತ್ತು M ಪ್ಲಾಟ್‌ಗಳು. ಕಿರಣದ ಎಡಭಾಗವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.14, ಸಿ. ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಕಥಾವಸ್ತುವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 5.14, g. 2. ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು 3. ವಿಭಾಗ C ನಲ್ಲಿನ ಅತ್ಯಧಿಕ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು, ಅಲ್ಲಿ Mmax ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ (ಮಾಡ್ಯುಲೋ): MPa. ಕಿರಣದಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಅನುಮತಿಸುವ ಪದಗಳಿಗಿಂತ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. 4. ಸೆಕ್ಷನ್ C (ಅಥವಾ A) ನಲ್ಲಿನ ಅತಿ ದೊಡ್ಡ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು, ಇಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ Q ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ (ಮಾಡ್ಯುಲೋ): ಇಲ್ಲಿ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅರ್ಧ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ; b2 ಸೆಂ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗದ ಅಗಲವಾಗಿದೆ. ಅಂಜೂರ 5. ಸೆಕ್ಷನ್ C ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ (ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿ) ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು: ಚಿತ್ರ. 1.15 ಇಲ್ಲಿ Szomc 834.5 108 cm3 ಬಿಂದು K1 ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ರೇಖೆಯ ಮೇಲೆ ಇರುವ ವಿಭಾಗದ ಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಿರ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ; b2 ಸೆಂ ಬಿಂದು K1 ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಗೋಡೆಯ ದಪ್ಪವಾಗಿದೆ. ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗ C ಗಾಗಿ ಪ್ಲಾಟ್ಗಳು  ಮತ್ತು  ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.15. ಉದಾಹರಣೆ 1.7 ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಕಿರಣಕ್ಕೆ. 1.16, a, ಇದು ಅಗತ್ಯವಿದೆ: 1. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳ (ಪಾಯಿಂಟ್‌ಗಳು) ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅಡ್ಡ ಪಡೆಗಳು ಮತ್ತು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ. 2. ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ವೃತ್ತ, ಆಯತ ಮತ್ತು I- ಕಿರಣದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ, ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಕೆ ಮಾಡಿ. 3. ಬರಿಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗಾಗಿ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳ ಆಯ್ದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸಿ. ನೀಡಲಾಗಿದೆ: ಪರಿಹಾರ: 1. ಕಿರಣದ ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ ಪರಿಶೀಲಿಸಿ: 2. ಪ್ಲಾಟ್ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳು. ಕಿರಣದ ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳು 25 ಚಿತ್ರ. 1.16 CA ಮತ್ತು AD ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಲೋಡ್ ತೀವ್ರತೆ q = const. ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಇಳಿಜಾರಾದ ನೇರ ರೇಖೆಗಳಿಗೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. ವಿಭಾಗ DB ನಲ್ಲಿ, ವಿತರಿಸಿದ ಲೋಡ್ q \u003d 0 ತೀವ್ರತೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q x ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ನೇರ ರೇಖೆಗೆ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ. ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.16b ಕಿರಣದ ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳು: ಎರಡನೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ, ನಾವು ವಿಭಾಗದ abscissa x2 ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ, ಇದರಲ್ಲಿ Q = 0: ಕಿರಣದ ಎರಡನೇ ವಿಭಾಗದ ರೇಖಾಚಿತ್ರ M ನಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ . 1.16, ಸಿ. 