ವಸ್ತುವಿನ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಿ. ಬೆಳಕಿನ ಅಲೆಗಳ ಸಮಯ ಮತ್ತು ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದದಂತಹ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಿ. ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ ಎಂದರೇನು? ಸುಸಂಬದ್ಧ ಮತ್ತು ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳು

ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ 1

ತರಂಗ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆತರಂಗ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು ಅಗತ್ಯವಾದ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ. ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಹಲವಾರು ಆಂದೋಲನಗಳು ಅಥವಾ ತರಂಗ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸಮಯ ಮತ್ತು ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವಿಕೆಯ ಸ್ಥಿರತೆ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ತರಂಗ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಪದವಿ (ಸಮಗ್ರತೆಯ ಪದವಿ) ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ತಾತ್ಕಾಲಿಕಮತ್ತು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ.

ತಾತ್ಕಾಲಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ

ಈ ರೀತಿಯ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಸಮಯ ಮತ್ತು ದೀರ್ಘ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ಇದು ಪಾಯಿಂಟ್ವೈಸ್ ಆದರೆ ಏಕವರ್ಣವಲ್ಲದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ತಾತ್ಕಾಲಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಇಂಟರ್‌ಫೆರೋಮೀಟರ್‌ನಲ್ಲಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳು ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುವವರೆಗೆ ತರಂಗ ಮಾರ್ಗಗಳಲ್ಲಿ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವುದರೊಂದಿಗೆ ಮಸುಕುಗೊಳಿಸುತ್ತವೆ. ಇದಕ್ಕೆ ಕಾರಣವೆಂದರೆ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಸೀಮಿತ ಸಮಯ ಮತ್ತು ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದ.

ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ, ಎರಡು ವಿಧಾನಗಳು ಸಾಧ್ಯ: "ಹಂತ"ಮತ್ತು "ಆವರ್ತನ". ಎರಡು ಅತಿಕ್ರಮಿಸುವ ಅಲೆಗಳಿಂದ ಉತ್ತೇಜಿತವಾಗಿರುವ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಒಂದು ಹಂತದಲ್ಲಿ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಸೂತ್ರಗಳಲ್ಲಿನ ಆವರ್ತನಗಳನ್ನು ಅನುಮತಿಸಿ:

ಪರಸ್ಪರ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ($(\omega )_1=(\omega )_2$) ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರ. ಇದು ಒಂದು ಹಂತದ ವಿಧಾನವಾಗಿದೆ. ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಅಲ್ಲಿ $\delta \left(t\right)=\alpha_2\left(t\right)-\alpha_1\left(t\right).\ $Expression $2\sqrt(I_1I_2)cos\delta \left(t\right) )$ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಪದ. ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ದಾಖಲಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಸಾಧನವು ಜಡತ್ವ ಸಮಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ನಾವು ಈ ಸಾಧನದ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆ ಸಮಯವನ್ನು $t_i$ ನಿಂದ ಸೂಚಿಸೋಣ. ಸಮಯದಲ್ಲಿ $t_i$ $cos\delta \left(t\right)$ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು $-1$ ರಿಂದ $+1$ ಗೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ, ನಂತರ $\left\langle 2\sqrt(I_1I_2)cos\delta \ಎಡ(ಟಿ\ಬಲ)\ಬಲ\ರಂಗ =0$. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಧ್ಯಯನದ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟು ತೀವ್ರತೆಯು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಲೆಗಳನ್ನು ಅಸಮಂಜಸವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕು. $t_i$ ಸಮಯದಲ್ಲಿ $cos\delta \left(t\right)$ ಮೌಲ್ಯವು ಬಹುತೇಕ ಬದಲಾಗದಿದ್ದರೆ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು ಮತ್ತು ಅಲೆಗಳನ್ನು ಸುಸಂಬದ್ಧವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬೇಕು. ಇದರರ್ಥ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯು ಸಾಪೇಕ್ಷವಾಗಿದೆ. ಸಾಧನದ ಜಡತ್ವವು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಪತ್ತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ, ಅದೇ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ದೊಡ್ಡ ಜಡತ್ವ ಸಮಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಾಧನವು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯನ್ನು "ನೋಡುವುದಿಲ್ಲ".

ಸುಸಂಬದ್ಧ ಸಮಯವನ್ನು ($t(kog)$) ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ ತರಂಗ ಹಂತದಲ್ಲಿ ($\alpha (t)$) ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಬದಲಾವಣೆಯು ಸರಿಸುಮಾರು $\pi .$ ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಈ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ($t(kog)$) ಆಂದೋಲನವು ತನ್ನೊಂದಿಗೆ ಅಸಂಗತವಾಗುತ್ತದೆ. ಷರತ್ತು ಪೂರೈಸಿದರೆ:

ನಂತರ ಸಾಧನವು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದಿಲ್ಲ. $t_i\ll t_(kog)$ ನಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ.

ದೂರವನ್ನು ಹೀಗೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ:

ಎಂದು ಕರೆದರು ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದ (ರೈಲು ಉದ್ದ) ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದವು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಹಂತದ ಬದಲಾವಣೆಯು ಸರಿಸುಮಾರು $\pi ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ .$ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುವಾಗ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ($\) ಅಗತ್ಯವಿದೆ ತ್ರಿಕೋನ $) $l_(kog).$ ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ

ಸುಸಂಬದ್ಧ ಸಮಯವು ಆವರ್ತನಗಳ ಮಧ್ಯಂತರಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ ($\ತ್ರಿಕೋನ \nu$) ಅಥವಾ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗದಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುವ ತರಂಗಾಂತರಗಳು:

ಕ್ರಮವಾಗಿ:

ಅಲೆಗಳ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಸುಮಾರು $(\l)_(ಕಾಗ್),$ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪಿದರೆ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳು ಭಿನ್ನವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ. ನಾವು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುವ ಕ್ರಮವನ್ನು ($m_(pred)$) ಹೀಗೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತೇವೆ:

ತಾತ್ಕಾಲಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯು ತರಂಗ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ($\overrightarrow(k)$) ಹರಡುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.

ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ

ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಏಕವರ್ಣದ, ಆದರೆ ವಿಸ್ತರಿಸಿದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತೇವೆ. ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಅಗಲ, ತ್ರಿಜ್ಯ ಮತ್ತು ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಕೋನದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಈ ರೀತಿಯ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯು $\overrightarrow(k)$ ನಿರ್ದೇಶನಗಳ ವ್ಯತ್ಯಾಸದೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ. ವೆಕ್ಟರ್ $\overrightarrow(k)$ ನ ದಿಕ್ಕುಗಳನ್ನು ಯುನಿಟ್ ವೆಕ್ಟರ್ $\overrightarrow(e_k)$ ಬಳಸಿ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.

ದೂರವನ್ನು $(\rho )_(kog)$ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ದೀರ್ಘ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ (ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ ತ್ರಿಜ್ಯ), ಇದನ್ನು ಹೀಗೆ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಬಹುದು:

ಇಲ್ಲಿ $\varphi $ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗ ಮೂಲದ ಕೋನೀಯ ಗಾತ್ರವಾಗಿದೆ.

ಕಾಮೆಂಟ್ ಮಾಡಿ

ವಿಕಿರಣದ ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹದ ಬಳಿ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗದ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯು ಕೆಲವು ತರಂಗಾಂತರಗಳು ಮಾತ್ರ. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಿಂದ ದೂರವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಮಟ್ಟವು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ.

ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಸಾಧ್ಯವಿರುವ ವಿಸ್ತೃತ ಮೂಲದ ಕೋನೀಯ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಬಳಸುವ ಸೂತ್ರವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿಲ್ಲ.

ಉದಾಹರಣೆ 1

ವ್ಯಾಯಾಮ:ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಬರುವ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯ ಯಾವುದು, ಈ ಮೂಲದ ಕೋನೀಯ ಗಾತ್ರವು $0.01 ರಾಡ್ $ ಎಂದು ನಾವು ಊಹಿಸಿದರೆ. ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಾಂತರವು ಸುಮಾರು $500 nm$ ಆಗಿದೆ.

ಪರಿಹಾರ:

ಸುಸಂಬದ್ಧ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ಅಂದಾಜು ಮಾಡಲು, ನಾವು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತೇವೆ:

\[(\rho )_(ಕಾಗ್)\sim \frac(\lambda )(\varphi )\ಎಡ(1.1\ಬಲ).\]

ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳೋಣ:

\[(\rho )_(kog)\sim \frac(500\cdot (10)^(-9))(0.01)=5\cdot (10)^(-5)\left(m\right ). \]

ಕೊಟ್ಟಿರುವ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯದೊಂದಿಗೆ, ವಿಶೇಷ ತಂತ್ರಗಳಿಲ್ಲದೆ ಸೌರ ಕಿರಣಗಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಗಮನಿಸುವುದು ಅಸಾಧ್ಯ. ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ನಿರ್ಣಯವು ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು ಅನುಮತಿಸುವುದಿಲ್ಲ.

ಉತ್ತರ:$(\rho )_(ಕಾಗ್)\sim 50\ μm$.

ಉದಾಹರಣೆ 2

ವ್ಯಾಯಾಮ:ಎರಡು ಸಂಬಂಧವಿಲ್ಲದ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಅಲೆಗಳು ಏಕೆ ಅಸಮಂಜಸವಾಗಿವೆ ಎಂಬುದನ್ನು ವಿವರಿಸಿ.

ಪರಿಹಾರ:

ಪರಮಾಣುಗಳು ಬೆಳಕನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳ ಅಸಂಗತತೆಯನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಬಹುದು. ಎರಡು ಸ್ವತಂತ್ರ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಲ್ಲಿ, ಪರಮಾಣುಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ. ಪ್ರತಿ ಪರಮಾಣುವು ಸುಮಾರು $(10)^(-8)ಸೆಕೆಂಡ್ಸ್$ನ ಸೀಮಿತ ಸಮಯವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಸಮಯದ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ, ಉತ್ಸುಕ ಪರಮಾಣು ಸಾಮಾನ್ಯ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ಹೋಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಅದರ ಅಲೆಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ಕೊನೆಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಪ್ರಚೋದಿತ ಪರಮಾಣು ವಿಭಿನ್ನ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತದೊಂದಿಗೆ ಬೆಳಕನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಎರಡು ರೀತಿಯ ಪರಮಾಣುಗಳ ವಿಕಿರಣದ ನಡುವಿನ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ವೇರಿಯಬಲ್ ಆಗಿದೆ. ಇದರರ್ಥ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ ಸ್ವಯಂಪ್ರೇರಿತವಾಗಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಅಲೆಗಳು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಸರಿಸುಮಾರು $(10)^(-8)s$ ಗೆ ಸಮಾನವಾದ ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಅಲೆಗಳು ಬಹುತೇಕ ಬದಲಾಗದ ವೈಶಾಲ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಹಂತಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಈ ವಿಕಿರಣ ಮಾದರಿಯು ಸೀಮಿತ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಯಾವುದೇ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಕ್ಕೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಉಪನ್ಯಾಸ 13. ಬೆಳಕಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ

ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2.3 ವೇವ್ ಆಪ್ಟಿಕ್ಸ್

ಮೂಲ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳು: ತರಂಗ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ, ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥ ವ್ಯತ್ಯಾಸ, ಆಂದೋಲನ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚಿನ ಅಗಲ, ಸಮಾನ ಇಳಿಜಾರಿನ ಅಂಚುಗಳು, ಸಮಾನ ದಪ್ಪದ ಅಂಚುಗಳು.

ಉಪನ್ಯಾಸ ರೂಪರೇಖೆ

1. ಅಲೆಗಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ. ಅಲೆಗಳಿಗೆ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ತತ್ವ. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು.

2. ಎರಡು ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲಗಳಿಂದ ಬೆಳಕಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ.

3. ಸರಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ಗಳು.

4. ಸಮಾನ ಇಳಿಜಾರು ಮತ್ತು ಸಮಾನ ದಪ್ಪದ ಪಟ್ಟಿಗಳು. ತೆಳುವಾದ ಚಿತ್ರಗಳು ಮತ್ತು ಸಮತಲ-ಸಮಾನಾಂತರ ಫಲಕಗಳಿಂದ ಪ್ರತಿಫಲನ. ನ್ಯೂಟನ್‌ನ ಉಂಗುರಗಳು. ಇಂಟರ್ಫೆರೋಮೀಟರ್ಗಳು.

ಸಾರಾಂಶ

ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮತ್ತು ವಿವರ್ತನೆಯಲ್ಲಿ ತಮ್ಮನ್ನು ತಾವು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಬಹಿರಂಗಪಡಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳು ಯಾವುದೇ ಪ್ರಕೃತಿಯ ಅಲೆಗಳ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ನೀರಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಧ್ವನಿ ತರಂಗಗಳಿಗೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸುಲಭವಾಗಿ ವೀಕ್ಷಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ಬೆಳಕಿನ ಅಲೆಗಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮತ್ತು ವಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸುವುದು ಕೆಲವು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಾಧ್ಯ. ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ (ಲೇಸರ್ ಅಲ್ಲದ) ಮೂಲಗಳಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಬೆಳಕು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾಗಿ ಏಕವರ್ಣವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು, ಒಂದು ಮೂಲದಿಂದ ಬೆಳಕನ್ನು ಎರಡು ಕಿರಣಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಬೇಕು ಮತ್ತು ನಂತರ ಪರಸ್ಪರರ ಮೇಲೆ ಅತಿಕ್ರಮಿಸಬೇಕು. ಒಂದೇ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣದಿಂದ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಕಿರಣಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಎರಡು ವರ್ಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಬಹುದು.

ವಿಧಾನದಲ್ಲಿ ತರಂಗ ಮುಂಭಾಗದ ವಿಭಾಗಗಳು ಕಿರಣವು ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಅಪಾರದರ್ಶಕ ಪರದೆಯಲ್ಲಿ ಎರಡು ನಿಕಟ ಅಂತರದ ರಂಧ್ರಗಳ ಮೂಲಕ. ಈ ವಿಧಾನವು ಸಾಕಷ್ಟು ಸಣ್ಣ ಮೂಲ ಗಾತ್ರಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಸೂಕ್ತವಾಗಿದೆ.

ಇನ್ನೊಂದು ವಿಧಾನದಲ್ಲಿ, ಕಿರಣವನ್ನು ಒಂದು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಭಾಗಶಃ ಪ್ರತಿಫಲಿತ, ಭಾಗಶಃ ಪ್ರಸರಣ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಈ ವೈಶಾಲ್ಯ ವಿಭಜನೆ ವಿಧಾನ ವಿಸ್ತೃತ ಮೂಲಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಹ ಬಳಸಬಹುದು.

ತರಂಗ ಆವರ್ತನಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿದ್ದರೆ, ಸಮಯದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಆಂದೋಲನಗಳ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು , ಸ್ವತಂತ್ರ ಮೂಲಗಳಿಂದ ತರಂಗಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ (ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ) ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಹೇಗಾದರೂ ಸಮನ್ವಯಗೊಳಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾದರೆ, ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಸಮಯದ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿಲ್ಲ ಅಥವಾ ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ನಿಧಾನವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತಿದ್ದರೆ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ತೀವ್ರತೆಯು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಘಟನೆಯ ಅಲೆಗಳ ತೀವ್ರತೆಯ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಆಗಿರಬಹುದು ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ:

ಅಂತಹ "ಹಂತ-ಹೊಂದಾಣಿಕೆಯ" ಅಲೆಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸುಸಂಬದ್ಧ.

ಹೀಗಾಗಿ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ತೀವ್ರತೆಯ ಪುನರ್ವಿತರಣೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಪದವು ಕಣ್ಮರೆಯಾಗದಿದ್ದರೆ ಎರಡು ಅಲೆಗಳು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಸಮಾನವಾಗಿ ಧ್ರುವೀಕರಿಸಿದ ಅಲೆಗಳು ಅವುಗಳ ಆವರ್ತನಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಸಮಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿ ತರಂಗ ರೈಲಿನ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತವು ಸಮಯದ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಕಾರ್ಯವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಸುಸಂಬದ್ಧವಾದ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಅದು ಹೇಗಾದರೂ ಮೂಲದಿಂದ ಎರಡು ಆಗಿ ಒಂದು ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗವನ್ನು ವಿಭಜಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಸರಾಸರಿ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಬಹುದು ಮತ್ತು ಬರೆಯಬಹುದು

ಎಲ್ಲಿ. ಮೂಲದಿಂದ ಸಭೆಯ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಅಲೆಗಳು ಪ್ರಯಾಣಿಸುವ ದೂರದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದು ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಮಾಧ್ಯಮದ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕದಿಂದ ಗುಣಿಸಿದ ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ , a - ಸಭೆಯ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಅವರ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸ. ಹೀಗಾಗಿ, ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅಥವಾ, ಅದೇ ಮಾರ್ಗ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ವಿಭಿನ್ನ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಕನಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ಬದಲಾಗಬಹುದು

ಸುಸಂಬದ್ಧತೆ ಹಲವಾರು ಆಂದೋಲಕ ಅಥವಾ ತರಂಗ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸಂಘಟಿತ ಸಂಭವ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸಮನ್ವಯದ ಮಟ್ಟವು ಬದಲಾಗಬಹುದು. ಅದರಂತೆ, ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಪದವಿಎರಡು ಅಲೆಗಳು.

ಒಂದೇ ತರಂಗಾಂತರದ ಎರಡು ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಬರಲಿ, ಇದು ಈ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಅದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಪ್ರಚೋದಿಸುತ್ತದೆ (ಎರಡೂ ತರಂಗಗಳು ಒಂದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಧ್ರುವೀಕರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ):

E = A 1 cos(wt + a 1),

E = A 2 cos(wt + a 2), ನಂತರ ಉಂಟಾಗುವ ಆಂದೋಲನದ ವೈಶಾಲ್ಯ

A 2 = A 1 2 + A 2 2 + 2A 1 A 2 cosj, (1)

ಅಲ್ಲಿ ಜೆ = a 1 - a 2 = const.

ಎರಡೂ ತರಂಗಗಳಲ್ಲಿ ಆಂದೋಲನ ಆವರ್ತನಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಉತ್ತೇಜಿತ ಆಂದೋಲನಗಳ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸ j ಸಮಯಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಅಂತಹ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸುಸಂಬದ್ಧ.

ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದಾಗ, ಅವು ಸ್ಥಿರವಾದ ಆಂದೋಲನವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ ನಿರಂತರ ವೈಶಾಲ್ಯದೊಂದಿಗೆ A = const, ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (1) ಮೂಲಕ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಒಳಗೆ ಇರುವ ಆಂದೋಲನಗಳ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ

|a 1 –A 2 ê £ A £ a 1 +A 2.

ಹೀಗಾಗಿ, ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸಿದಾಗ, ಅವರು ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸುವ ಅಲೆಗಳ ವೈಶಾಲ್ಯಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ವೈಶಾಲ್ಯದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿರವಾದ ಆಂದೋಲನವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತಾರೆ.

j = p ಆಗಿದ್ದರೆ, cosj = -1 ಮತ್ತು a 1 = A 2, a ಒಟ್ಟು ಆಂದೋಲನದ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮಧ್ಯಪ್ರವೇಶಿಸುವ ಅಲೆಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ರದ್ದುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ.

ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, j ನಿರಂತರವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ಸಮಾನ ಸಂಭವನೀಯತೆಯೊಂದಿಗೆ ಯಾವುದೇ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮಯ-ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯ t = 0. ಆದ್ದರಿಂದ

ಎ 2 > =<А 1 2 > + <А 2 2 >,

ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಗಮನಿಸಲಾದ ತೀವ್ರತೆಯು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ತರಂಗಗಳಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ ರಚಿಸಲಾದ ತೀವ್ರತೆಯ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, cosj ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ (ಆದರೆ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ಪ್ರತಿ ಬಿಂದುವಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ), ಆದ್ದರಿಂದ

I = I 1 + I 2 + 2Ö I 1 × I 2 cosj (2)

ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಆ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ сosj >0, I> I 1 +I 2 ; ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ сosj<0, Iಹಸ್ತಕ್ಷೇಪಅಲೆಗಳು ಮಧ್ಯಪ್ರವೇಶಿಸುವ ಎರಡೂ ತರಂಗಗಳ ತೀವ್ರತೆಯು ಒಂದೇ ಆಗಿರುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವು ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ವ್ಯಕ್ತವಾಗುತ್ತದೆ: I 1 = I 2. ನಂತರ, (2) ಪ್ರಕಾರ, ಗರಿಷ್ಠ I = 4I 1 ನಲ್ಲಿ, ಕನಿಷ್ಠ I = 0 ನಲ್ಲಿ. ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳಿಗೆ, ಅದೇ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, I = 2I 1 ಎಲ್ಲೆಡೆ ಒಂದೇ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಎಲ್ಲಾ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳು (ಸೂರ್ಯ, ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಬೆಳಕಿನ ಬಲ್ಬ್ಗಳು, ಇತ್ಯಾದಿ) ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿಲ್ಲ.

ನೈಸರ್ಗಿಕ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳ ಅಸಮಂಜಸತೆಯು ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ದೇಹದ ವಿಕಿರಣವು ಅನೇಕ ಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಅಲೆಗಳಿಂದ ಕೂಡಿದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ. ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಪರಮಾಣುಗಳು ಸುಮಾರು 10 -8 ಸೆ ಅವಧಿಯ ಮತ್ತು ಸುಮಾರು 3 ಮೀ ಉದ್ದದ ತರಂಗ ರೈಲುಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ. ಹೊಸ ಹಂತ ರೈಲುಹಿಂದಿನ ರೈಲಿನ ಹಂತಕ್ಕೆ ಯಾವುದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಬಂಧಿಸಿಲ್ಲ. ದೇಹದಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗದಲ್ಲಿ, ಒಂದು ಗುಂಪಿನ ಪರಮಾಣುಗಳ ವಿಕಿರಣವು 10 -8 ಸೆಗಳ ಕ್ರಮದ ನಂತರ ಮತ್ತೊಂದು ಗುಂಪಿನ ವಿಕಿರಣದಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ಹಂತವು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಬದಲಾವಣೆಗಳಿಗೆ ಒಳಗಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೊರಸೂಸುವ ಅಲೆಗಳು ಅಸಂಗತ ಮತ್ತು ಇತರರೊಂದಿಗೆ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ ವಿವಿಧ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳು.ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದಾದ ಬೆಳಕಿನ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಸಹ ಸಾಧ್ಯವೇ? ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಅಸಮಂಜಸ ಬೆಳಕಿನ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಾವು ಪರಸ್ಪರ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಹೇಗೆ ರಚಿಸಬಹುದು?

ಒಂದು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ತರಂಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುವ ಮೂಲಕ (ಪ್ರತಿಬಿಂಬಗಳು ಅಥವಾ ವಕ್ರೀಭವನಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ) ಸುಸಂಬದ್ಧ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು.ಈ ಎರಡು ತರಂಗಗಳು ವಿಭಿನ್ನ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥಗಳ ಮೂಲಕ ಪ್ರಯಾಣಿಸಲು ಬಲವಂತವಾಗಿ ಮತ್ತು ನಂತರ ಪರಸ್ಪರ ಮೇಲೆ ಹೇರಿದರೆ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಮಧ್ಯಪ್ರವೇಶಿಸುವ ಅಲೆಗಳು ಹಾದುಹೋಗುವ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥದ ಉದ್ದದಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾಗಿರಬಾರದು, ಏಕೆಂದರೆ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಆಂದೋಲನಗಳು ಅದೇ ತರಂಗ ರೈಲಿಗೆ ಸೇರಿರಬೇಕು. ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ³1m ಆಗಿದ್ದರೆ, ವಿವಿಧ ರೈಲುಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಮೇಲಕ್ಕೆತ್ತಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ನಿರಂತರವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.

O (Fig. 2) ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ ಎರಡು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳಾಗಿ ಬೇರ್ಪಡುವಿಕೆ ಸಂಭವಿಸಲಿ.

P ಅನ್ನು ಸೂಚಿಸಲು, ಮೊದಲ ತರಂಗವು ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕ n 1, ಮಾರ್ಗ S 1 ರೊಂದಿಗಿನ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ, ಎರಡನೇ ತರಂಗವು ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕ n 2, ಮಾರ್ಗ S 2 ರೊಂದಿಗಿನ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. O ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ ಆಂದೋಲನದ ಹಂತವು wt ಗೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ, ಮೊದಲ ತರಂಗವು P ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿ A 1 cosw (t – S 1 /V 1) ಆಂದೋಲನವನ್ನು ಪ್ರಚೋದಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡನೇ ತರಂಗವು A 2 cosw ಆಂದೋಲನವನ್ನು ಪ್ರಚೋದಿಸುತ್ತದೆ ( t – S 2 /V 2), ಅಲ್ಲಿ V 1 ಮತ್ತು V 2 - ಹಂತದ ವೇಗಗಳು. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪಾಯಿಂಟ್ P ನಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳಿಂದ ಉತ್ತೇಜಿತವಾದ ಆಂದೋಲನಗಳ ನಡುವಿನ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

j = w(S 2 /V 2 – S 1 /V 1) = (wc)(n 2 S 2 – n 1 S 1).

W/c ಅನ್ನು 2pn/c = 2p/lo ಮೂಲಕ ಬದಲಾಯಿಸೋಣ (lo ಎಂಬುದು ತರಂಗಾಂತರ b), ನಂತರ
j = (2p/lo)D, ಅಲ್ಲಿ (3)

D= n 2 S 2 – n 1 S 1 = L 2 - L 1

ಪಥಗಳ ಅಲೆಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಉದ್ದಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಮಾರ್ಗ ವ್ಯತ್ಯಾಸ.

(3) ರಿಂದ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಪೂರ್ಣಾಂಕ ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ:

D = ±mlо (m = 0,1,2), (4)

ನಂತರ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು 2p ಯ ಬಹುಸಂಖ್ಯೆಯಾಗಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡೂ ತರಂಗಗಳಿಂದ ಪಾಯಿಂಟ್ P ನಲ್ಲಿ ಉತ್ತೇಜಿತವಾದ ಆಂದೋಲನಗಳು ಒಂದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಹೀಗಾಗಿ, (4) ಗರಿಷ್ಠ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ.

ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪಥ ವ್ಯತ್ಯಾಸ D ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಅರ್ಧ-ಪೂರ್ಣಾಂಕ ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ಸಮನಾಗಿದ್ದರೆ:

D = ± (m + 1/2)lo (m =0, 1.2, ...), (5)

ನಂತರ j = ± (2m + 1)p, ಆದ್ದರಿಂದ P ಪಾಯಿಂಟ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ಆಂದೋಲನಗಳು ಆಂಟಿಫೇಸ್‌ನಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, (5) ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಕನಿಷ್ಠ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ.

ವಿಭಿನ್ನ ಮಾರ್ಗಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ತರಂಗವನ್ನು ಎರಡು ಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸುವ ಮೂಲಕ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾದ ಬೆಳಕಿನ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ತತ್ವವನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ವಿವಿಧ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯಗತಗೊಳಿಸಬಹುದು - ಪರದೆಗಳು ಮತ್ತು ಸೀಳುಗಳು, ಕನ್ನಡಿಗಳು ಮತ್ತು ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಕಾಯಗಳ ಸಹಾಯದಿಂದ.

ಎರಡು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಿಂದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಮೊದಲು 1802 ರಲ್ಲಿ ಇಂಗ್ಲಿಷ್ ವಿಜ್ಞಾನಿ ಜಂಗ್ ಗಮನಿಸಿದರು. ಯಂಗ್‌ನ ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ (ಚಿತ್ರ 3), ಒಂದು ಬಿಂದು ಮೂಲದಿಂದ (ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರ S) ಬೆಳಕು ಎರಡು ಸಮಾನ ದೂರದ ಸೀಳುಗಳು (ರಂಧ್ರಗಳು) A 1 ಮತ್ತು A 2 ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಎರಡು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಮೂಲಗಳಂತೆ (ಎರಡು ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಅಲೆಗಳು). ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಇ ಪರದೆಯ ಮೇಲೆ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು ಎಲ್ A 1 A 2 ಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿದೆ. ರೆಫರೆನ್ಸ್ ಪಾಯಿಂಟ್ ಅನ್ನು ಪಾಯಿಂಟ್ 0 ನಲ್ಲಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಸೀಳುಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಫ್ಲಾಟ್ ಸೇಂಟ್. ಆದ್ದರಿಂದ

ಎ 2 ಎಸ್ 2 ಎಲ್

ಪರದೆಯ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಬಿಂದು P ನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವರ್ಧನೆ ಮತ್ತು ಕ್ಷೀಣತೆಯು ಕಿರಣಗಳ D = L 2 - L 1 ಮಾರ್ಗದಲ್ಲಿನ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಗ್ರಹಿಸಬಹುದಾದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಪಡೆಯಲು, A 1 A 2 =d ಮೂಲಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರವು ಪರದೆಯ ಅಂತರಕ್ಕಿಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಿರಬೇಕು. ಎಲ್. ಮಧ್ಯಪ್ರವೇಶದ ಅಂಚುಗಳು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುವ ದೂರ x ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ ಎಲ್. ಈ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ನಾವು S 2 - S 1 » 2 ಅನ್ನು ಹಾಕಬಹುದು ಎಲ್. ನಂತರ S 2 – S 1 »xd/ ಎಲ್. n ನಿಂದ ಗುಣಿಸುವುದು,

D = nxd/ ಎಲ್. (6)

(6) ಅನ್ನು (4) ಗೆ ಬದಲಿಸಿ, ತೀವ್ರತೆಯ ಗರಿಷ್ಠವನ್ನು x ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ಗಮನಿಸಲಾಗುವುದು ಎಂದು ನಾವು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ

x ಗರಿಷ್ಠ = ± ಮೀ ಎಲ್ l/d (m = 0, 1,2,.,.). (7)

ಇಲ್ಲಿ l = l 0 /n - ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ತರಂಗಾಂತರವು ಮೂಲಗಳು ಮತ್ತು ಪರದೆಯ ನಡುವಿನ ಜಾಗವನ್ನು ತುಂಬುತ್ತದೆ.

ಕನಿಷ್ಠ ತೀವ್ರತೆಯ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳು:

x ನಿಮಿಷ = ±(m +1/2)ll/d (m = 0,1,2,...). (8)

ಎರಡು ಪಕ್ಕದ ತೀವ್ರತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ನಡುವಿನ ಅಂತರವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರ,ಮತ್ತು ಪಕ್ಕದ ಮಿನಿಮಾ ನಡುವಿನ ಅಂತರ - ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚಿನ ಅಗಲ.(7) ಮತ್ತು (8) ರಿಂದ ಪಟ್ಟೆಗಳು ಮತ್ತು ಪಟ್ಟಿಯ ಅಗಲದ ನಡುವಿನ ಅಂತರವು ಒಂದೇ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

Dx = ಎಲ್ಎಲ್/ಡಿ. (9)

(9) ನಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾದ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣ l ನ ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. (9) ಪ್ರಕಾರ, Dх 1/d ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಗುರುತಿಸಲು, ಮೇಲೆ ತಿಳಿಸಿದ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು: d<< ಎಲ್. ಮುಖ್ಯ ಗರಿಷ್ಠ, m = 0 ಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ, ಪಾಯಿಂಟ್ 0 ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಅದರಿಂದ ಮೇಲಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಕೆಳಕ್ಕೆ, ಪರಸ್ಪರ ಸಮಾನ ಅಂತರದಲ್ಲಿ, ಮೊದಲ (m = 1), ಎರಡನೇ (m = 2) ಆದೇಶಗಳ ಗರಿಷ್ಠ (ಕನಿಷ್ಠ) ಇವೆ , ಇತ್ಯಾದಿ

ಏಕವರ್ಣದ ಬೆಳಕಿನಿಂದ (l 0 = const) ಪರದೆಯು ಪ್ರಕಾಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಾಗ ಈ ಚಿತ್ರವು ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬಿಳಿ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಾಗ, ಪ್ರತಿ ತರಂಗಾಂತರದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಗರಿಷ್ಠ (ಮತ್ತು ಮಿನಿಮಾ) ಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ (9), ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧಿಸಿ ಮತ್ತು ಮಳೆಬಿಲ್ಲಿನ ಪಟ್ಟೆಗಳ ನೋಟವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. m = 0 ಗೆ ಮಾತ್ರ ಎಲ್ಲಾ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಗರಿಷ್ಠವು ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪರದೆಯ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ಪಟ್ಟಿಯನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಎರಡೂ ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ಮೊದಲ, ಎರಡನೆಯ ಆದೇಶಗಳು ಇತ್ಯಾದಿಗಳ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಬಣ್ಣದ ಮ್ಯಾಕ್ಸಿಮಾದ ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಗಳು ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿವೆ ( ಕೇಂದ್ರ ಬೆಳಕಿನ ಪಟ್ಟಿಯ ಹತ್ತಿರ ನೇರಳೆ ವಲಯಗಳ ಬಣ್ಣಗಳು, ನಂತರ ಕೆಂಪು ವಲಯಗಳು).

ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳ ತೀವ್ರತೆಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಉಳಿಯುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಚೌಕಾಕಾರದ ಕೊಸೈನ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಪರದೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಫ್ರೆಸ್ನೆಲ್ ಮಿರರ್, ಲಾಯ್ಡ್ ಮಿರರ್, ಫ್ರೆಸ್ನೆಲ್ ಬಿಪ್ರಿಸಮ್ ಮತ್ತು ಇತರ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಾಧನಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ, ಹಾಗೆಯೇ ತೆಳುವಾದ ಪಾರದರ್ಶಕ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಿಂದ ಬೆಳಕನ್ನು ಪ್ರತಿಬಿಂಬಿಸುವ ಮೂಲಕ ವೀಕ್ಷಿಸಬಹುದು.

1. ಅವುಗಳ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಸಮಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಎರಡು ತರಂಗಗಳನ್ನು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಏಕವರ್ಣದ ಅಲೆಗಳಿಂದ ತೃಪ್ತಿಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಆವರ್ತನಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ.

ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಬದಲಾದರೆ ಎರಡು ಅಲೆಗಳು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿವಿಧ ಆವರ್ತನಗಳ ಏಕವರ್ಣದ ಅಲೆಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಹಲವಾರು ಗುಂಪುಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಅಲೆಗಳು - ಪ್ರತಿ ಗುಂಪಿನ ಆರಂಭ ಮತ್ತು ವಿರಾಮದ ಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಹಂತದ ಮೌಲ್ಯಗಳೊಂದಿಗೆ ಪರಸ್ಪರ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುವ ಮತ್ತು ಒಡೆಯುವ ತರಂಗ ರೈಲುಗಳು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ.

2. ಒಂದೇ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಧ್ರುವೀಕರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಎರಡು ತರಂಗಗಳನ್ನು ಅತಿಕ್ರಮಿಸಿದಾಗ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ವೈಶಾಲ್ಯ A ಯು ಸಂಬಂಧದಿಂದ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ತರಂಗ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಬಿಂದುವಿನಲ್ಲಿರುವ ಸೂಪರ್ಪೋಸ್ಡ್ ಅಲೆಗಳ ವೈಶಾಲ್ಯಗಳು ಮತ್ತು ಹಂತಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ:

ವಿಭಿನ್ನ ಆವರ್ತನಗಳೊಂದಿಗೆ ಅಸಮಂಜಸ ತರಂಗಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಶನ್ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವೈಶಾಲ್ಯ A ಒಂದು ಅವಧಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಮಯದ ಒಂದು ಆವರ್ತಕ ಕ್ರಿಯೆಯಾಗಿದೆ, ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸಿದಂತೆ, ಕಡಿಮೆ ಸಂಭವನೀಯ ಅವಧಿಯ ಅವಲೋಕನಗಳು, ಆಗ ಕೇವಲ ಸರಾಸರಿ ಮೌಲ್ಯ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ವರ್ಗದ ವೈಶಾಲ್ಯವನ್ನು ಪ್ರಯೋಗದಲ್ಲಿ ದಾಖಲಿಸಬಹುದು: ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಮಾಡಿದಾಗ, ಅವುಗಳ ತೀವ್ರತೆಯ ಸಂಕಲನವನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು:

3. ಒಂದು ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಧ್ರುವೀಕರಿಸಿದ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಶನ್ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಕ್ಷೇತ್ರ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸೂಪರ್ಪೋಸ್ಡ್ ಅಲೆಗಳ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳು. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ವೈಶಾಲ್ಯ A ಸಮಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಅಲ್ಲಿಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು ಕನಿಷ್ಠ ತೀವ್ರತೆಯು ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಒಂದು ವೇಳೆ, ನಂತರ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಸೂಪರ್ಪೋಸ್ಡ್ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ತೀವ್ರತೆಯ ಎರಡು ಪಟ್ಟು.

4. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಒಂದು ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಧ್ರುವೀಕರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಸೇರಿಸಿದ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳ ಹಂತದ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ದುರ್ಬಲಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಬಲಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಬೆಳಕಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪರದೆಯ ಮೇಲೆ, ಛಾಯಾಗ್ರಹಣದ ಫಲಕ, ಇತ್ಯಾದಿಗಳ ಮೇಲೆ ಗಮನಿಸಿದ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಸಂಗತ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಅತಿಕ್ರಮಿಸಿದಾಗ, ಕೇವಲ ಬೆಳಕಿನ ವರ್ಧನೆಯು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಯಾವುದೇ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

5. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಪರಮಾಣು ಅಥವಾ ಅಣುಗಳು ಪರಿಮಾಣದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ಸಮಯದ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ ತರಂಗಗಳ ರೈಲನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ. ರೈಲಿನ ಅವಧಿಯು ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಕ್ರಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಮೊದಲ ಅಂದಾಜಿಗೆ, ಅಂತಹ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ರೈಲನ್ನು ಅರೆ-ಏಕವರ್ಣದ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಸ್ವಯಂಪ್ರೇರಿತ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ, ಆರಂಭಿಕ ಹಂತಗಳ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಮೌಲ್ಯಗಳೊಂದಿಗೆ ಪರಸ್ಪರ ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ ವಸ್ತುವಿನ ಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ (ಅಣುಗಳು) ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ವೀಕ್ಷಣಾ ಸಮಯದಲ್ಲಿ φ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ, ಯಾವುದೇ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಪರಮಾಣುಗಳು (ಅಣುಗಳು) ಸ್ವಯಂಪ್ರೇರಿತವಾಗಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಅಲೆಗಳು ಅಸಂಗತವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅತಿಕ್ರಮಿಸಿದಾಗ ಮಧ್ಯಪ್ರವೇಶಿಸುವುದಿಲ್ಲ.

ಸ್ವಾಭಾವಿಕ ವಿಕಿರಣದ ಜೊತೆಗೆ, ಮತ್ತೊಂದು ರೀತಿಯ ವಿಕಿರಣವು ಸಾಧ್ಯ - ಪ್ರೇರಿತ (ಬಲವಂತದ) ವಿಕಿರಣ, ಇದು ಪರ್ಯಾಯ ಬಾಹ್ಯ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರಚೋದಿತ ವಿಕಿರಣವು ಅದನ್ನು ಪ್ರಚೋದಿಸುವ ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣದೊಂದಿಗೆ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿದೆ. ಇದು ಒಂದೇ ಆವರ್ತನ, ಪ್ರಸರಣದ ನಿರ್ದೇಶನ ಮತ್ತು ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಪ್ರಚೋದಿತ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯ ಈ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳನ್ನು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಜನರೇಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ಮೇಸರ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಲೇಸರ್‌ಗಳು.

6. ಸುಸಂಬದ್ಧವಾದ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಮತ್ತು ಸ್ವಾಭಾವಿಕ ವಿಕಿರಣದ ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಅವುಗಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು, ಒಂದು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ತರಂಗವನ್ನು ಎರಡು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ತರಂಗ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಲು ಒಂದು ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ವಿಭಿನ್ನ ಮಾರ್ಗಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋದ ನಂತರ, ಪ್ರತಿಯೊಂದರ ಮೇಲೆ ಅತಿಕ್ರಮಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಇತರೆ. ಅಂತಹ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಎರಡು ತರಂಗ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಯಾಗಿ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾದ ಮತ್ತು ಸಮಾನವಾಗಿ ಧ್ರುವೀಕೃತ ರೈಲುಗಳು ಮೂಲ ಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ ವಿಕಿರಣದ ಅದೇ ಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಈ ತರಂಗ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಫಲಿತಾಂಶವು ಸುಸಂಬದ್ಧ ತರಂಗ ರೈಲುಗಳಿಂದ ಸ್ವಾಧೀನಪಡಿಸಿಕೊಂಡಿರುವ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ, ಇದು ಮೂಲದಿಂದ ವಿಭಿನ್ನ ಅಂತರವನ್ನು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿ ಆಸಕ್ತಿಯ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ.

7. ಚಿತ್ರ 1 ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಸ್ಥಾಪನೆಗಳ ಸ್ಕೀಮ್ಯಾಟಿಕ್ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ 2b ನ ರೇಖೀಯ ಗಾತ್ರದೊಂದಿಗೆ S ಮೂಲದಿಂದ ಬೆಳಕು, ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ, ಕನ್ನಡಿಗಳು, ಪ್ರಿಸ್ಮ್ಗಳು ಇತ್ಯಾದಿಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಎರಡು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಲಾಗಿದೆ. ಇಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಮೂಲಗಳು (ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ನಲ್ಲಿ ಮೂಲ S ನ ನೈಜ ಅಥವಾ ವರ್ಚುವಲ್ ಚಿತ್ರಗಳು), ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ದ್ಯುತಿರಂಧ್ರವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ. ಬಾಹ್ಯ ಕಿರಣಗಳ ನಡುವಿನ ಬಿಂದು S ನಲ್ಲಿನ ಕೋನ, ಇದು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋದ ನಂತರ, ಪಾಯಿಂಟ್ M ನಲ್ಲಿ ಒಮ್ಮುಖವಾಗುತ್ತದೆ - ಪರದೆಯ EE ಮೇಲೆ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯ ಕೇಂದ್ರ, ಪಾಯಿಂಟ್ M ನಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳ ಒಮ್ಮುಖದ ಕೋನ.

8. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಎಸ್ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ಸ್ಲಿಟ್ನ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಇಇ ಜೊತೆ|| ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯು ಸ್ಲಿಟ್‌ಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ಪಟ್ಟೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.

ಸಂಕೇತದಲ್ಲಿ =2l, OM=D, MN=h, ಏಕವರ್ಣದ ತರಂಗಕ್ಕಾಗಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ವಿತರಣೆ

ಗರಿಷ್ಠ ಹೊಂದಿದೆ:

ಮತ್ತು ಕನಿಷ್ಠ:

ಇಲ್ಲಿ m ಒಂದು ಪೂರ್ಣಾಂಕವನ್ನು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಕ್ರಮ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು

ಬಿಂದು M ನಲ್ಲಿ ತೀವ್ರತೆ (h=0 ನಲ್ಲಿ).

9. ಪಕ್ಕದ ಮ್ಯಾಕ್ಸಿಮಾ ಅಥವಾ ಮಿನಿಮಾ ():

ಬಿ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚಿನ ಅಗಲ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಚಿಕ್ಕದಾದ 2l (ಅಥವಾ u), ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚುಗಳ ಕೋನೀಯ ಅಗಲ:

10. ಮೂಲದ ಗಾತ್ರವಾಗಿದ್ದರೆ, ಸ್ಪಷ್ಟವಾದ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಮೂಲದ ವಿವಿಧ ಬಿಂದುಗಳಿಂದ ವಿಭಜಿತ ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಮೂಲಕ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂದಾಜು ಷರತ್ತಿನ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಇಲ್ಲಿ 2 ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ದ್ಯುತಿರಂಧ್ರವಾಗಿದೆ, l ಎಂಬುದು ತರಂಗಾಂತರ.

11. ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯ ವ್ಯತಿರಿಕ್ತತೆಯನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಅಲ್ಲಿ Emax, Emin - ಚಿತ್ರದ ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು ಕನಿಷ್ಠ ಸ್ಥಳಗಳಲ್ಲಿ ಪರದೆಯ ಪ್ರಕಾಶ, ಅಂದರೆ. ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ಗಾಢ ಪಟ್ಟಿಗಳ ಕೇಂದ್ರಗಳಲ್ಲಿ, B=lD/2l - ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಅಂಚಿನ ಅಗಲ, 2b - ಮೂಲದ ಆಯಾಮಗಳು. v ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಪಟ್ಟೆಗಳ ಗೋಚರತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅವಲಂಬನೆ v=f(2b/B) ಚಿತ್ರ 2 ರಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ.

12. ಏಕವರ್ಣದವಲ್ಲದ ಬೆಳಕಿನಲ್ಲಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯು, l ನಿಂದ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ಇರುವ ತರಂಗಾಂತರಗಳು, ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣಕ್ಕಾಗಿ m-th ಆರ್ಡರ್ ಮ್ಯಾಕ್ಸಿಮಾವು (m + 1) -th ಆರ್ಡರ್ ಮ್ಯಾಕ್ಸಿಮಾದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾದಾಗ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಮಸುಕಾಗಿರುತ್ತದೆ. ತರಂಗಾಂತರ l ಜೊತೆ ವಿಕಿರಣ:

ಆದೇಶ m ನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವನ್ನು ವೀಕ್ಷಿಸಲು, ಈ ಕೆಳಗಿನ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು:

ಗಮನಿಸಬೇಕಾದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಕ್ರಮ m, ಹೆಚ್ಚು ಏಕವರ್ಣದ ಬೆಳಕು ಇರಬೇಕು. ಲೈನ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಹೊಂದಿರುವ ಬೆಳಕಿಗೆ ಸಹ, ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಯ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಅಗಲಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಇರುವಂತಿಲ್ಲ. ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಡಾಪ್ಲರ್ ಮತ್ತು ಆಘಾತದ ವಿಸ್ತರಣೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ.

ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಸ್ಥಿರ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸದೊಂದಿಗೆ ಆಂದೋಲನಗಳಾಗಿವೆ. ಸಹಜವಾಗಿ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಹಂತದಲ್ಲೂ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯು ತೃಪ್ತಿ ಹೊಂದಿಲ್ಲ, ಕೆಲವು ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ. ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು ಪೂರೈಸಲು, ಆಂದೋಲನ ಆವರ್ತನಗಳು ಸಹ ಸಮಾನವೆಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ. ಇತರ ಅಲೆಗಳು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ನಂತರ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಈ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಬಳಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಬಳಕೆಗೆ ತಾರ್ಕಿಕ
ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಆಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ಕಂಡುಬರದ ಸರಳೀಕರಣವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಣಿತದ ಅಮೂರ್ತತೆಯು ವಿಜ್ಞಾನದ ಅನೇಕ ಶಾಖೆಗಳಲ್ಲಿ ಸಹಾಯ ಮಾಡುತ್ತದೆ: ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ, ಥರ್ಮೋನ್ಯೂಕ್ಲಿಯರ್ ಮತ್ತು ಖಗೋಳ ಭೌತಿಕ ಸಂಶೋಧನೆ, ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ಸ್, ಸಂಗೀತ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ಸ್ ಮತ್ತು, ಸಹಜವಾಗಿ, ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನ.
ನೈಜ ಅಪ್ಲಿಕೇಶನ್‌ಗಳಿಗಾಗಿ, ಸರಳೀಕೃತ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರದ ಮೂರು-ತರಂಗ ವ್ಯವಸ್ಥೆ; ಅನ್ವಯಿಕತೆಯ ಮೂಲಭೂತ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತವಾಗಿ ಕೆಳಗೆ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸಲು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಅಥವಾ ಚಲನ ಮಾದರಿಯನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ.
ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳಿಗೆ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವುದು ಪ್ಲಾಸ್ಮಾವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಊಹಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಫಲಿತಾಂಶದ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಅಲ್ಪಾವಧಿಯಲ್ಲಿ ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಬೆಳೆಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ. ಇದರರ್ಥ ಸ್ಫೋಟಕ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುವುದು. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳಿಗೆ ಸಮೀಕರಣಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಾಗ, ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡುವ ಮೂಲಕ, ಅಹಿತಕರ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ತಪ್ಪಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ.
ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಗಳು
ಮೊದಲಿಗೆ, ಹಲವಾರು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಗಳನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸೋಣ:
ಒಂದೇ ಆವರ್ತನದ ತರಂಗವನ್ನು ಏಕವರ್ಣದ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅದರ ವರ್ಣಪಟಲದ ಅಗಲವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಗ್ರಾಫ್‌ನಲ್ಲಿ ಇದು ಏಕೈಕ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಗಿದೆ.
ಸಿಗ್ನಲ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಕಾಂಪೊನೆಂಟ್ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ನ ವೈಶಾಲ್ಯದ ಚಿತ್ರಾತ್ಮಕ ನಿರೂಪಣೆಯಾಗಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಅಬ್ಸಿಸ್ಸಾ ಅಕ್ಷದ (X ಅಕ್ಷ, ಸಮತಲ) ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ. ಸೈನುಸೈಡಲ್ ಆಂದೋಲನದ (ಮೊನೊಕ್ರೊಮ್ಯಾಟಿಕ್ ತರಂಗ) ವರ್ಣಪಟಲವು ಒಂದೇ ವರ್ಣಪಟಲ (ಲಂಬ ರೇಖೆ) ಆಗುತ್ತದೆ.
ಫೋರಿಯರ್ ರೂಪಾಂತರಗಳು (ವಿಲೋಮ ಮತ್ತು ನೇರ) ಸಂಕೀರ್ಣ ಕಂಪನವನ್ನು ಏಕವರ್ಣದ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ ಆಗಿ ವಿಭಜಿಸುವುದು ಮತ್ತು ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಿನ್‌ಗಳಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣ ವಿಲೋಮ ಸೇರ್ಪಡೆಯಾಗಿದೆ.
ಸಂಕೀರ್ಣ ಸಿಗ್ನಲ್ಗಳಿಗಾಗಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ಗಳ ವೇವ್ಫಾರ್ಮ್ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆ ನಡೆಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಬದಲಾಗಿ, ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಸೈನುಸೈಡಲ್ (ಮೊನೊಕ್ರೊಮ್ಯಾಟಿಕ್) ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ ಆಗಿ ವಿಘಟನೆ ಇದೆ, ಪ್ರತಿಯೊಂದಕ್ಕೂ ನಡವಳಿಕೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ರಚಿಸುವುದು ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸರಳವಾಗಿದೆ. ಕಂಪ್ಯೂಟರ್ನಲ್ಲಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ, ಯಾವುದೇ ಸಂದರ್ಭಗಳನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸಲು ಇದು ಸಾಕು.
ಯಾವುದೇ ಆವರ್ತಕವಲ್ಲದ ಸಂಕೇತದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅನಂತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಮೊದಲು ಅದರ ಗಡಿಗಳನ್ನು ಸಮಂಜಸವಾದ ಮಿತಿಗಳಿಗೆ ಟ್ರಿಮ್ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ.
ವಿವರ್ತನೆಯು ಪ್ರಸರಣ ಮಾಧ್ಯಮದೊಂದಿಗಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯಿಂದಾಗಿ ನೇರ ಮಾರ್ಗದಿಂದ ಕಿರಣದ (ತರಂಗ) ವಿಚಲನವಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಮುಂಭಾಗವು ಅಡಚಣೆಯ ಅಂತರವನ್ನು ಮೀರಿದಾಗ ಅದು ಸ್ವತಃ ಪ್ರಕಟವಾಗುತ್ತದೆ.
ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪವು ತರಂಗ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ. ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ನೆರಳಿನ ಪರ್ಯಾಯ ಪಟ್ಟೆಗಳ ಅತ್ಯಂತ ವಿಲಕ್ಷಣವಾದ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ.
ವಕ್ರೀಭವನವು ವಿಭಿನ್ನ ನಿಯತಾಂಕಗಳೊಂದಿಗೆ ಎರಡು ಮಾಧ್ಯಮಗಳ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ತರಂಗದ ವಕ್ರೀಭವನವಾಗಿದೆ.

ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ
ಒಂದೇ ತರಂಗಾಂತರದ ಅಲೆಗಳು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಸೋವಿಯತ್ ವಿಶ್ವಕೋಶ ಹೇಳುತ್ತದೆ. ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಸ್ಥಿರ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಇದು ನಿಜವಾಗಿದೆ. ಆಂದೋಲನಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಹಂತವು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಅದೇ ವೈಶಾಲ್ಯದ ಆಂಟಿಫೇಸ್ ಅಲೆಗಳು ನೇರ ರೇಖೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಕಂಪನಗಳು ಪರಸ್ಪರ ರದ್ದುಗೊಳಿಸುತ್ತವೆ. ದೊಡ್ಡ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಹಂತದ ಅಲೆಗಳಿಗೆ (ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ). ಲೇಸರ್‌ಗಳ ಕಾರ್ಯಾಚರಣಾ ತತ್ವ, ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ಕನ್ನಡಿ ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರೀಕರಿಸುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆ ಮತ್ತು ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸುವ ವಿಶಿಷ್ಟತೆಗಳು ಅಗಾಧ ದೂರದವರೆಗೆ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ರವಾನಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುವಂತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ.
ಆಂದೋಲನಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಪ್ರಕಾರ, ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮಾದರಿಯನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತವೆ. ಹರಿಕಾರನಿಗೆ ಒಂದು ಪ್ರಶ್ನೆ ಇದೆ: ಬೆಳಕಿನ ಬಲ್ಬ್ನ ಬೆಳಕು ಪಟ್ಟೆಯಂತೆ ತೋರುತ್ತಿಲ್ಲ. ವಿಕಿರಣವು ಒಂದು ಆವರ್ತನವಲ್ಲ, ಆದರೆ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ನ ಒಂದು ವಿಭಾಗದೊಳಗೆ ಇರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಸರಳ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ. ಮತ್ತು ಕಥಾವಸ್ತು, ಮೇಲಾಗಿ, ಯೋಗ್ಯವಾದ ಅಗಲವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಆವರ್ತನಗಳ ವೈವಿಧ್ಯತೆಯಿಂದಾಗಿ, ಅಲೆಗಳು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿವೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಯೋಗಾಲಯಗಳಲ್ಲಿ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಮತ್ತು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸಮರ್ಥನೀಯ ಮತ್ತು ಸಾಬೀತಾದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುವುದಿಲ್ಲ.
ಲೇಸರ್ ಕಿರಣವು ಉತ್ತಮ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ದೃಷ್ಟಿ ರೇಖೆ ಮತ್ತು ಇತರ ಉದ್ದೇಶಗಳೊಂದಿಗೆ ದೂರದ ಸಂವಹನಕ್ಕಾಗಿ ಇದನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಮತ್ತಷ್ಟು ಹರಡುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ರಿಸೀವರ್ನಲ್ಲಿ ಪರಸ್ಪರ ಬಲಪಡಿಸುತ್ತವೆ. ವಿಭಿನ್ನ ಆವರ್ತನಗಳ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣದಲ್ಲಿ, ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಕಳೆಯಬಹುದು. ವಿಕಿರಣವು ಮೂಲದಿಂದ ಬರುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ, ಆದರೆ ರಿಸೀವರ್ನಲ್ಲಿ ನೋಂದಾಯಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ.
ನಿಯಮಿತ ಬೆಳಕಿನ ಬಲ್ಬ್ಗಳು ಸಹ ಪೂರ್ಣ ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವುದಿಲ್ಲ. ತಂತ್ರಜ್ಞಾನ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಯ ಪ್ರಸ್ತುತ ಹಂತದಲ್ಲಿ 100% ದಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಸಾಧಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಗ್ಯಾಸ್-ಡಿಸ್ಚಾರ್ಜ್ ದೀಪಗಳು ಬಲವಾದ ಆವರ್ತನ ಪ್ರಸರಣದಿಂದ ಬಳಲುತ್ತವೆ. ಎಲ್ಇಡಿಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ನ್ಯಾನೊತಂತ್ರಜ್ಞಾನದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯ ಸಂಸ್ಥಾಪಕರು ಸೆಮಿಕಂಡಕ್ಟರ್ ಲೇಸರ್ಗಳ ಉತ್ಪಾದನೆಗೆ ಅಂಶ ಬೇಸ್ ಅನ್ನು ರಚಿಸಲು ಭರವಸೆ ನೀಡಿದರು, ಆದರೆ ವ್ಯರ್ಥವಾಯಿತು. ಬೆಳವಣಿಗೆಗಳ ಗಮನಾರ್ಹ ಭಾಗವನ್ನು ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ವ್ಯಕ್ತಿಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.
ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಮಾತ್ರ ತರಂಗ ಗುಣಗಳನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುತ್ತವೆ. ಅವರು ಬ್ರೂಮ್ನ ಶಾಖೆಗಳಂತೆ ಸಂಗೀತದಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತಾರೆ: ಒಂದೊಂದಾಗಿ ಮುರಿಯುವುದು ಸುಲಭ, ಆದರೆ ಒಟ್ಟಿಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ ಅವು ಭಗ್ನಾವಶೇಷಗಳನ್ನು ಗುಡಿಸುತ್ತವೆ. ತರಂಗ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು - ವಿವರ್ತನೆ, ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಮತ್ತು ವಕ್ರೀಭವನ - ಎಲ್ಲಾ ಕಂಪನಗಳ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ. ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಅವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ನೋಂದಾಯಿಸಲು ಕಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ.
ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳು ಪ್ರಸರಣವನ್ನು ಪ್ರದರ್ಶಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಅವು ಒಂದೇ ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಿಸ್ಮ್‌ನಿಂದ ಸಮಾನವಾಗಿ ವಿಚಲನಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ತರಂಗ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಎಲ್ಲಾ ಉದಾಹರಣೆಗಳನ್ನು ನಿಯಮದಂತೆ, ಸುಸಂಬದ್ಧ ಆಂದೋಲನಗಳಿಗೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆ. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಪ್ರಸ್ತುತವಿರುವ ಸಣ್ಣ ರೋಹಿತದ ಅಗಲವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ವಿಶೇಷ ಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೇರುತ್ತದೆ. ಅಸಂಖ್ಯಾತ ಪಠ್ಯಪುಸ್ತಕಗಳು ಮತ್ತು ಸಂಕೀರ್ಣವಾದ ಶೀರ್ಷಿಕೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಚದುರಿದ ಪ್ರಕಟಣೆಗಳು ನೈಜ ಫಲಿತಾಂಶವು ತರಂಗದ ಸಂಬಂಧಿತ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಹೇಗೆ ಅವಲಂಬಿಸಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಉತ್ತರಿಸಲು ಪ್ರಯತ್ನಿಸುತ್ತದೆ! ಒಂದೇ ಉತ್ತರವಿಲ್ಲ; ಇದು ವೈಯಕ್ತಿಕ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ.

ತರಂಗ ಪ್ಯಾಕೆಟ್ಗಳು
ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸಮಸ್ಯೆಯ ಪರಿಹಾರವನ್ನು ಸುಲಭಗೊಳಿಸಲು, ನೀವು ತರಂಗ ಪ್ಯಾಕೆಟ್ನ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪರಿಚಯಿಸಬಹುದು. ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಸಣ್ಣ ತುಂಡುಗಳಾಗಿ ವಿಭಜನೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಮತ್ತು ಈ ಉಪವಿಭಾಗಗಳು ಇತರ ಪ್ಯಾಕೆಟ್‌ನ ಸಮಾನ ಆವರ್ತನಗಳ ನಡುವೆ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿ ಸಂವಹನ ನಡೆಸುತ್ತವೆ. ಈ ವಿಶ್ಲೇಷಣಾತ್ಮಕ ವಿಧಾನವನ್ನು ರೇಡಿಯೊ ಎಂಜಿನಿಯರಿಂಗ್ ಮತ್ತು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಕೀರ್ಣ ಸಿಗ್ನಲ್‌ನ ನಡವಳಿಕೆಯನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲು ಅನುವು ಮಾಡಿಕೊಡುವ ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹ ಸಾಧನವನ್ನು ಎಂಜಿನಿಯರ್‌ಗಳಿಗೆ ಒದಗಿಸುವ ಸಲುವಾಗಿ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ಪರಿಚಯಿಸಲಾಯಿತು. ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಮೇಲೆ ಪ್ರತಿ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲನದ ಪ್ರಭಾವದ ಒಂದು ಸಣ್ಣ ಭಾಗವನ್ನು ಅಂದಾಜಿಸಲಾಗಿದೆ, ನಂತರ ಅಂತಿಮ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಅವುಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಸೇರ್ಪಡೆಯಿಂದ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಸಹ ನಿಕಟವಾಗಿ ಸುಸಂಬದ್ಧವಲ್ಲದ ನೈಜ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ನಿರ್ಣಯಿಸುವಾಗ, ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲು ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ವಸ್ತುವನ್ನು ಅದರ ಸರಳ ಘಟಕಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಲು ಅನುಮತಿ ಇದೆ. ಕಂಪ್ಯೂಟರ್ ತಂತ್ರಜ್ಞಾನದ ಬಳಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ಸರಳೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗೆ ಸೂತ್ರಗಳ ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹತೆಯನ್ನು ಯಂತ್ರ ಪ್ರಯೋಗಗಳು ತೋರಿಸುತ್ತವೆ.
ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಆರಂಭಿಕ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ಸಣ್ಣ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅಗಲವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ಯಾಕೆಟ್‌ಗಳನ್ನು ಷರತ್ತುಬದ್ಧವಾಗಿ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲನಗಳಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲು ವಿಲೋಮ ಮತ್ತು ನೇರ ಫೋರಿಯರ್ ರೂಪಾಂತರವನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು ಎಂದು ನಂಬಲಾಗಿದೆ. ಆಯ್ದ ಪ್ಯಾಕೆಟ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಹಂತದ ಹರಡುವಿಕೆಯು ಕ್ರಮೇಣ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಪ್ರಯೋಗಗಳು ತೋರಿಸಿವೆ (ಹರಡುವಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಕ್ರಮೇಣ ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ ಏರಿಳಿತಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ). ಆದರೆ ಮೂರು ತರಂಗಗಳಿಗೆ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಕ್ರಮೇಣ ಮೃದುವಾಗುತ್ತದೆ, ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಿದ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹಲವಾರು ನಿರ್ಬಂಧಗಳು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತವೆ:
ಸ್ಥಳವು ಅನಂತ ಮತ್ತು ಏಕರೂಪವಾಗಿರಬೇಕು (ಕೆ-ಸ್ಪೇಸ್).
ಅಲೆಯ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಕೊಳೆಯುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಅಂತಹ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿ ತರಂಗವು ಅಂತಿಮ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಲು ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸಾಬೀತಾಗಿದೆ, ಇದು ಸ್ವಯಂಚಾಲಿತವಾಗಿ ಯಂತ್ರ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯನ್ನು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ಯಾಕೆಟ್ಗಳು ಸಂವಹನ ಮಾಡಿದಾಗ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತರಂಗದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ. ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ ಸುಸಂಬದ್ಧವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕೆಳಗೆ ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಲಾದ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಲ್ಲಿ ತರಂಗ ವೆಕ್ಟರ್ ω(k) ಅನ್ನು ಪ್ರಸರಣ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ಯಾಕೆಟ್‌ನ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ವೈಶಾಲ್ಯವೆಂದು ಏಕ್ ಅನ್ನು ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ; ಕೆ - ತರಂಗ ಸಂಖ್ಯೆ; r - ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ, ಪ್ರಸ್ತುತಪಡಿಸಿದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಸೂಚಕಕ್ಕಾಗಿ ಪರಿಹರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಟಿ - ಸಮಯ.
ಸುಸಂಬದ್ಧ ಸಮಯ
ನೈಜ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಭಿನ್ನಜಾತಿಯ ಪ್ಯಾಕೆಟ್‌ಗಳು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ತದನಂತರ ಹಂತದ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಲು ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಗಣನೆಯ ಸಾಧ್ಯತೆಗಾಗಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಸುಸಂಬದ್ಧ ಸಮಯದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಆರಂಭಿಕ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ಯಾಕೆಟ್ಗಳ ಹಂತಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ. ಆಯ್ದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ತರಂಗ ಭಿನ್ನರಾಶಿಗಳು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿವೆ. ನಂತರ ಪ್ಯಾಕೆಟ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅಗಲಕ್ಕೆ ಪೈ ಅನುಪಾತವಾಗಿ ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಸಮಯವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸಮಯವು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಸಮಯವನ್ನು ಮೀರಿದ್ದರೆ, ಈ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಆಂದೋಲನಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸಲು ಸೂಪರ್ಪೊಸಿಷನ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಲು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಸಾಧ್ಯವಾಗುವುದಿಲ್ಲ - ಹಂತಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಅಲೆಯು ಇನ್ನು ಸುಸಂಬದ್ಧವಾಗಿಲ್ಲ.
ಪ್ಯಾಕೆಟ್ ಅನ್ನು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಹಂತದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಿದಂತೆ ಚಿಕಿತ್ಸೆ ನೀಡಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಲೆಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ವಿಭಿನ್ನ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ನಂತರ ಫೋರಿಯರ್ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿನ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಿಗಾಗಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಿದ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಕ್ಕಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾದ ಇತರ ಎರಡು ಘಟಕಗಳನ್ನು ಮೂರು ಪ್ಯಾಕೇಜುಗಳಿಂದ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ. ಇದು ಮೇಲೆ ತಿಳಿಸಿದ ಸಿದ್ಧಾಂತದೊಂದಿಗೆ ಒಪ್ಪಂದದ ಸಂದರ್ಭವಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಸಮೀಕರಣವು ಎಲ್ಲಾ ಪ್ಯಾಕೇಜುಗಳ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ಸೇರ್ಪಡೆಯ ಫಲಿತಾಂಶ.
ಉತ್ತಮ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ಪ್ಯಾಕೆಟ್ನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ನ ಅಗಲವು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಅಲೆಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ಸಮಯದಿಂದ ಭಾಗಿಸಿದ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಪೈ ಅನ್ನು ಮೀರಬಾರದು. ಆವರ್ತನವನ್ನು ಕಡಿತಗೊಳಿಸಿದಾಗ, ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್ನ ಆಂಪ್ಲಿಟ್ಯೂಡ್ಗಳು ಆಂದೋಲನಗೊಳ್ಳಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತವೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ನಿಖರವಾದ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಪಡೆಯುವುದು ಕಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ. ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ, ಎರಡು ಸುಸಂಬದ್ಧ ಆಂದೋಲನಗಳಿಗೆ ಸಂಕಲನ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಸರಳೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ವೈಶಾಲ್ಯವು ಮೂಲ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೊತ್ತದ ವರ್ಗಮೂಲವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ, ವರ್ಗೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಸ್ವಂತ ಡಬಲ್ ಉತ್ಪನ್ನದೊಂದಿಗೆ ಸೇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹಂತ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ಕೊಸೈನ್‌ನಿಂದ ಗುಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸುಸಂಬದ್ಧ ಪ್ರಮಾಣಗಳಿಗೆ, ಕೋನವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಫಲಿತಾಂಶವು ಮೇಲೆ ಸೂಚಿಸಿದಂತೆ ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಸಮಯ ಮತ್ತು ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದದ ಜೊತೆಗೆ, "ರೈಲು ಉದ್ದ" ಎಂಬ ಪದವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಎರಡನೇ ಪದದ ಅನಲಾಗ್ ಆಗಿದೆ. ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕಿಗೆ, ಈ ಅಂತರವು ಒಂದು ಮೈಕ್ರಾನ್ ಆಗಿದೆ. ನಮ್ಮ ನಕ್ಷತ್ರದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ತುಂಬಾ ವಿಶಾಲವಾಗಿದೆ, ಇದು ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಸ್ವತಃ ಸುಸಂಬದ್ಧವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸುವ ಅಂತಹ ಸಣ್ಣ ಅಂತರವನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಹೋಲಿಕೆಗಾಗಿ, ಗ್ಯಾಸ್ ಡಿಸ್ಚಾರ್ಜ್ ರೈಲಿನ ಉದ್ದವು 10 ಸೆಂ (100,000 ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚು) ತಲುಪುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಲೇಸರ್ ವಿಕಿರಣವು ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ದೂರದಲ್ಲಿಯೂ ಸಹ ಅದರ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಉಳಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.
ರೇಡಿಯೋ ತರಂಗಗಳೊಂದಿಗೆ ಇದು ತುಂಬಾ ಸುಲಭ. ಸ್ಫಟಿಕ ಶಿಲೆ ಅನುರಣಕಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ತರಂಗ ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯನ್ನು ಸಾಧಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಮೌನ ವಲಯಗಳ ಗಡಿಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹ ಸ್ವಾಗತದ ತಾಣಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ ಚಿತ್ರವು ದಿನದ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ ಬದಲಾದಾಗ, ಮೋಡಗಳ ಚಲನೆ ಮತ್ತು ಇತರ ಅಂಶಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಇದೇ ರೀತಿಯ ವಿಷಯ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಸುಸಂಬದ್ಧ ತರಂಗ ಬದಲಾವಣೆಯ ಪ್ರಸರಣದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಮತ್ತು ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪದ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ಪೂರ್ಣ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುತ್ತದೆ. ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನಗಳಲ್ಲಿ ರೇಡಿಯೋ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ, ಸುಸಂಬದ್ಧತೆಯ ಉದ್ದವು ಸೌರವ್ಯೂಹದ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಮೀರಬಹುದು.
ಸೇರ್ಪಡೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಮುಂಭಾಗದ ಆಕಾರವನ್ನು ಬಲವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಸಮತಲ ತರಂಗಕ್ಕಾಗಿ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಸರಳವಾಗಿ ಪರಿಹರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಾಸ್ತವದಲ್ಲಿ ಮುಂಭಾಗವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಗೋಳಾಕಾರದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಇನ್-ಹಂತದ ಬಿಂದುಗಳು ಚೆಂಡಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿವೆ. ಮೂಲದಿಂದ ಅಪರಿಮಿತ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ, ಸಮತಲ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಒಂದು ಮೂಲತತ್ವವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು ಮತ್ತು ದತ್ತು ಪಡೆದ ಪೋಸ್ಟುಲೇಟ್ಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಬಹುದು. ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನ, ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸಲು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ರಚಿಸುವುದು ಸುಲಭ. ವ್ಯತಿರಿಕ್ತವಾಗಿ, ಗೋಳಾಕಾರದ ಮುಂಭಾಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳು (ಸೂರ್ಯನನ್ನು ನೆನಪಿಸಿಕೊಳ್ಳಿ) ಪಠ್ಯಪುಸ್ತಕಗಳಲ್ಲಿ ಬರೆಯಲಾದ ಸಾಮರಸ್ಯದ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಹೊಂದಿಕೊಳ್ಳುವುದು ಕಷ್ಟ.