2. ನಾವು ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ರಚಿಸುತ್ತೇವೆ ಇದರಿಂದ ನಾವು ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಅಕ್ಷೀಯ ವಿಭಾಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣದ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ವ್ಯಾಸ d ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವು ಆಯತಾಕಾರದ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರ ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶ GOST 8239-89 ರ ಕೋಷ್ಟಕಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಪ್ರತಿರೋಧದ 597 cm3 ನ ಅಕ್ಷೀಯ ಕ್ಷಣದ ಹತ್ತಿರದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ, ಇದು ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳೊಂದಿಗೆ I- ಕಿರಣ ಸಂಖ್ಯೆ 33 ಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ: A z 9840 cm4. ಸಹಿಷ್ಣುತೆ ಪರಿಶೀಲನೆ: (ಅನುಮತಿಸಬಹುದಾದ 5% ನ 1% ರಷ್ಟು ಅಂಡರ್ಲೋಡ್) ಹತ್ತಿರದ I- ಕಿರಣದ ಸಂಖ್ಯೆ 30 (W 2 cm3) ಗಮನಾರ್ಹವಾದ ಓವರ್ಲೋಡ್ಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (5% ಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು). ನಾವು ಅಂತಿಮವಾಗಿ I- ಕಿರಣದ ಸಂಖ್ಯೆ 33 ಅನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸುತ್ತೇವೆ. ನಾವು I- ಕಿರಣದ ಚಿಕ್ಕ ಪ್ರದೇಶ A ಯೊಂದಿಗೆ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಮತ್ತು ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗಗಳ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಸುತ್ತೇವೆ: ಮೂರು ಪರಿಗಣಿಸಲಾದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, I- ವಿಭಾಗವು ಹೆಚ್ಚು ಆರ್ಥಿಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ. 3. I- ಕಿರಣದ (Fig. 1.17, a) ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗ 27 ರಲ್ಲಿ ನಾವು ಅತ್ಯಧಿಕ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕುತ್ತೇವೆ (Fig. 1.17, a): I- ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ಫ್ಲೇಂಜ್ ಬಳಿ ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರ ಕಿರಣವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.17b 5. ಕಿರಣದ ಆಯ್ದ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ ನಾವು ದೊಡ್ಡ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ. ಎ) ಕಿರಣದ ಆಯತಾಕಾರದ ವಿಭಾಗ: ಬಿ) ಸುತ್ತಿನ ವಿಭಾಗಕಿರಣಗಳು: ಸಿ) I-ಕಿರಣ ವಿಭಾಗ: I-ಕಿರಣದ ಫ್ಲೇಂಜ್ ಬಳಿ ಗೋಡೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ A (ಬಲ) (ಪಾಯಿಂಟ್ 2 ನಲ್ಲಿ): I- ಕಿರಣದ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ . 1.17, ಇಂಚುಗಳು ಕಿರಣದಲ್ಲಿನ ಗರಿಷ್ಠ ಕತ್ತರಿ ಒತ್ತಡಗಳು ಅನುಮತಿಸುವ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ಮೀರುವುದಿಲ್ಲ ಉದಾಹರಣೆ 1.8 ಕಿರಣದ ಮೇಲೆ ಅನುಮತಿಸುವ ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ (Fig. 1.18, a), 60MPa ವೇಳೆ, ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ (Fig. 1.19, a). ಅನುಮತಿಸುವ ಹೊರೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಿ. ಚಿತ್ರ 1.18 1. ಕಿರಣದ ಬೆಂಬಲಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳ ನಿರ್ಣಯ. ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ದೃಷ್ಟಿಯಿಂದ 2. ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಿಂದ Q ಮತ್ತು M ರೇಖಾಚಿತ್ರಗಳ ನಿರ್ಮಾಣ. ಕಿರಣದ ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕತ್ತರಿ ಪಡೆಗಳು: ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ ರೇಖಾಚಿತ್ರ Q ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 5.18b ಕಿರಣದ ವಿಶಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳು ಕಿರಣದ ದ್ವಿತೀಯಾರ್ಧದಲ್ಲಿ, ಆರ್ಡಿನೇಟ್ಗಳು M ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇವೆ. ಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ M ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.18b 3. ವಿಭಾಗದ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು (ಚಿತ್ರ 1.19). ನಾವು ಆಕೃತಿಯನ್ನು ಎರಡು ಸರಳ ಅಂಶಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುತ್ತೇವೆ: ಐ-ಕಿರಣ - 1 ಮತ್ತು ಆಯತ - 2. ಚಿತ್ರ. 1.19 I-ಕಿರಣ ಸಂಖ್ಯೆ 20 ರ ವಿಂಗಡಣೆಯ ಪ್ರಕಾರ, ನಾವು ಒಂದು ಆಯತಕ್ಕಾಗಿ ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ: z1 ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವಿಭಾಗೀಯ ಪ್ರದೇಶದ ಸ್ಥಾಯೀ ಕ್ಷಣ z1 ಅಕ್ಷದಿಂದ ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದವರೆಗಿನ ಅಂತರವು ವಿಭಾಗದ ಸಂಬಂಧಿತ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗ I (Fig. 1.18) ನಲ್ಲಿ ಸಮಾನಾಂತರ ಅಕ್ಷಗಳ ಅಪಾಯಕಾರಿ ಬಿಂದು "a" (Fig. 1.19) ಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸೂತ್ರಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷದ z ಗೆ: ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಡೇಟಾವನ್ನು ಬದಲಿಸಿದ ನಂತರ 5. ಅನುಮತಿಯೊಂದಿಗೆ ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಲೋಡ್ ಮಾಡಿ, "ಎ" ಮತ್ತು "ಬಿ" ಪಾಯಿಂಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: ಅಪಾಯಕಾರಿ ವಿಭಾಗ 1-1 ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 1.19b

ನಾವು ಶುದ್ಧ ಬೆಂಡ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಸರಳವಾದ ಪ್ರಕರಣದಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಕ್ಲೀನ್ ಬೆಂಡ್ ಇದೆ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣಬಾಗುವುದು, ಇದರಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ಬಲವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಣದ ಸ್ವಯಂ-ತೂಕವು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ ಅದರ ಪ್ರಭಾವವನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದು ಮಾತ್ರ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು. ಎರಡು ಬೆಂಬಲಗಳ ಮೇಲೆ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ, ಶುದ್ಧವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಲೋಡ್ಗಳ ಉದಾಹರಣೆಗಳು

ಬಾಗುವುದು, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 88. ಈ ಕಿರಣಗಳ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ, ಅಲ್ಲಿ Q = 0 ಮತ್ತು, ಆದ್ದರಿಂದ, M = const; ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆ ನಡೆಯುತ್ತದೆ.

ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ಬಲಗಳು ಒಂದು ಜೋಡಿ ಪಡೆಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ, ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕ್ಷಣ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಕೆಳಗಿನ ಪರಿಗಣನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟೇಜ್ಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು.

1. ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬಲಗಳ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಒಂದು ಜೋಡಿ ಪಡೆಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲವು ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಬಲವು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿನ ಕ್ರಿಯೆಯ ಫಲಿತಾಂಶವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ

ಕೇವಲ ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳು, ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಒತ್ತಡಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯಕ್ಕೆ ಮಾತ್ರ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ.

2. ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಸೈಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಯತ್ನಗಳನ್ನು ಕೇವಲ ಒಂದೆರಡು ಪಡೆಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು, ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಧನಾತ್ಮಕ ಮತ್ತು ಋಣಾತ್ಮಕ ಎರಡೂ ಇರಬೇಕು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕಿರಣದ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಸಂಕೋಚನ ಫೈಬರ್ಗಳು ಎರಡೂ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬೇಕು.

3. ವಿಭಿನ್ನ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಬಲಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ, ವಿಭಾಗಗಳ ಅನುಗುಣವಾದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ.

ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಕೆಲವು ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ (ಚಿತ್ರ 89, ಎ). ಕಿರಣದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವ ಅದರ ಕೆಳ ಅಂಚಿನಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಬಲಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ, ಅದರ ಮೇಲೆ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಅಂಶದ ಮೇಲಿನ ಅಂಚಿನಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ, ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಅಂಶವು ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ಅದರ ಪಕ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ಅಂಶವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 89, ಬಿ), ನಾವು ತಲುಪುತ್ತೇವೆ

ಅದೇ ತೀರ್ಮಾನ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಸಮತಲ ಅಂಚುಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಸಮತಲ ಪದರವನ್ನು ರೂಪಿಸುವ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಕಿರಣದ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಇರುವ ಅಂಶದಿಂದ ಪ್ರಾರಂಭಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 90), ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಪಾರ್ಶ್ವ ಲಂಬ ಅಂಚುಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯಾವುದೇ ಒತ್ತಡಗಳಿಲ್ಲ ಎಂದು ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ಬರುತ್ತೇವೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಯಾವುದೇ ಅಂಶದ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿ (Fig. 91, a), ಮತ್ತು ಮಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬೇಕು. 91,b, ಅಂದರೆ ಅದು ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಅಕ್ಷೀಯ ಸಂಕೋಚನವಾಗಿರಬಹುದು.

4. ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿಗಳ ಅನ್ವಯದ ಸಮ್ಮಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗವು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರಬೇಕು (ಚಿತ್ರ 92, ಎ). ಅದೇ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಕ್ವಾರ್ಟರ್ಸ್ ವಿಭಾಗಗಳು ಸಹ ಚಪ್ಪಟೆಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 92, ಬಿ), ವಿರೂಪತೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ ವಿಭಾಗಗಳು ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಕಿರಣ. ಇದೇ ರೀತಿಯ ತೀರ್ಮಾನವು ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಎಂಟನೇ ಭಾಗದ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 92, ಸಿ), ಇತ್ಯಾದಿ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಹೊರ ವಿಭಾಗಗಳು ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದ್ದರೆ, ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಅದು ಉಳಿದಿದೆ

ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಅದು ಬಾಗಿದ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ನ್ಯಾಯೋಚಿತ ಹೇಳಿಕೆಯಾಗಿದೆ. ಆದರೆ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅದರ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಿರಣದ ನಾರುಗಳ ಉದ್ದನೆಯ ಬದಲಾವಣೆಯು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಮಾತ್ರವಲ್ಲ, ಏಕತಾನತೆಯಿಂದ ಕೂಡ ಸಂಭವಿಸಬೇಕು ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ನಾವು ಪದರವನ್ನು ಒಂದೇ ಉದ್ದವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಫೈಬರ್‌ಗಳ ಗುಂಪನ್ನು ಕರೆದರೆ, ಕಿರಣದ ಹಿಗ್ಗಿಸಲಾದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತ ಫೈಬರ್‌ಗಳು ಪದರದ ಎದುರು ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ಇರಬೇಕು, ಇದರಲ್ಲಿ ಫೈಬರ್‌ಗಳ ಉದ್ದಗಳು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗಿದೆ. ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ. ಶೂನ್ಯ ತಟಸ್ಥವಾಗಿರುವ ಉದ್ದನೆಯ ನಾರುಗಳನ್ನು ನಾವು ಕರೆಯುತ್ತೇವೆ; ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಪದರವು ತಟಸ್ಥ ಪದರವಾಗಿದೆ; ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲದೊಂದಿಗೆ ತಟಸ್ಥ ಪದರದ ಛೇದನದ ರೇಖೆ - ಈ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆ. ನಂತರ, ಹಿಂದಿನ ತಾರ್ಕಿಕತೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಕಿರಣದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಪ್ರತಿ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಈ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ (ವಲಯಗಳು) ವಿಭಜಿಸುವ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯಿದೆ ಎಂದು ವಾದಿಸಬಹುದು: ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಫೈಬರ್ಗಳ ವಲಯ (ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ವಲಯ) ಮತ್ತು a ಸಂಕುಚಿತ ಫೈಬರ್ಗಳ ವಲಯ (ಸಂಕುಚಿತ ವಲಯ). ಅಂತೆಯೇ, ವಿಭಾಗದ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ವಲಯದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಕರ್ಷಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸಬೇಕು, ಸಂಕುಚಿತ ವಲಯದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ - ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡಗಳು, ಮತ್ತು ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಹೀಗಾಗಿ, ನಿರಂತರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ:

1) ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಮಾತ್ರ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ;

2) ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಬಹುದು (ವಲಯಗಳು) - ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ; ವಲಯಗಳ ಗಡಿಯು ತಟಸ್ಥ ವಿಭಾಗದ ರೇಖೆಯಾಗಿದೆ, ಅದರ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ;

3) ಕಿರಣದ ಯಾವುದೇ ರೇಖಾಂಶದ ಅಂಶವು (ಮಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಯಾವುದೇ ಫೈಬರ್) ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡ ಅಥವಾ ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಪಕ್ಕದ ಫೈಬರ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುವುದಿಲ್ಲ;

4) ವಿರೂಪತೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ ವಿಭಾಗಗಳು ಚಪ್ಪಟೆಯಾಗಿ ಮತ್ತು ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದರ ಎಲ್ಲಾ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗಿದ ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಒತ್ತಡದ ಸ್ಥಿತಿ

ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುವ ಕಿರಣದ ಅಂಶವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ, ತೀರ್ಮಾನಿಸುತ್ತೇವೆ m-m ಮತ್ತು n-n ವಿಭಾಗಗಳ ನಡುವೆ ಇದೆ, ಇವುಗಳು ಒಂದು ಅಪರಿಮಿತ ದೂರ dx (Fig. 93) ನಲ್ಲಿ ಒಂದರಿಂದ ಒಂದರಿಂದ ಅಂತರದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಹಿಂದಿನ ಪ್ಯಾರಾಗ್ರಾಫ್‌ನ (4) ಸ್ಥಾನದಿಂದಾಗಿ, ವಿರೂಪಗೊಳ್ಳುವ ಮೊದಲು ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳು m- m ಮತ್ತು n - n, ಬಾಗುವ ನಂತರ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ನಂತರ, ಕೋನ dQ ಅನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು C ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನೇರ ರೇಖೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಛೇದಿಸುತ್ತದೆ. ವಕ್ರತೆಯ ಕೇಂದ್ರ ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ NN. ನಂತರ ಅವುಗಳ ನಡುವೆ ಸುತ್ತುವರಿದ ಫೈಬರ್‌ನ ಭಾಗ AB, ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್‌ನಿಂದ z ದೂರದಲ್ಲಿದೆ (z ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ಪೀನದ ಕಡೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ), ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ ಆರ್ಕ್ AB ಆಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. A ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ O1O2 ತುಂಡು, ಆರ್ಕ್ ಆಗಿ ಬದಲಾದ ನಂತರ, O1O2 ಅದರ ಉದ್ದವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಫೈಬರ್ AB ಉದ್ದವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ:

ವಿರೂಪತೆಯ ಮೊದಲು

ವಿರೂಪತೆಯ ನಂತರ

ಇಲ್ಲಿ p ಎಂಬುದು ತಟಸ್ಥ ಫೈಬರ್ನ ವಕ್ರತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ, AB ವಿಭಾಗದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಉದ್ದವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

ಮತ್ತು ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿಸ್ತರಣೆ

ಸ್ಥಾನ (3) ಪ್ರಕಾರ, ಫೈಬರ್ ಎಬಿ ಅಕ್ಷೀಯ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ವಿರೂಪತೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ

ಕಿರಣದ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಾಮಾನ್ಯ ಒತ್ತಡಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಇದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 94). ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಬಲಗಳ ಸಮಾನ ಬಲವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು

ಎಲ್ಲಿಂದ, ಮೌಲ್ಯವನ್ನು (5.8) ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ

ಆದರೆ ಕೊನೆಯ ಅವಿಭಾಜ್ಯವು ಓಯ್ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸ್ಥಿರವಾದ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಅದರ ಸಮಾನತೆಯ ಕಾರಣ, ಈ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರ O ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗಬೇಕು. ಹೀಗಾಗಿ, ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ರೇಖೆಯು ನೇರ ರೇಖೆ y, ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಕಿರಣದ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಂತರ (5.8) ನಿಂದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಒಂದೇ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ಒತ್ತಡಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪ್ರಕರಣ, ಇದರಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಒಂದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ, ಆ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ, ಇದು ಸಮತಲ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ. ಹೇಳಿದ ಸಮತಲವು ಓಝ್ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದು ಹೋದರೆ, ಈ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು, ಅಂದರೆ.

(5.8) ನಿಂದ σ ನ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ

ಈ ಸಮಾನತೆಯ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಅವಿಭಾಜ್ಯ, ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, y ಮತ್ತು z ಅಕ್ಷಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ

ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಕ್ಷಣ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುವ ಅಕ್ಷಗಳನ್ನು ಈ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಅಕ್ಷಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅವರು ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದು ಹೋದರೆ, ನಂತರ ಅವುಗಳನ್ನು ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಬಹುದು. ಹೀಗಾಗಿ, ಫ್ಲಾಟ್ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಬಾಗುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಮತಲದ ದಿಕ್ಕು ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ನಂತರದ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಾಗಿವೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಕಿರಣದ ಸಮತಟ್ಟಾದ, ಶುದ್ಧವಾದ ಬೆಂಡ್ ಅನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಒಂದು ಲೋಡ್ ಅನ್ನು ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಅನ್ವಯಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ: ವಿಭಾಗಗಳ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಅದನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಬೇಕು. ಕಿರಣ; ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಜಡತ್ವದ ಇತರ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಯಾವುದೇ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವು ಅದರ ಜಡತ್ವದ ಮುಖ್ಯ ಕೇಂದ್ರ ಅಕ್ಷಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಈ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಕಿರಣದ ರೇಖಾಂಶದ ಅಕ್ಷ ಮತ್ತು ಅದರ ವಿಭಾಗದ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಸೂಕ್ತವಾದ ಹೊರೆಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಾವು ಖಂಡಿತವಾಗಿಯೂ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಮತ್ತು ವಿಭಾಗದ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನೇರ ರೇಖೆಯು ಈ ವಿಭಾಗದ ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವಾಗಿದೆ.

ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ ನಂತರ, ವಿಭಾಗದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಕಷ್ಟವೇನಲ್ಲ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷ yy ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕ್ಷಣಗಳ ಮೊತ್ತವು ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರಬೇಕು, ನಂತರ

ಎಲ್ಲಿಂದ, (5.8) ನಿಂದ σ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ

ಅವಿಭಾಜ್ಯದಿಂದ ಇದೆ. yy ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವಿಭಾಗದ ಜಡತ್ವದ ಕ್ಷಣ, ನಂತರ

ಮತ್ತು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ (5.8) ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಉತ್ಪನ್ನ EI Y ಅನ್ನು ಕಿರಣದ ಬಾಗುವ ಬಿಗಿತ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದಲ್ಲಿನ ದೊಡ್ಡ ಕರ್ಷಕ ಮತ್ತು ದೊಡ್ಡ ಸಂಕುಚಿತ ಒತ್ತಡಗಳು ವಿಭಾಗದ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ z ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ. ಸಂಕೇತದೊಂದಿಗೆ, ಚಿತ್ರ. 95 ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ

Jy/h1 ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ವೈರ್ ಎಂದು ಗೊತ್ತುಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಅಂತೆಯೇ, Jy/h2 ಅನ್ನು ಸಂಕೋಚನಕ್ಕೆ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ

ಮತ್ತು Wyc ಅನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ

ಆದ್ದರಿಂದ

ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷವು ವಿಭಾಗದ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವಾಗಿದ್ದರೆ, h1 = h2 = h/2 ಮತ್ತು, ಆದ್ದರಿಂದ, Wyp = Wyc, ಆದ್ದರಿಂದ ಅವುಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸುವ ಅಗತ್ಯವಿಲ್ಲ, ಮತ್ತು ಅವರು ಅದೇ ಸಂಕೇತವನ್ನು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ:

W y ಅನ್ನು ವಿಭಾಗದ ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕ್ಷಣ ಎಂದು ಕರೆಯುವುದು. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ತಟಸ್ಥ ಅಕ್ಷದ ಬಗ್ಗೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಭಾಗದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ,

ಕಿರಣದ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು, ಬಾಗಿದಾಗ, ಅದರ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ (ಫ್ಲಾಟ್ ವಿಭಾಗಗಳ ಕಲ್ಪನೆ) ಫ್ಲಾಟ್ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಊಹೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ತೀರ್ಮಾನಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗಿದೆ. ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಕಿರಣದ ತೀವ್ರ (ಅಂತ್ಯ) ವಿಭಾಗಗಳು ಬಾಗುವ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಈ ಊಹೆಯು ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮತ್ತೊಂದೆಡೆ, ಸಮತಲ ವಿಭಾಗಗಳ ಊಹೆಯಿಂದ ಅಂತಹ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿತರಿಸಬೇಕು ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಉಂಟಾಗುವ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಸಿಂಧುತ್ವಕ್ಕಾಗಿ, ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರದಲ್ಲಿ ವಿತರಿಸಲಾದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಅನ್ವಯಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ (ಚಿತ್ರ 1). 96), ವಿಭಾಗದ ಕಿರಣಗಳ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಒತ್ತಡದ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸೇಂಟ್-ವೆನಂಟ್ ತತ್ವದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಕಿರಣದ ತುದಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದು ಸ್ಥಳೀಯ ವಿರೂಪಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ವಾದಿಸಬಹುದು, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವು ಈ ತುದಿಗಳಿಂದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದೂರವನ್ನು ಮಾತ್ರ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ (ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ). ಕಿರಣದ ಉಳಿದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇರುವ ವಿಭಾಗಗಳು ಸಮತಟ್ಟಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತವೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬಾಗುವ ಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಯಾವುದೇ ವಿಧಾನಕ್ಕೆ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಶುದ್ಧ ಬಾಗುವಿಕೆಯ ಹೇಳಿಕೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಕಿರಣದ ಉದ್ದದ ಮಧ್ಯದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ತುದಿಗಳಿಂದ ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನವಾದ ದೂರದಲ್ಲಿದೆ. ವಿಭಾಗದ ಎತ್ತರವು ಕಿರಣದ ಅರ್ಧದಷ್ಟು ಉದ್ದ ಅಥವಾ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಮೀರಿದರೆ ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬುದು ಇಲ್ಲಿಂದ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ.